Заряженный пион

Cтраница 3

Схематическая иллюстрация поправки dgi к орбитальному - фактору валентного нуклона, возникающей из-за обмена заряженным пионом с. [31]

Вклад ОПО в dgi связан с процессом, показанным на рис. 8.10: валентный нуклон обменивается заряженным пионом с нуклоном кора. [32]

Обменный ток, обусловленный промежуточными состояниями. [33]

Аналогично соответствующему процессу фоторождения пиона, ток JA приводит к обмену как нейтральным, так и заряженными пионами. Как и в случае тока однопионного обмена, который обсуждался ранее, в статическом пределе отсутствует вклад в рех от возбуждений А. [34]

Из других вопросов, связанных с интенсивностями, приведем объяснение наблюдающегося на опыте подавления eve - канала распада заряженных пионов и каонов. Из таблицы приложения IV видно, что это подавление очень сильное. По сравнению с [ лдурас-падом оно составляет четыре порядка для пиона и пять порядков для каона. [35]

Из других вопросов, связанных с интенсивностями, приведем объяснение наблюдающегося на опыте подавления eve - канала распада заряженных пионов и каонов. Из таблицы приложения IV видно, что это подавление очень сильное. По сравнению с цдурас-падом оно составляет четыре порядка для пиона и пять порядков для каона. [36]

Заметим, что магнитный момент однопионного обмена дает вклад только в случае протон-нейтронных пар, поскольку он требует, чтобы нуклоны обменивались заряженными пионами. [37]

Аннигиляция протона и антипротона. [38]

При встрече антипротона с протоном или антинейтрона с нейтроном происходит их аннигиляция: нуклон и антинуклон исчезают, а вместо них образуется несколько нейтральных и заряженных пионов ( в среднем около 5), На рис, 41.5 показана аннигиляция антипротона протона в пузырьковой камере. Движущийся снизу антипротон р встречается с протоном. [39]

Электромагнитные исследования однозначно и на количественном уровне установили наличие пионов в ядрах: магнитные переходы и формфакторы в легчайших ядрах измеряют токи, образованные обменом виртуальными заряженными пионами между нуклонами. [40]

В том же пределе mjM - О электрические дипольные моменты систем Jt n и ж-р равны, но имеют противоположные знаки: в этом пределе сечения фоторождения заряженных пионов на пороге были бы равны. [41]

Квадрат аксиального формфактора, полученный из соотноше. [42]

Вследствие этого доминирующим механизмом рождения становится не однонуклонный процесс yN - - N, а двухступенчатая реакция, показанная на рис. 8.14, в которой сначала происходит фоторождение заряженного пиона на одном нуклоне, а затем - рассеяние с перезарядкой на втором. Этот двухнуклонный механизм весьма похож на тот, с которым мы уже встречались ранее, в разделе 4.4, при исследовании длины Trd-рассеяния. [43]

Сотрудники Объединенного института ядерных исследований член-корреспондент АН СССР Ю. Д. Прокош-кин, доктора физико-математических наук С. С. Гер-штейн и Л. И. Пономарев и кандидаты физико-математических наук А. Ф. Дунайцев, В. И. Петрухин, В. И. Рыка-лин открыли неизвестное ранее явление захвата отрицательно заряженных пионов ядрами химически связанного водорода, при котором на стадии, предшествующей ядерному захвату, происходит образование возбужденных мезомолекулярных комплексов с размерами порядка атомных. [44]

Как показывает опыт, в природе имеются заряженные и нейтральные п-мезоны - пионы. Заряженные пионы имеют два-знака электрического заряда и массу, в 273 раза превышающую массу электрона. Нейтральные пионы в 264 раза тяжелее электрона. Спин пионов равен нулю, внутренняя четность отрицательна. [45]

Страницы: 1 2 3 4