Cтраница 4
Обычным методом рассчитывается перекачка энергии вдоль спектра гирочастотных плазмонов и от гирочастотных плазмонов к электромагнитным волнам и обратно. [46]
Характеристические потери энергии, связанные с возбуждением объемных плазмонов, практической ценности для исследования поверхности твердых тел не представляют. В то время как поверхностные плазмоны, энергия и вероятность возбуждения которых чувствительны к изменению условий на поверхности, могут быть полезны при изучении явлений, протекающих на поверхности твердых тел. [47]
При сравнении экспериментально полученного дисперсионного соотношения для поверхностного плазмона с результатами теории полубесконечного электронного газа надо учитывать по крайней мере два фактора: а) дисперсионное соотношение для тонкой пленки сложнее, чем для свободной поверхности [23, 24], так как имеет место интерференция между двумя поверхностями пленки; б) при вычислении дисперсии поверхностного плазмона нужно учитывать детальный ход концентрации электронов у поверхности металла. [48]
Квант плазменных колебаний е йсор называют плазмоном, Плазмоны подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна. Согласно ( 32), при плотностях электронов, характерных для металлов, плазменная частота соответствует довольно большой энергии ( е порядка 5 - 30 эВ), поэтому такие колебания не возбуждаются при тепловых энергиях, и следовательно, плазмоны не оказывают влияния на термодинамические свойства электронной системы. [49]
Чтобы получить ( количественные) результаты для частоты плазмонов со ( р), их затухания у ( р) и критического импульса рс. [50]
В этом случае можно считать, что газ плазмонов имеет цилиндрически симметричную функцию распределения в системе координат, относительно которой рассматриваются колебательные движения электронов и ионов в магнитогидродинамической волне. [51]
При таком подходе априорно принимается, что газ плазмонов не отбирает импульс у частиц при коллективных столкновениях, а является лишь передаточным звеном. [52]
Стабилизованный пучок создает более или менее стационарный спектр ленгмюровских плазмонов, существующий в течение времени, заметно большего обратной величины инкремента раскачки. Здесь же никакой стабилизации нет, и поэтому ускорение частиц сопровождается столь же быстрой квазилинейной релаксацией. Таким образом, ускорение частиц, возбуждение турбулентности продольных плазмонов происходит быстро, за времена порядка 100 / У - 104 / copg в рассматриваемом случае. За столь короткие времена индуцированная перекачка энергии от продольных плазмонов к поперечным и полная изотро-низация продольных плазмонов не успевают развиться. Образуется более или менее одномерный ( точнее, односторонний) спектр плазмонов, идущих примерно в направлении электрического поля, однако с широким разбросом. Они образуют постепенно расплывающийся ( из-за относительно больших групповых скоростей - ге / 3) турбулентный след за ударной волной. [53]
Заметим, что в рассматриваемых условиях время жизни длинноволновых плазмонов, соответствующих частоте шр, обусловленное их взаимодействием с другими квазичастицами, будет тр - ipf - ief - Ю-10 сек; при Г-300 К тр - Ю-13 сек. [54]