Аргоновая плазма
Cтраница 3
При детектировании используются три основных источника возбуждения эмиссии: гелиевая плазма, индуцируемая микроволновым излучением при низком или атмосферном давлении; аргоновая плазма, возбуждаемая постоянным током; и аргоновая плазма, индуцируемая током высокой частоты. [31]
Значительно сложнее в техническом отношении та же задача решена в работе Вендта и Фассела [75], которые применили для атомизации труднолетучих элементов аргоновую плазму высокочастотного разряда с температурой около 16000 К. Разряд индуцировался за счет высокочастотного аксиального магнитного поля в кварцевой трубке, вертикально установленной внутри колебательного контура высокочастотного генератора ( 3 4 Мгц) с выходной мощностью 5 кет. Через кварцевую трубку пропускали поток аргона, изолирующий плазму от стенок трубки. Плазма состоит из яркого непрозрачного центрального ядра диаметром 8 мм и длиной 25 мм, средней зоны диаметром 16 мм и длиной 75 мм и внешней области, простирающейся на 150 мм выше средней зоны. [32]
При детектировании используются три основных источника возбуждения эмиссии: гелиевая плазма, индуцируемая микроволновым излучением при низком или атмосферном давлении; аргоновая плазма, возбуждаемая постоянным током; и аргоновая плазма, индуцируемая током высокой частоты. [33]
Анализ значений U и г, приведенных в литературе, а также эксперименты, выполненные в ТПИ, позволяют предложить значения Сн-60 для плазмотрона типа ПВР-402, работающего на аргоновой плазме, и Си 90 - на воздушной. [34]
Для оценки области реальных значений k0, а также выяснения влияния на коэффициент сосредоточенности некоторых параметров лроцесса, на рис. 13 сопоставлены результаты расчета ka по формулам ( 8), ( 10) и ( 13) для аргоновой плазмы. Как следует из рис. 13, вид функций k0 ( I), ka ( h) и ka ( G) по данным различных исследований в общем идентичен. Это, по-видимому, является результатом погрешности экспериментов в области малых сил токов, когда горение дуги может оказаться неустойчивым. Из рис. 13 следует также, что зависимость k0f ( I), построенная по формуле ( 14) при средних значениях других параметров ( штриховая линия), в первом приближении удовлетворительно отображает средние значения k0 в области практически возможных значений переменных величин. [35]
 |
Схема атомизатора с ИСП. 1-зона наблюдения. 2 - индукционная катушка. 3 - кварцевая горелка. 4 - поток охлаждающего газа. 5 - промежуточный поток. 6 - внутренний поток. [36] |
В них с большой скоростью подают потоки особо чистого аргона. Аргоновая плазма инициируется ( поджигается) искровым разрядом, а затем стабилизируется с помощью высокочастотной индуктивной катушки, окружающей верхнюю часть горелки. Температура аргоновой плазмы изменяется по высоте горелки и составляет 6000 - 10000 С. Метод ИСП-АЭС характеризуется универсальностью ( при столь высоких температурах возбуждается большинство элементов), высокой чувствительностью ( с 10 - 8 - 10 - 2 % масс, для различных элементов), хорошей воспроизводимостью ( sr - 0 01 - 0 05) и широким диапазоном определяемых концентраций. [37]
Аргоновая плазма исчезает, появляется низкотемпературная плазма большого диаметра с малым радиальным градиен-гом температуры, со слабым и мало [ флуктуирующим фоном. [38]
Во всех опытах в спектрах излучения обнаружены атомарные и однократно ионизированные линии меди. Появление полос молекулярного азота в аргоновой плазме обусловлено наличием небольшого количества примесей азота в аргоне. [39]
Измеренные коэффициенты поглощения света ( погрешность - 30 - 40 %) с частотой ( 5 17 0 05) 1014 с 1 представлены на рис. 8.13, где каждая экспериментальная точка получена усреднением результатов пяти-десяти опытов при двух-трех независимых частотных регистрациях в каждом из них. Спектральные измерения были выполнены в [54] для аргоновой плазмы при Т - 17 7 103 К и до концентраций электронов гге 1 2 1019 см-3, выше которых уширение спектральных линий настолько велико, что не позволяет выделить отдельные линии. [41]
Области стабильной работы для различных газов имеют качественно одинаковые очертания, но смещены друг относительно друга вдоль координатных осей, по которым отложены значения различных рабочих параметров. На рис. 2 показаны характерные очертания стабильной рабочей области для аргоновой плазмы; при этом такие параметры, как геометрия горелки и рабочей обмотки, частота и импеданс, оставались постоянными, а скорость потока газа и анодное напряжение изменялись с целью установления характера их влияния на мощность анодной цепи. Мощность анодной цепи, естественно, легко вычисляется из соответствующих значений постоянного тока и напряжения; определение мощности ВЧ тока является значительно более сложным, особенно если оно производится косвенно по балансу энергии. [42]
 |
Трубчатый испаритель квазизамкнутого типа [ 10, с. 159 ]. 1 - цилиндрическая камера. 2 - капиллярный пдропровод. 3 - испаряемое вещество. 4 - конические заглушки. 5 - зажимные кольца. [43] |
На рис. 50 показана схема установки катодного распыления. При наложении постоянного потенциала 1 - 15 кВ между электродами возникает аргоновая плазма. Осаждаемая на аноде стеклообразная пленка может подвергаться воздействию электронов с высокой энергией. При катодном распылении высокоомных стеклообразных сплавов на мишени может скапливаться положительный заряд. [44]
Поэтому, например, в работе [39] получены значения КПД для аргоновой плазмы в общем более высокие, чем для воздушной. Обратим также внимание на то, что значения т), определяющие количество эффективно используемого тепла плазменной дуги, должны зависеть, в принципе, от теплофизических свойств обрабатываемого материала и скорости резания, поскольку от этих факторов зависит способность заготовки воспринимать ту или иную часть теплота, содержащейся в дуге. Поэтому значения т ], полученные калориметрическим путем, в общем соответствуют конкретному материалу калориметра и конкретной скорости его перемещения по отношению к дуге и могут переноситься на другие условия только в первом приближении. [45]
Страницы: 1 2 3 4 5