Cтраница 4
В [17] изучена модель плотной плазмы цезия с отталкиванием электронов и ионов на малых расстояниях. Характер отталкивания определялся эмпирически, путем обработки экспериментальных данных для жидкого цезия. [46]
Для выявления механизма формирования столь плотной плазмы оценена роль таких факторов, как лучистая, газокинетическая и электронная теплопроводности. [47]
Таким образом, в плотной плазме пучок может быть устойчив, а & разреженной плазме - неустойчив. [48]
Для моделирования кластеров в плотной плазме соотношения, полученные в предыдущих главах, неприменимы непосредственно. Причины этого - существенная неидеальность пара, связанная с необходимостью учета взаимодействия атомов в несвязанных состояниях, а также исключенного объема кластеров. Однако общий принцип - наличие перехода молекула-капля - остается справедливым. Это означает, что существует некоторый размер кластера g, начиная с которого кластер и кластерный ион можно описывать в рамках модели жидкой капли, приписывая поверхностной энергии классическую величину 4тгсг / Я, где jf - коэффициент поверхностного натяжения плоской поверхности жидкости, Rg - радиус кластера, содержащего g атомов. При g g кластер не является каплей, и величину поверхностной энергии, которая существенно отличается от классической, можно извлечь из данных по фактору сжимаемости кластерного пара на линии насыщения. [49]
К сожалению, в плотной плазме плотности, при которых электронный газ заведомо идеален, очень велики ( ne - 1023 1 / сл3) и не реализуются даже в металлах при нормальном давлении. [50]
Разумеется, задачи спектроскопии оптически плотной плазмы этим далеко не исчерпываются. Очень важна роль эффекта реабсорбции в разнообразных астрофизических приложениях спектроскопии, в задачах повышения точности количественного спектрального анализа. [51]
Температура электронов определяется в случае плотной плазмы из измерения интенсивности непрерывного излучения плазменной струи. Измеряя каким-либо способом концентрацию электронов в плазме, мы можем определить так называемую равновесную температуру плазмы, используя уравнение Саха, описывающее равновесный процесс: ионизация j рекомбинация. [52]
Для оценки возможного времени удержания плотной плазмы в рассматриваемой системе и для изучения механизмов потерь катушка в-пинча закорачивается на низкоомную нагрузку в момент достижения Вт & х - В результате спадание тока в катушке, а следовательно и напряженности магнитного поля происходит достаточно медленно, с характерным временем, существенно превышающим время нарастания тока. К сожалению, эксперименты, проводившиеся в течение ряда лет на коротких установках с длиной катушки ж 1 м, не позволяли прийти к однозначным выводам относительно устойчивости плазмы 0-пинча и оценить скорость диффузионных потерь в радиальном направлении, поперек силовых линий удерживающего магнитного поля. [53]
По всей вероятности, в плотной плазме нет резкой границы между понятиями атома и иона, как это имеет место в разреженной плазме. [54]
В общем случае определение теплофизических свойств плотной плазмы является задачей многих тел, причем без малого параметра разложения, аналитическое решение которой пока не получено. [55]
Динамика движения электронов проводимости в квазирешетке плотной плазмы существенно отличается от динамики свободных электронов. [56]