Плазмон
Cтраница 2
Ландау, а плазмоны с k l / 3de по той же причине практически не существуют. [16]
 |
К объяснению механизма ква зилинейного взаимодействия. [17] |
Если же генерируются плазмоны в конусе конечного размера ( Д0 тг / 2), то числе электронов, взаимодействующих с плазмонами, будет больше и передача импульа от электронов к плазмонам становится интенсивнее. Далее, если же путем нелинейнойпг рекачки ( из-за нелинейного рассеяния на ионах), появляются почти поперечные плазмо ны, то их взаимодействие с электронами, имеющими продольную скорость УЦ i; приведет уже к существенному изменению z - составляющей импульса таких электроне; и тем самым к торможению их. [18]
Используя для описания плазмонов однополюсное приближение ( см. разд. [19]
Основным каналом гибели плазмонов является образование сверхвозбужденных состояний отдельных молекул с энергией около 20 эВ, поэтому радиационные выходы делокализованных плазмонов и более локализованных сверхвозбужденных состояний должны быть близки. [20]
Распад части этих плазмонов сопровождается рождением электрон-дырочных пар. Дырки, двигаясь по валентной зоне оксида, захватываются в дефектной межфазной области границы Si-SiC и ответственны за появление в ней положительного заряда. [21]
Предсказанное поведение дисперсии плазмона в случае больших длин волн было впервые экспериментально подтверждено в работах [671, 672], в которых определялись резонансы стоячей волны в диапазоне радиочастот в системе электронов на поверхности жидкого гелия. Несколько позже предсказанное поведение подтвердилось и для плазмонов в инверсионных слоях [34, 1757, 1758], в этих экспериментах измерялось пропускание возбуждающего плазмо-ны излучения в далекой инфракрасной области спектра. Пока еще не удалось достичь больших значений q для проверки членов более высокого порядка в дисперсионном соотношении, так как это требует дальнейшего уменьшения периода решетки. Такие эксперименты, однако, могли бы быть очень интересными, поскольку, во-первых, члены более высокого порядка чувствительны к деталям взаимодействий в системе, а во-вторых, спектр плазмонов перекрывается со спектром одночастичных возбуждений системы при больших волновых векторах. [22]
В отличие от поверхностных плазмонов, которые могут порождаться как фотонами, так и электронами, РОП вызывается только электромагнитным полем. ЮПР ЮРОП - С ростом Ф частота ЮРОД уменьшается до нуля, а частота ШПР увеличивается, приближаясь к плазменной частоте массивного металла. Показано, что когда частота межзонного перехода близка к ЮПР или ВРОГЬ то резонансные пики расщепляются на дублетные различно смещенные линии. [23]
Коллективные электронные возбуждения ( плазмоны) на П, имеют меньшую энергию, чем в объеме ( в простейшем случае - в 1 / 2-раза), и проявляются, напр. [24]
В металлах хорошо известны плазмоны, образующиеся при коллективном возбуждении газа квазисвободных электронов. В диэлектрических материалах, таких, например, как LiF, также возможно образование плазмонов. Плазмоны являются делокализо-ванными состояниями, поскольку возбуждение охватывает много молекул, причем каждая из них чувствует коллективные осцилляции валентных электронов. На языке квантовой механики это означает, что волновая функция, описывающая возбуждение квазичастиц, является суперпозицией волновых функций многих электронов; следовательно, плазмой по определению не может быть одночастичным состоянием. [26]
Сейчас имеются доказательства существования плазмонов в тонких металлических пленках по спектрам характеристических потерь энергий электронов. Что касается атомных плазмонов, то в литературе до сих пор не утихают споры о их существовании. Нет теории, которая бы удовлетворительно описала все особенности экспериментальных спектров, правда, часть теоретиков считает, что точность расчетов достаточна, но требуется более тщательный эксперимент. [27]
Выше мы рассматривали поведение плазмонов в объеме металла, несмотря на то, что, как мы видели, для экспериментального изучения часто бывает удобно бомбардировать тонкие металлические пленки быстрыми электронами и наблюдать потери энергии последних. В настоящем разделе мы рассмотрим поверхностные плазменные колебания. Эти коллективные движения, природа которых будет рассмотрена ниже, происходят на границе между металлом и вакуумом. Поскольку частота коллективных поверхностных колебаний оказывается зависящей от геометрии системы, мы будем в дальнейшем рассматривать случай плоской поверхности металла. [28]
Более подробному обсуждению проблемы плазмонов был посвящен § 4 гл. [29]
Ричи [347] ввел понятие поверхностного плазмона, возникающего на границе твердых тел; он обладает меньшей энергией и важен для дифракции на очень малых кристаллах. [30]
Страницы: 1 2 3 4