Аргоновая плазма

Cтраница 2

Как показали экспериментальные исследования в ВЧИ и дуговой аргоновой плазме, такой подход в большинстве случаев оправдан, так как погрешность вычисления тепловых потоков, воспринимаемых сферой, оказывается не намного выше погрешности вычисления тепловых потоков для термически равновесной плазмы. [16]

На рис. 2 показано пространственное распределение температур для аргоновой плазмы. Здесь же приведены радиальные распределения температур для ряда сечений. Максимальная температура в плазме достигает величины ( 11 0 0 5) 103 К. [17]

Раствор анализируемой пробы в виде аэрозоля впрыскивают в аргоновую плазму с температурой 6000 - 8000 С. Атомы элементов ( металлов), входящие в состав образца, возбуждаются в аргоновой плазме и излучают свет строго определенной для каждого элемента длины волны. [18]

В работе [157] такой метод использован для спектральной диагностики аргоновой плазмы ВЧ-разряда в условиях слабого отклонения от осевой симметрии. Разложение в ряд, подобный (1.1.16), но с большим числом гармоник, приводит к известному томографическому алгоритму Корма-ка [46], требующему для своего применения уже большего числа направлений наблюдения. [19]

В работах [20, 21] получение ацетилена из метана проводилось в аргоновой плазме. [20]

Схематическое изображение средней части прибора, предназначенного для исследования зависимости проводимости плазмы от Те. [21]

Опыты, о которых идет речь, выполнены на аргоновой плазме, нагреваемой ударными волнами. [22]

Конверсия метана в ацетилен составляет до 87 % в аргоновой плазме и до 73 % в водородной плазме при суммарной конверсии метана до 99 и 94 % соответственно. Помимо ацетилена образуются водород, этилен, этан и пропан. [23]

Результаты предварительных исследований показали, что термические условия в аргоновой плазме не позволяют получить достаточно высокую степень диссоциации термостойких соединений, вводимых в факел в виде водных растворов. Для повышения газовой температуры плазмы рассмотрены два пути - введение добавки пропана к аргону ( Z % по объему) и добавки органических растворителей ( изоцропилового спирта) к анализируемому водному раствору. Достигнутый уровень газовой температуры - 4800 - 5000 КГ а также снижение концентрации атомов кислорода в плазме позволило достигнут высокой степени диссоциации даже наиболее термостойких моноокисей. В табл. 2 приведены сравнительные данные по чувствительности определения элементов ( чувствительность оценивалась в мкг / мл на уровне 1 % поглощения) при использовании ВЧФР и горючих газов. [24]

Для поддержания плазмы двухатомных газов необходима большая мощность, чем для аргоновой плазмы, поэтому при добавлении в аргон одного из таких газов нужно увеличивать подводимую к разряду мощность. При заданном составе и расходе газа диаметр плазмы увеличивается с ростом мощности; однако плазма двухатомных газов более контрагирована, чем аргоновая, в связи с большой теплопроводностью ее. Следовательно, разряд всегда может быть удержан а приемлемом расстоянии от стенки трубки, если увеличение подводимой мощности и расход двухатомного газа синхронизованы. Слишком быстрое увеличение концентрации двухатомного газа приводит к погасанию разряда, в то время как слишком быстрое увеличение подводимой мощности может вызвать разрушение трубки. [25]

Распределения интенсивности и коэффициента излучения линии АгНЗОО А по радиусу плазменной струи ( получены из поперечного снимка аргоновой струи на срезе сопла плазмотрона. [26]

На рис. 4 показаны спектры, полученные в одном из экспериментов со струей аргоновой плазмы. Рядом с поперечным снимком струи расположены спектр эталона и спектр дуги между железными электродами, снятый для построения характеристической кривой пластинки через 9-ступенчатый ослабитель. После фотометрирова-ния спектров н построения характеристических кривых для области - - 4000 А, в которой находятся линии аргона, использовавшиеся для измерений температуры, получаем распределения ин-тенсивностей данных линий по высоте. При этом интенсивности линий выражаются в единицах интенсивности излучения эталона, измеренной на тех. Далее при помощи интегрального преобразования Абеля рассчитывается распределение коэффициента излучения каждой линии по радиусу струи и определяется эффективный диаметр излучающего слоя. [27]

Из табл. 3.9 следует, что наибольшее количество пор получено при сварке образцов, вырезанных аргоновой плазмой; причем повышенное порообразование соответствует более глубокому литому слою. В случае использования кислорода при относительно низкой скорости резки такого слоя на кромке не обнаружено, поры в сварных швах этих образцов также отсутствуют. [28]

Как видно из графика, и в этом случае температуры на оси такие же, как в чисто аргоновой плазме. [29]

В исследовании [29] применен калориметр в виде пластины со встроенными термопарами и получены некоторые результаты по коэффициентам сосредоточенности источника для аргоновой плазмы. Коэффициент сосредоточенности теплового потока наиболее сильно зависит от диаметра сопла dc, резко возрастая с уменьшением его диаметра. [30]

Страницы: 1 2 3 4 5