Заряженный пион

Cтраница 1

Заряженные пионы и и тс - являются взаимными античастицами, а тс совпадает со своей античастицей. Но, поскольку каоны К и К обладают странностью 1, их античастицы должны иметь странность - 1 и, в частности, должны существовать два нейтральных каона со странностями 1 и - 1 соответственно. [1]

Заряженный пион, имеющий энергию Wn 420 МэВ, распадается на лету на мюон и нейтрино. [2]

Заряженным пионам сопоставляется комплексное поле ф ( г), нейтральным - вещественное поле. При полевом описании координата г играет роль координаты пространства, а не координаты частицы. Поэтому при полевом описании отсутствует обсуждавшаяся в § § 53 и 57 трудность введения понятия координаты релятивистской частицы. [3]

Заряженным пионам сопоставляется комплексное поле г) ( г), нейтральным - вещественное поле. Динамическая координата поля ty ( r) является псевдоскалярной функцией от пространственных координат г и времени. При полевом описании координата г играет роль координаты пространства, а не координаты частицы. Поэтому при полевом описании отсутствует обсуждавшаяся в § § 53 и 57 трудность введения понятия координаты релятивистской частицы. [4]

Для заряженных пионов, как это и должно быть в случае уравнений, описывающих релятивистские частицы, при решении уравнения ( В. [5]

Пауэлл открыл заряженные пионы, используя именно этот процесс. [6]

Зависимость полных сечений ег взаимодействий л - и л - - мезонов с протонами от полной энергии ( ц.и. сталкивающихся частиц в системе центра инерции. [7]

Структурная функция заряженных пионов, характеризующая распределение входящих в пион кварков ( пар-тонов) в зависимости от уносимой ими поли зс полного импульса пиона. [8]

Амплитуда фоторождения заряженного пиона при низких энергиях имеет наиболее простую структуру. Напомним ( см. раздел 7.2), что пион-ядерное взаимодействие в этой области является слабым, так что достижимо количественное описание. Ситуацию хорошо иллюстрируют реакции 3Не ( у, гг) 3Н и 3НеСтг -, у) 3Н вблизи порога пионообразования. [9]

Квантовые числа для перехода NN я. [10]

СР-преобразование для заряженных пионов переводит я в лГ, так как р - - р вместо возвращения к прежним частицам. СР, амплитуды п - лГ р и р - лг п равны, но противоположны по знаку. [11]

Полные сечения процессов фоторождения ур - п п и хр - п р. Данные взяты из компиляций Fujii et al., 1977 и Menze et al., 1977. [12]

Сечение фоторождения заряженного пиона также показывает заметный вклад резонанса, но здесь так же важен нерезонансный вклад электрического дипольного перехода, ведущего к s - волновым пионам. В реакции фоторождения возбуждаются также и более высокие резонансы, но, как и в лМ - рассеянии, они для нас сейчас не важны. [13]

При обмене заряженным пионом протон и нейтрон обмениваются состояниями ( а), обмен же нейтральными пионами соответствует взаимодействиям протон-протон ( б), нейтрон-нейт - - рон ( в) без изменения заряда. [14]

Коллимированный монохроматический пучок заряженных пионов, энергия которых Wn-0 ГэВ, вследствие распада постепенно превращается в пучки мюонов и нейтрино. На каком расстоянии L от области формирования пучка число образовавшихся мюонов в 1 7 раз превышает число пионов. [15]

Страницы: 1 2 3 4