Cтраница 2
Задача становится тогда эквивалентной задаче о движении электрона в двухкомпонентном сплаве, и для нее может быть использовано приближение типа когерентного потенциала ( СРА), хорошо известное в теории сплавов. [16]
Свести задачу к эквивалентной задаче, в которой сумма потребностей равна сумме предложений. [17]
Для затупленного тонкого тела эквивалентная задача о неустановившемся движении состоит в следующем. Энергия Е и импульс / отнесены соответственно к единице площади и единице длины. В этот же момент времени в газе из места выделения энергии начинает расширяться со скоростью U плоский ( круглый цилиндрический) поршень. Требуется определить возникающее движение. [18]
Последнее означает, что эквивалентная задача включает ограничения типа равенства ( IV81) на варьируемые переменные. Алгоритмы решения задач минимизации с ограничениями являются, как правило, более сложными и трудоемкими, чем алгоритмы безусловной минимизации ( см. гл. [19]
УХ эта задача оказывается эквивалентной задаче нелинейного программирования даже в том случае, когда исходная задача не является выпуклой. [20]
Показана целесообразность применения расчетной схемы эквивалентной задачи теплопроводности для расчета затопленного турбулентного диффузионного факела. [21]
Пусть при формировании вспомогательных функций эквивалентных задач исследований функции принадлежности нечетких множеств допустимых и недопустимых значений параметров ХТС удовлетворяют условиям: ( J Q. [22]
Введем новые переменные и получим эквивалентную задачу с уравнениями вместо неравенств. [23]
Задача интегрирования этой системы заменяется эквивалентной задачей отыскания полного интеграла уравнений Гамильтона - Якоби в частных производных. [24]
Задача интегрирования этой системы заменяется эквивалентной задачей отыскания полного интеграла уравнения Гамильтона - Якоби в частных производных. [25]
Установим свойства множества субградиентов вспомогательных функций эквивалентной задачи исследования ХТС А1 с учетом доказанных свойств функций принадлежности. [26]
Поэтому решение задачи этапа находится решением эквивалентной задачи поиска седловой точки соответствующей функции Лагранжа, разложение которой на ряд независимых подзадач с теоретической точки зрения не представляет существенных трудностей. Решение задачи осуществляется на двух уровнях: на нижнем уровне решается множество локальных задач - изолированно решаемых задач управления отдельными элементами - и на верхнем - одна задача, задача-координатор, осуществляющая с помощью множителей Лагранжа координацию решения подзадач с целью достижения экстремума задачи этапа. [27]
При условиях определенного вида задача оказывается эквивалентной задаче о расширении в пространствеЦискообразного разреза. [28]
Далее рассмотрим движение частицы т в эквивалентной задаче двух тел. Пусть радиус-вектор От пересекает единичную сферу в точке М; предположим, что плоскость со, содержащая начало О и элемент траектории частицы т, пересекает дугу большого круга z 0 единичной сферы в точке А. [29]
Заменим задачу Коши для системы (5.1) эквивалентной задачей для системы уравнений первого порядка. Однако здесь не применим прием, использованный при доказательстве леммы 2.1, поскольку при этом возникают лишние характеристики. Способ, предложенный А. П. Кальдероном, позволяет свести систему (5.1) к системе Mm уравнений первого порядка, имеющей то же самое характеристическое уравнение. При этом, в отличие от леммы 2.1, полученная система будет содержать уравнения, псевдо дифференциальные по переменным х даже в том случае, когда система (5.1) была дифференциальной. [30]