Перемещение - любая точка
Cтраница 1
 |
Условия возникновения плоской деформации. [1] |
Перемещение любой точки этого сечения, а следовательно, и любой точки призмы ( вследствие произвольности выбора сечения) вдоль сен г равно нулю или, иными словами, поперечные сечения призмы, плоские до деформации, остаются плоскими и не перемещаются как - жесткое целое и в процессе деформации призмы. Если выделить из призмы элемент двумя поперечными сечениями, находящимися одно от другого на расстоянии dz, и приложить к этому элементу, представляющему собой пластину, внешние силы ( К, У, pvx, Pvi, Zs0, Pv 0), то под влиянием этих сил вследствие эффекта поперечной деформации основания пластины ( поперечные сечения призмы) перестанут быть плоскими. [2]
Перемещение любой точки стержня равно иг 2, и на свободном конце ( х 0) оно равно 2f ( at), так что перемещения и скорости частиц на конце стержня равны удвоенным их значениям во время распространения волны по стержню. [3]
 |
Координатно-расточной станок 2455. [4] |
Перемещение любой точки станины относительно базовой рамы является суммой двух деформаций: перемещения в результате контактных деформаций станины с шаром ( осадки опор) и перемещения, вызванного собственной деформацией станины относительно опорных точек станка. [5]
Скорость перемещения любой точки контура пропорциональна градиенту давления и параметрам пласта. Удобно получать составляющие градиентов по соответствующим направлениям, например для прямоугольной системы координат по направлениям осей х и у. [6]
При перемещении любой точки z ( z 0) по произвольной непрерывной кривой аргумент числа z непрерывно изменяется. При этом, если кривая зам: - нутая, то возможны два случая. В одном случае точка после обхода возвращается в исходное положение с прежним значением аргумента. Это имеет месте в случае, когда точка при перемещении обходит начало кооолинат ( пис. [7]
Определение положений и перемещений любой точки Л шатуна производится в такой последовательности. [8]
Во-вторых, заметим, что перемещение любой точки а - в точку а7 -, которое происходит в результате одного преобразования, имеет определенный геометрический смысл. [9]
Гипотеза плоских сечений позволяет выразить перемещения любой точки сечения через перемещения точки нейтрального кольцевого волокна и углы поворота сечения, а затем установить закон распределения нормальных напряжений по сечению. При этом, в отличие от прямого стержня, распределение напряжений в общем случае не следует линейному закону. [10]
Ниже дается математический метод определения перемещений любых точек поверхностей линз при наложении температурного поля. [11]
По теореме Кастильяно, величина перемещения любой точки осевой линии кольца ( или угол поворота сечения) может быть найдена как производная от потенциальной энергии ( 1 - 1) по усилию ( моменту), приложенному в том же направлении, в котором определяется перемещение. [12]
Зная винт перемещений, можно определить перемещение любой точки тела как момент винта относительно этой точки. [13]
На практике же возникает необходимость определять перемещения любых точек системы в любом направлении. [14]
Известные значения rt позволяют выразить математически перемещения любых точек поверхности линзы в направлении осей X и Y при изменении температуры. На рис. 76 ориентировочно нанесена линза, изменившая свою форму в результате наложения температурного поля. Искажения поверхности симметричны относительно оптической оси линзы, поэтому рассматривается только диаметральное сечение, ограниченное кривой Д ( х) до изменения внешних условий и / 2 ( х) - после их изменения. [15]
Страницы: 1 2 3 4