Cтраница 2
Как известно, в неоднородной плазме, находящейся в магнитном поле, всегда имеются дрейфовые потоки электронов и ионов. По аналогии с обычной пучковой неустойчивостью можно думать, что такие потоки должны приводить к раскачке волн, фазовая скорость которых поперек магнитного поля порядка дрейфовой. Такие волны, которые могут быть названы дрейфовыми, действительно существуют в неоднородной плазме. Их исследование было начато работой Ю.А. Церковникова [1], где на примере плазмы, находящейся в поле прямого тока, было показано, что при наличии градиента температуры может иметь место раскачка дрейфовых волн, распространяющихся поперек магнитного поля. В работе Л.И. Рудакова и Р.З. Сагдеева [3] была рассмотрена косая дрейфовая волна, переходящая в ионно-звуковую при уменьшении угла между волновым вектором и вектором магнитного поля. При почти поперечном распространении такая волна обладает очень малым затуханием, а при наличии градиента температуры [3] или продольного тока она может стать нарастающей во времени. [16]
В этом случае в пространственно неоднородной плазме различие в тепловых скоростях электронов и ионов приводит к разделению зарядов и возникновению электрического поля, ориентированного в направлении диффузии частиц. Это поле ускоряет диффузионное движение ионов и замедляет диффузию электронов. [17]
Было обнаружено, что в неоднородной плазме существует целый класс так называемых дрейфовых неустойчивостей. Эти неустойчивости развиваются на возмущениях, сильно вытянутых вдоль магнитного поля. На данной конференции было представлено несколько докладов, в которых проведено исследование неустойчивостей плазмы как дрейфового тока, так и связанных с конечной проводимостью плазмы. Как видно из этих докладов, теория неустойчивости неоднородной плазмы развита настолько, что не представляет особых трудностей одновременно учитывать такие эффекты, как конечный ларморовский радиус, неоднородность магнитного поля и столкновение частиц, каждый из которых года три тому назад казался непреодолимо сложным. [18]
Интересен критерий существования ЛТР в неоднородной плазме. [19]
Здесь рассмотрен еще один пример загрузки неоднородной плазмы. [20]
Эти исследования показали, что в неоднородной плазме наряду с гидромагнитными неустойчивостями существует широкий класс дрейфовых неустойчивостей, связанных с наличием дрейфовых потоков. [21]
На этом примере мы увидим, что неоднородная плазма обладает новой ветвью поверхностных волн, которые могут заметно отличаться от объемных колебаний однородной плазмы. [22]
Выясним сначала, как будет вести себя неоднородная плазма с высокой степенью ионизации. Уменьшение концентрации вдоль оси х означает соответственное понижение давления. Плазма, как и обычный газ, при перепаде давлений не может сохранять равновесие и будет двигаться таким образом, чтобы выравнять разность давлений. В данном примере она должна двигаться слева направо. Этот процесс аналогичен расширению газа в аппарате, где мы, открывая клапан, выпускаем газ из области высокого давления в область более низкого. [23]
Некоторые кинетические системы, такие, как слабо неоднородная плазма или молекулярные газы, видимо, удовлетворяют гипотезе, высказанной Боголюбовым. Он предположил, что выполнение условия т, т0 00 позволяет четко различать три этапа динамической эволюции системы N тел. [24]
Аналогичный эффект имеет место и при малых колебаниях неоднородной плазмы: при смещении заряженных трубок поперек магнитного поля на них действует сила Лоренца, которая возвращает их в исходное состояние. [25]
Линейная трансформация мод непрерывного и дискретного спектров н неоднородной плазме происходит при выполнении условия резонанса Wj - ш - kv, выделяющего конкретную моду непрерывного спектра ( характеризуемую параметром... Эли плазменное), Частным случаем линейной трансформации мод непрерывного и дискретного спектров является баллистическая трансформации, к-рая характеризуется двухступенчатой схемой передачи энергии мод: сначала мод дискретною спектра н моды непрерывного, а затем моды непрерывного спектра трансформируются опять в дискретные. [26]
Рост концентрации зарядов сопровождается скинированием с переходом в состояние пространственно неоднородной плазмы. [27]
Все величины, входящие в выражение (3.5), в неоднородной плазме имеют пространственное распределение, зависящее от двух координат: расстояния z по оси дуги и радиуса г разряда. [28]
Аналог теоремы Рэлея, доказанный выше, относился к случаю неоднородной плазмы. Естествен вопрос о степени неоднородности, при которой доказательство теряет силу. [29]
Как мы видим, эти колебания имеют место только в неоднородной плазме, однако в лабораторных условиях плазма всегда неоднородна, причем градиент плотности не так уж мал. [30]