Неоднородная плазма

Cтраница 1

Линии равной концентрации при диффузии точечного возмущения в однородной неограниченной плаэме. Размеры области возмущения вдоль поля в 10 раз больше области возмущения поперек. [1]

Неоднородная плазма разле-тается вдоль g со скоростью ионно-звуковых волн - У ( Те - J - Ti) lm, поэтому не существует диффузии простой, полностью ионизованной плазмы вдоль В, реализуется только диффузия поперек поля, определяемая электронами D De ] Пц - p vei. Подвижности компонент также отсутствуют - определена только суммарная проводимость. Оценки для температуропро-водности такие же, как и в слабоионизов. [2]

Для слабо неоднородной плазмы специального перехода к локальным величинам обычно не производят и полагают С - ZzNeNil0, где Z0 - характерный размер плазмы по лучу зрения. [3]

Рассмотрим неоднородную плазму в постоянном магнитном поле - В. [4]

В неоднородной плазме кроме тока проводимости и дрейфовых токов имеется еще один механизм возникновения тока, связанный с пространственной неоднородностью. [5]

В неоднородной плазме при наличии градиента плотности Vn диффузия в сторону меньших плотностей может происходить только за счет соударений. [6]

В плотной неоднородной плазме возможна, кроме того, дрейфово-ко-нусная неустойчивость [85-88], связанная с раскачкой ионами дрейфовых колебаний электронного сгустка. Для стабилизации дрейфово-конус-ной неустойчивости, согласно теории [86], достаточно снизить поперечный градиент плотности, увеличив поперечные размеры плазменного сгустка до одной-двух сотен ионных ларморовских радиусов. [7]

В неоднородной плазме поперек магнитного поля должен течь ток. Но если магнитное поле меняется только поперек своего направления, то градиентный дрейф и ток намагничивания можно объединить вместе и считать, что полный ток происходит от дрейфа, вызванного силой давления. Для плазмы, находящейся в сильном магнитном поле, именно этот ток оказывается часто самым существенным. Мы привыкли считать, что электрические поля вызывают токи, а силы давления - массовые движения. В плазме все оказывается наоборот. Мы уже видели, как электрические поля могут вызывать дрейфовые движения плазмы как целого. Теперь оказалось, что сила давления может возбуждать в плазме дрейфовые токи. [8]

Модель оптически плотной неоднородной плазмы, предложенная Бартельсом [75], широко известна по ее приложениям к пирометрии [76 - 81], измерениям удельной темплоемкости и теплопроводности [82], методу линейного поглощения [83, 84] и ряду других проблем оптической диагностики плазмы. [9]

В слабоионизованной неоднородной плазме возможна взаимная линейная трансформация низкочастотных эл. [10]

Другой пример представляет неоднородная плазма с максвелловским распределением электронов и ионов по скоростям в сильном магнитном поле. [11]

Кривые роста для неоднородной плазмы располагаются при прочих равных условиях ниже соответствующих кривых Ван-дер - Хельда. [12]

Действительно, в неоднородной плазме резонансное условие ио kv выполняется лишь в отдельных точках, а область в которой заряженные частицы эффективно ( резонансно) обмениваются энергией и импульсом с колебаниями, ограничена окрестностью этих точек. [13]

В рамках нескольких моделей неоднородной плазмы рассмотрены функции реабсорбции и кривые роста. Исследованы критерии оптической прозрачности плазмы. Сделан ряд обобщений кривых роста, относящихся к симметричным и асимметричным профилям линий. Дана теория интегральной интенсивности линии со сложной структурой, рассмотрены аппаратурные искажения интегральных характеристик. [14]

Пусть пучок движется в неоднородной плазме вдоль градиента электронной концентрации. Тогда по мере движения пучка фазовая скорость плазменных волн все время меняется, а скорость частиц при отсутствии заметной релаксации остается постоянной. В результате плазменные волны все время уходят из резонанса с частицами пучка. Если инкремент раскачки у1 оказывается заметно меньше обратной величины времени ухода из резонанса, то рост амплитуды плазменных волн прекращается и пучок перестает терять энергию на возбуждение плазменных волн. [15]

Страницы: 1 2 3 4