Физическая задача

Cтраница 2

Важнейшая физическая задача, сводящаяся к решению уравнения переноса с равномерным распределением первичных источников, - это расчет поля излучения и определение степени возбуждения в однородном изотермичном слое газа, состоящего из двухуровенных атомов. [16]

Точная физическая задача об атоме или молекуле моделируется при этом набором одноэлектронных задач, задач о квантовохимическом поведении электрона в поле ядер и некотором дополнительном поле, обусловленном наличием других электронов. Это дополнительное поле может быть самосогласованным, т.е. меняться при изменении состояния электрона, находящегося в этом поле, либо не быть таковым, а задаваться какими-либо дополнительными, внешними условиями. [17]

Теоретической физической задачей назовем физическое явление ( или совокупность явлений) с некоторыми известными и неизвестными физическими величинами, характеризующими это явление, если такую задачу решают, не используя измерений. [18]

Некоторые физические задачи могут быть непосредственно сформулированы в виде вариационных. Очевидным примером является требование минимизации потенциальной энергии для получения равновесия механической системы. Однако вид естественного вариационного принципа не всегда очевиден. В действительности такой вариационный принцип может не существовать для многих непрерывных задач, допускающих корректную формулировку с помощью дифференциальных уравнений. По этой причине изложение будет начато с выяснения того, в каких ситуациях естественный вариационный принцип может быть получен из дифференциального уравнения. Затем будет выяснено, как сконструировать вариационные формулировки, если естественного вариационного принципа не существует. [19]

Многие физические задачи приводят к уравнению Пуассона. Распределение потенциалов ( или электрических напряжений) на проводящей плоскости при задании потенциала на границе также удовлетворяет уравнению Пуассона. Наконец, задача о стационарных потоках тепла в двумерном теле также сводится к уравнению Пуассона, как мы убедимся при рассмотрении практического примера 13 разд. [20]

Однако физические задачи, приводящие к уравнениям Вольтерра и Фредгольма, а также свойства решений этих уравнений существенно различны. [21]

Многие физические задачи приводят к уравнениям с частными производными и, в частности, к только что указанным уравнениям. [22]

Распределение давления в начальный момент времени ( а и аппроксимация области интегрирования сеточной областью ( б. [23]

Рассматриваемая физическая задача математически формируется следующим образом. [24]

Сформулированная физическая задача будет описываться лагранжианом Гинзбурга-Ландау, который был предложен ими еще до того, как возникли пары Купера. [25]

Явная разностная схема.| Неявная разностная схема. [26]

Рассматриваемая физическая задача математически формулируется следующим образом. [27]

Многие физические задачи описываются системами уравнений с положительно определенными ленточными матрицами. Для таких матриц схема Холецкого особенно эффективна, поскольку в процессе вычислений сохраняется ленточная структура матрицы. Процедура chobanddet выполняет треугольное разложение и вычисляет определитель исходной матрицы А; последующее применение процедуры chobandsol позволяет найти решение исходной системы уравнений. Обращения таких матриц обычно не требуется ( причем отметим, что обратная матрица будет полной, хотя исходная и является ленточной), и поэтому процедура вида choband inverse в справочнике отсутствует. [28]

Сформулированная физическая задача является одной из ключевых при исследовании нестационарного истечения вскипающих жидкостей из сосудов высокого давления. Проблема теоретического описания этого процесса актуальна с точки зрения анализа аварийных ситуаций на атомных электростанциях, в аппаратах химической технологии, нефтепроводах и других установках современной техники, использующей жидкое или двухфазное вещество. [29]

Эта физическая задача формулируется математически следующим образом. [30]

Страницы: 1 2 3 4