Неоднородная плазма

Cтраница 3

Проведенное выше рассмотрение не содержит принципиальных трудностей для обобщения на случай неоднородной плазмы. При малой неоднородности, когда характерные размеры, на которых существенно изменяются температура и плотность плазмы, значительно превосходят длину волны колебаний, можно снова использовать разложение полей в интеграл Фурье в смысле квазиклассического приближения. Эти добавки весьма существенны для волн конвективного или дрейфового типа, характерных именно для неоднородной плазмы, но для обычных волн, имеющихся в однородной плазме, ими можно, по-видимому, пренебречь. [31]

В пределах КД наблюдаются маломасштабные рентгеновские точки, а иногда, в неоднородной плазме КД, наблюдаются быстроизменяющи-еся, аркоподобные, яркие структуры. [32]

Частица ускоряется в нем плазменной волной, возбуждаемой с помощью двух коллинеарных лазерных пучков в неоднородной плазме. В случае, когда излучение одного из лазерных пучков является широкополосным, возбуждаемое в плазме электростатическое поле Е ( х, t) также будет иметь большую спектральную ширину. [33]

Полученные результаты показывают, что обычная теория плазменных токов, перпендикулярных магнитному полю, совершенно неприменима к неоднородной плазме. [34]

Пространственная сетка является простым примером периодической пространственной неоднородности, и мы начнем изложение с некоторых соображений относительно более общего случая пространственно неоднородной плазмы. [35]

Скорость дрейфовой волны в направлении, перпендикулярном Н ( ионная дрейфовая волна), по порядку величины совпадает со скоростью движения неоднородной плазмы. [36]

В этом параграфе мы, ограничиваясь простыми исходными профилями линий ( дисперсионным и допплеровским), разовьем феноменологическую теорию интегральной интенсивности для неоднородной плазмы и рассмотрим некоторые ее следствия. [37]

Рассмотрим случай, когда частота волны близка к циклотронной частоте соя / или к одной из ее гармоник ясоя / - Как показано в работах [72, 73], в неоднородной плазме при этом возможно возбуждение так называемых дрейфово-циклотронных колебаний. [38]

Заметим здесь, что функция распределения частиц пучка может расширяться и в сторону больших скоростей [ Рютов ( 1969); Сайдл, Сунка ( 1969) ], если пучок проходит через неоднородную плазму в сторону уменьшения электронной концентрации. Такие плазмоны обгоняют пучок и оказываются в резонансе с частицами наружного склона горба. Теперь эти частицы поглощают энергию плазмонов и увеличивают свою энергию за счет уменьшения энергии более медленных частиц. Этот эффект существенно зависит от величины градиента электронной концентрации и в космических условиях, вероятно, не даст заметного ускорения частиц пучка. [39]

В неоднородной плазме как фазовая скорость колебаний, так и скорость заряженных частиц меняются с координатами. Поэтому в неоднородных системах резонансное взаимодействие может протекать весьма своеобразно. [40]

Сюда относятся косые ленгмюровские волны, распространяющиеся под углом к магнитному полю, ионно-звуковые и циклотронные волны, а также различные их комбинации. В неоднородной плазме к ним добавляются дрейфовые волны. [41]

Источником начальных возмущений могут служить электрон-ионные столкновения. В результате в неравновесной неоднородной плазме должен установиться стационарный уровень турбулентных пульсаций. [42]

Система неконцентрических окружностей ( уравнение. Регистрация сигнала - вдоль линии АВ. [43]

Ориентиром для выбора той или иной системы изолиний, на основе которой затем решается обратная задача, могут служить, например, результаты выборочных локальных измерений, полученные методом лазерного рассеяния [55]; ими могут быть. Современная теория плазменных неустой-чивостей неоднородной плазмы [57, 58] также позволяет в отдельных случаях предсказать характер формирования линий уровня для скорости частиц, температуры и плотности электронов. Как правило, система линий уровня задается не слишком жестко и содержит регулирующие параметры. Рассмотрим далее несколько практически важных подходов к решению этого класса задач. [44]

У AV / ( е и m - заряд и мае га электрона) свидетельствует о механизме плазменных колебаний: электромагнитные волны обусловлены колебаниями электронной плотности Nc в плазме. Такой процесс возможен при возмущении неоднородной плазмы корпускулярным потоком, движущимся со скоростью, превышающей скорость звука в плазме. [45]

Страницы: 1 2 3 4