Лазерный переход

Cтраница 4

Эксимеры - идеальные кандидаты для создания эффективных перестраиваемых лазеров большой мощности [94], поскольку в них легко поддерживать инверсную населенность лазерного перехода с верхнего связанного состояния на нижнее несвязанное, населенность которого автоматически уменьшается благодаря быстрой диссоциации. Поэтому длины волн лазерного излучения простираются от ближней инфракрасной области до вакуумного ультрафиолета. [46]

Явление перепоглощеиия излучения с метастабилыюго уровня будет наблюдаться, если выше этого уровня па высоте, соответствующей или близкой к частоте лазерного перехода, будут расположены уровни возбужденных конфигураций металла, на которые разрешены электродинолыше переходы с метастабилыюго уровня. Явление перепоглощепия излучения с метастабиль-пого уровня будет наблюдаться при соответствующем расположении уровней только при интенсивных оптических накачках, когда заселенность метаста-бильного уровня будет достаточно высокой или инверсной. В этих условиях перепоглощение будет более вероятно, чем излучение, и вследствие этого достижение высоких коэффициентов усиления света в активном веществе будет невозможно, что сделает неосуществимым лазерный эффект в такой системе. [47]

Таким образом, лазерное усиление объясняется тем, что вынуждающее излучение по мере распространения в лазерном веществе приобретает энергии за счет лазерных переходов больше, чем отдает из-за поглощения. [48]

Таким образом, лазерное усиление объясняется тем, что вынуждающее излучение по мере распространения в лазерном веществе больше приобретает энергии за счет лазерных переходов, чем отдает из-за поглощения. [49]

Возникновение ультракоротких световых импульсов в лазерном резонаторе связано с тем уже упоминавшимся фактом, что в лазерных веществах с относительно большой шириной линии лазерного перехода может одновременно возбуждаться очень много собственных колебаний. [50]

При спонтанном испускании частота фотона может быть произвольной в пределах контура спектральной линии, ширина которого определяется только шириной энергетических уровней, между которыми происходит лазерный переход. Произвольно также направление распространения фотона и фаза. В отличие от спонтанного излучения, при вынужденном испускании фотоны полностью тождественны фотонам, воздействующим на систему возбужденных атомов. Дело в том, что под действием пришедшей электромагнитной волны электрон, находящийся в возбужденном состоянии, начинает колебаться строго с частотой внешнего поля и в той же фазе. [51]

Световое излучение большинства мощных газовых лазеров, работающих на моде ТТШоо, состоит из множества дискретных частот, притом все они находятся в пределах допплеровской ширины линии данного лазерного перехода. По формуле (9.9) получаем, что допплеровская ширина линии при температуре атомов 500 К приблизительно равна 1500 Мгц. Расстояние между осевыми модами равно 75 Мгц. Если усиление достаточно, то такой лазер может генерировать до 20 дискретных частот. Практически одновременно будут существовать от 5 до 10 из этих частот. [52]

Особенностью МОС как активных лазерных материалов, в которых накачка происходит через уровень органической части молекулы, является возможность возникновения тринлет-триплетпого поглощения на частоте, близкой к лазерному переходу. Вследствие того, что энергия возбуждения лигандов передается через триплетные уровни лигандов на металл, заселенность триплетного состояния молекулы МОС при интенсивной накачке может оказаться значительной. При этом увеличивается вероятность паразитного тринлет-триплетпого поглощения, которое может существенно снизить коэффициент усиления света в веществе и погубить генерацию вынужденного излучения. [53]

Трехуровневая система ОКГ. Волнистой стрелкой показаны безызлучательяые переходы. [54]

Схематически работу рубинового OKJ можно описать при помощи системы из трех уровней ( рис. ИЗ): / - основной уровень; 2 - метастабиль-ный уровень, являющийся верхним уровнем лазерного перехода; 3 - уровень, на который переходят ионы хрома при поглощении излучения накачки. В такой системе нижним уровнем генерации является сильно заселенный основной уровень. Для этого требуются очень большие мощности излучения накачки. [55]

Кроме этих условий для возможности получения коэффициента усиления, достаточного для лазерного эффекта, необходимо, чтобы спектры поглощения возбужденных состояний молекул или ионов не перекрывались со спектрами излучения с мотастабилыюго уровня в рабочем лазерном переходе. Так как обычно этот последний переход запрещен, могут наблюдаться интенсивные разрешенные переходы с поглощением энергии, в которых метастабилыюе состояние является: нижним. Вследствие того, что верхние уровни имеют меньшие разности между собой, чем нижние, взаимодействие между верхними уровнями проявляется сильнее и примесь соседних уровней в каждом верхнем возрастает по сравнению с нижним. [56]

Выбор условий термостатиро-вания моноимпульсного лазера на гранате с коэффициентами отражения зеркал резонатора R3, равными. 0 42 ( кривая /, 0 21 ( кривая 2, 0 15 ( кривая 3. частота следования импульсов 10 Гц. Т2 - Т - разочий диапазон температур для Я3 0 21. [57]

Считая, что в первом приближении kn не зависит от температуры, для обеспечения этого условия при подъеме температуры приходится увеличивать энергию накачки и соответственно инверсную населенность рабочих уровней для компенсации уменьшения эффективного поперечного сечения лазерного перехода. [58]

Указанное условие в большинстве случаев приводит к исчезновению лазерного эффекта, и поэтому необходимо изучать спектральные свойства возбужденных состояний молекул, ионов, радикалов или атомов в условиях интенсивной накачки, когда создается инверсия заселенностей метастабильного уровня и нижнего рабочего уровня лазерного перехода. [59]

Страницы: 1 2 3 4