Продольные плазмон
Cтраница 1
Продольные плазмоны с фазовой скоростью, меньшей с, испытывают и затухание Ландау на релятивистских частицах. [2]
Резонансные продольные плазмоны, генерируемые непосредственно пучком, при нелинейном рассеянии на ионах не только откачиваются в область меньших волновых чисел, но и их энергия перекачивается к поперечным плазмонам. [3]
Часть продольных плазмонов с k kg может перекачиваться и в эту область спектра, но только в процессе спонтанного нелинейного рассеяния на электронах, позволяющем заметно увеличить волновое число. [4]
Перекачка продольных плазмонов по спектру постепенно выводит их в интервал фазовых скоростей, больших скорости света. Такие плазмоны уже не поглощаются в черепковском механизме никакими частицами, и поэтому здесь опять исчезает ускорение. Остаются как стохастический нагрев, так и нагрев вследствие обычного столкновительного затухания. [5]
Слияние двух продольных плазмонов в поперечную волну соответствует еще одному механизму поглощения леигмюровских волн. [6]
Рассмотренный механизм возбуждения продольных плазмонов изотропным излучением является спонтанным. Несмотря на это, он может привести к очень высокому уровню турбулентности. Если электромагнитное излучение анизотропно, то оно действует как пучок и вызывает неустойчивость, похожую на пучковую, раскачивая ленг-мюровские волны. [7]
Если фазовая скорость продольных плазмонов мала, порядка vTe, то они поглощаются большим количеством электронов, и вместо ускорения отдельных частиц более существенным оказывается турбулентный нагрев. Однако мы видели в предыдущем параграфе, что нелинейная перекачка уводит продольные плазмоны от малых к большим фазовым скоростям, тем самым ухудшая условия турбулентного нагрева и улучшая условия ускорения быстрых частиц. [8]
Аналогичным образом при спонтанном рассеянии продольных плазмонов на шубе ионов образуются и поперечные плазмоны. В единой шкале волновых чисел усредненная по угловым переменным вероятность дифференциального рассеяния продольных плазмонов в поперечные ничем не отличается от такой же вероятности для рассеяния продольных плазмонов в продольные. Различие, однако, появляется при анализе зависимости вероятности рассеяния от угловых переменных, что, очевидно, связано с различными поляризациями продольных и поперечных плазмонов. При усреднении это различие исчезает. [9]
После накопления достаточной плотности энергии продольных плазмонов во всем спектре нелинейная перекачка на электронах ограничивает дальнейший рост W1 и приводит тем самым к стабилизации пучка. [10]
При индуцированной перекаче энергии волновое число продольных плазмонов только уменьшается: поэтому, если в плазме возбуждаются волны с / с kg, индуцированной перекач - ки энергии в области спектра с k kg нет. Но спонтанная перекачка энергии в эту область спектра возможна. [11]
Мы остановились на анализе спектра турбулентности продольных плазмонов так подробно по ряду причин. [12]
Как показывает эта формула, возбуждение продольных плазмонов происходит преимущественно на наибольших допустимых волновых числах, так что и здесь можно считать, что величина Q заметно велика лишь в узком интервале волновых чисел, как это предполагалось в разделе о турбулентности продольных плазмонов. [13]
Здесь появляется и дополнительный механизм поглощения продольных плазмонов - обратное слияние их с высокочастотными электромагнитными волнами. [14]
Достаточно просто можно оценить полную плотность энергии продольных плазмонов, находящихся в рассматриваемой области спектра. [15]
Страницы: 1 2 3 4