Cтраница 4
Пусть через область пространства, заполненного электромагнитным излучением со спектральной плотностью энергии Wu ( которое может быть и изотропным и анизотропным), проходит пучок электронов с очень малым угловым разбросом А0, который оцепим ниже. Тогда, как и в случае продольных плазмонов, электромагнитные волны, рассеиваясь на частицах пучка, раскачивают излучение под углом Ф т / г к оси пучка. [46]
При kkr спектр круто обрывается и экспоненциально спадает. В этом случае большая часть энергии турбулентности продольных плазмонов уходит не в тепло а в излучение. [47]
В реальных астрофизических условиях, по-видимому, всегда успевает установиться более или менее стационарный спектр продольных плазмонов, во всяком случае в наиболее важных интервалах волновых чисел. Поэтому, хотя более полное исследование нестационарности спектра продольных плазмонов провести не слишком трудно, мы этого здесь делать не будем. [48]
Декремент затухания или инкремент раскачки, определенные формулой (3.14), можно вычислить как для дифференциального, так и для интегрального рассеяния. Рассмотрим сначала случай дифференциальной перекачки энергии вдоль спектра продольных плазмонов. [49]
Комптоновское рассеяние ленгмюровских волн с конверсией их в электромагнитные, очевидно, идет только с увеличением частоты. Здесь удобно различать два случая: фазовые скорости продольных плазмонов много больше и много меньше скорости света. [50]
В самом деле, высокочастотная электромагнитная волна с частотой со соре, проходящая через плазму, может испытать в ней распад на плазменную волну и другую электромагнитную волну с частотой со - соре. Помимо эффекта, описываемого (3.37), возможна спонтанная генерация продольных плазмонов этим механизмом. Она имеет место, в частности, и в том случае, когда высокочастотное электромагнитное излучение изотропно. [51]