Cтраница 2
Постановка задачи теории идеальной пластичности существенно отличается от постановки задачи теории упругости. [16]
Экстремальные принципы теории идеальной пластичности, изложенные в § 15.5, позволяют весьма просто получить верхние оценки для несущей способности. [17]
Рассматриваются определяющие соотношения теории идеальной пластичности в обобщенных переменных. [18]
Излагается вывод уравнений теории идеальной пластичности в компонентах скоростей перемещений. Полученные уравнения аналогичны уравнениям Ламе в теории упругости, когда за неизвестное принимаются перемещения. [19]
Гиперболический тип уравнений теории идеальной пластичности связан со статически определимыми соотношениями. Особенности статически определимых состояний плоской задачи теории идеальной пластичности, сформулированной еще Сен-Венаном, распространяются на случай общего состояния идеально пластических тел. [20]
Определение общих соотношений теории идеальной пластичности, обладающих всеми особенностями плоской задачи, тесно связано с развитием представлений обобщенного ассоциированного закона пластического течения. [21]
Рассмотрим общие соотношения теории идеальной пластичности и статики сыпучей среды при условии пластичности Треска и его обобщениях на основании определения диссипативной функции. [22]
Об определяющих соотношениях теории идеальной пластичности / / Известия ИТА ЧР, Чебоксары, сводный том. [23]
Об общих соотношениях теории идеальной пластичности при кусочно линейных условиях текучести / / Известия АН ЧР. [24]
Об общих соотношениях теории идеальной пластичности при кусочно линейных условиях текучести / / ДАН РАН. [25]
Уравнения пространственной задачи теории идеальной пластичности, отнесенные к характеристикам в плоскости, ортогональной третьему главному направлению сгз ( 20), позволили перенести методы, развитые А. Ю. Ишлинским для осесимметричной задачи, на случай вдавливания плоских штампов с изменяющейся кривизной границы. [26]
Такую диаграмму называют диаграммой идеальной пластичности или диаграммой работы идеального упруго-пластического материала. [27]
Полным решением задачи теории идеальной пластичности называется такое решение, которое удовлетворяет уравнениям равновесия, условию пластичности в пластических областях, где напряжения и скорости деформирования связаны ассоциированным законом, и граничным условием, статическим и кинематическим. При этом должно выполняться еще одно условие, относящееся к возможному распределению напряжений в жестких зонах. По доказанному в жесткой зоне может существовать любое напряженное состояние, удовлетворяющее условиям равновесия, граничным условиям и условиям сопряжения с пластическими законами. При этом достаточно, чтобы можно было найти хотя бы одно точное распределение напряжений. В отношении распределения скоростей и конфигурации жестких зон полное решение не единственно, однако из теоремы о единственности распределения напряжений следует единственность предельной нагрузки, переводящей тело в пластическое состояние, если условие пластичности строго выпукло. Если поверхность текучести только не вогнута, то предельная нагрузка определяется неединственным образом; как правило, природа этой неединственности находит простое объяснение. [28]
Однако в частном случае идеальной пластичности приведенный вывод является более общим, поскольку не требует каких-либо особых допущений относительно поверхности текучести, исключая те, которые накладываются постулатом устойчивости Друккера. [29]
Такую диаграмму называют диаграммой идеальной пластичности или диаграммой работы идеального упруго-пластического материала. [30]