Cтраница 2
Аналогичным образом можно рассчитать и индуцированную конверсию продольных плазмонов в поперечные и обратно. Здесь также сохраняется основное свойство: перекачка энергии идет в сторону уменьшения частоты. Иными словами, поглощаемый при рассеянии продольный плазмой имеет большую частоту, чем излученный поперечный, а поглощаемый поперечный плазмой имеет большую частоту, чем излученный продольный. [16]
В области меньших волновых чисел k kg генерации продольных плазмонов уже нет, но остается поглощение, которое будет уменьшать W [ в процессе дальнейшей перекачки по спектру волновых чисел. Это простое решение, полученное в работе Липеровского и Цытовича ( 1969), часто будет использовано в дальнейшем. [17]
При этом будем считать, что плотность энергии продольных плазмонов мала. [18]
Формулы настоящего раздела, в частности оценки плотности энергии продольных плазмонов, возбужденных пучковой неустойчивостью ультрарелятивистских электронов [ формула (12.67) ] и оценка плотности энергии электромагнитных волн, возбужденных синхротронной неустойчивостью [ формула (12.73) ], могут быть использованы для интерпретации наблюдательных данных. [19]
Упомянем здесь еще об одной задаче - о рассеянии продольных плазмонов на анизотропно распределенных релятивистских электронах. [20]
Если это неравенство не выполнено, то происходит преимущественное слияние продольных плазмонов с k [ / ЗсОре / с, так как теперь их много больше, чем плазмонов с большими волновыми числами. [21]
Пусть, например, за основу берется шкала волновых чисел продольных плазмонов. В такой единой шкале волновых чисел продольных и поперечных плазмонов условия дифференциальное перекачки [ формулы (3.7) и (3.8) 1 остаются прежними. Следует также учесть, что здесь и фазовые скорости поперечных волн надо записывать в единой шкале. [22]
В редком, но возможном случае, когда большая часть продольных плазмонов имеет фазовые скорости, заметно меньшие скорости света, темп ускорения может быть пропорционален е - 3 / 2 для частиц с большими скоростями. [23]
Как следует из формулы (1.23), учет влияния магнитного поля на продольные плазмоны при со 7е J соя. Оре в дисперсионном соотношении па ( Оре сояС sin2fK Эта, казалось бы, малая поправка, приводит, однако, к существенным изменениям характера турбулентности. В самом деле, основная особенность нелинейной перекачки энергии по спектру турбулентности заключается в том, что в процессе такой перекачки частоты уменьшаются. Если магнитного поля пет, то уменьшение частоты возможно только при уменьшении волновых чисел. [24]
Подчеркиваем, что результирующая поперечная волна распространяется в направлении большего волнового вектора продольных плазмонов. [25]
Как только при k k становится эффективной интегральная перекачка, большая часть энергии продольных плазмонов начинает быстро переходить в область волновых чисел, близких к нулю. [26]
Здесь принято, что при k kg нет индуцированного излучения и плотность энергии продольных плазмонов остается па низком уровне. [27]
В области спектра очень малых волновых чисел ( основной масштаб) плотность энергии продольных плазмонов определяется условиями стабилизации пучка. Этот вопрос подробно обсужден в предыдущем разделе. [28]
При еще более медленном росте Q1 скачок может вообще не образоваться и весь спектр продольных плазмонов будет расти одновременно с Q1, если, конечно, роль параметров, приводящих к затуханию турбулентности, не окажется определяющей. [29]
Расчет инкремента или декремента для такой конверсии аналогичен расчету для случая перекачки в спектре продольных плазмонов. [30]