Заряженный пион
Cтраница 2
Время жизни т заряженных пионов было измерено с помощью сциптилляцпонных счетчиков, регистрировавших последовательные промежутки времени между приходом я-мезона и двумя импульсами от распадов л - Т - - 1 ] v и и - - е v - - v, а также но ослаблению монохроматич. Наиболее вероятная схема распада я - мозопов - распад на два у-кванта. С наибольшей точностью тяо было определено из распада я - - у о1 -) - е -, идущего с вероятностью 1 2 % от двухфотонного распада. [17]
Таким образом, при прохождении заряженного пиона через плотные среды наиболее вероятным является акт неупругого взаимодействия. [18]
Известно, что продукты распада заряженных пионов испытывают дальнейший распад. [19]
Множитель nib, где тп - масса заряженного пиона, вписан руками, чтобы получить правильную размерность и правильный порядок величины амплитуды: если ядерное время порядка 10 - 2 с поделить на G2m - 10 - 14, получится время порядка 10 - 10с - характерное время жизни гиперонов. [20]
Время жизни 7г - мезона значительно меньше времени жизни заряженных пионов; оно составляет 0 8 10 - 16 с. Объяснение этому было дано в предыдущем параграфе. [21]
 |
Величины электрических диполышх амплитуд. ( н - и приведен. [22] |
Результаты (8.13) подтверждаются экспериментальными данными, причем для фоторождения заряженных пионов - с точностью в несколько процентов. [23]
Пучки нейтрино на ускорителях высоких энергий создают, давая заряженным пионам распадаться на достаточно большой пролетной базе и затем отфильтровывая в толстых слоях поглотителя все частицы, кроме нейтрино. [24]
Заметим, что множитель т / 2 в амплитудах рождения заряженных пионов появляется от операторов т и отсутствует в амплитуде рождения я, в которую входит тз. [25]
На рисунке 5 демонстрируются вероятности рассеяния на протоне положительно и отрицательно заряженных пионов в зависимости от энергии пионов. [26]
В разделе 9.4.3 было отмечено, что кролл-рудермановский член в фоторождении заряженных пионов возникает из мягкопи-онной теоремы: его характерный вид ( е / / л) ег е т является прямым следствием киральной симметрии и ЧСАТ. Соответствующий обменный ток показан на рис. 9.7. Вспомним далее, что мягкопи-онные теоремы тесно связаны с длинноволновой картиной и эффективными точечными источниками. Из результатов для электрорасщепления дейтрона следует, что вопреки ожиданиям мягко-пионная физика остается справедливой даже для больших передач импульса. [28]
Однако ко времени этого эксперимента были уже известны и другие источники нейтрино: распады заряженных пионов с образованием мюо-нов и нейтрино и распады самих мюонов. Поэтому у некоторых физиков возник вопрос, тождественны ли нейтрино, возникающие в этих распадах, тем, которые испускаются при / 3-распаде. [29]
Как показали расчеты, для зарядовой независимости ядерных сил необходимо, чтобы взаимодействие нуклонов с заряженными пионами было одинаковым независимо от знака заряда пиона. Если бы в ядре отсутствовали электромагнитные взаимодействия и единственным взаимодействием было п-мезонное, ядерное взаимодействие, то зарядовая независимость ядерных сил привела бы к оДи - наковым значениям масс нуклонов ( протона и нейтрона) и одинаковым значениям масс всех пионов. Различие в массах нуклонов и соответственно пионов возникает за счет наличия, помимо ядерного, еще электромагнитного, взаимодействия, обусловленного зарядом частиц. Энергии взаимодействующих заряженных частиц отличны от энергий нейтральных частиц. Вследствие этого и массы покоя заряженных и нейтральных § частиц оказываются различными. [30]
Страницы: 1 2 3 4