Плотность - замедление
Cтраница 3
Но при этих летаргиях вклад в плотность замедления нейтронов спектра деления очень мал. [31]
Как уже отмечалось, в реакторах с отражателем, в которых происходит, по крайней мере частично, деление в тепловой области, отражатель представляет собой важный источник тепловых нейтронов. Отсюда очевидно, что пространственное распределение плотности замедления до тепловых нейтронов не может быть всюду пропорционально числу делений на тепловых нейтронах. Но поскольку такое предположение - основное в односкоростной модели, следует ожидать, что ее применение к системам с отражателем даст недостаточно хорошие результаты. Действительно, самое большее, что можно сказать о распределении тепловых делений в рамках односкоростной модели, это то, что оно пропорционально тепловому потоку в размножающих областях и равно нулю в других областях. Однако данная модель может дать по крайней мере качественные характеристики отражающей способности различных неразмножающих областей. Далее, она дает в первом приближении представление о распределении нейтронов. [32]
Нахождение сопряженной плотности замедления походит на обратное вычисление плотности замедления: вычисление сопряженной функции начинается с тепловых энергий, где она имеет наибольшее значение, причем сечение деления играет роль источника. Сопряженные нейтроны как бы следуют затем вверх по энергии ( из-за отрицательной производной) с потерями, обусловленными поглощением точно так же, как и в случае плотности замедления. При больших энергиях величина произведения спектра деления на сопряженную функцию определяет число сопряженных нейтронов, начинающих свой путь снова из тепловой области. [33]
Отсюда следует, что резонансное поглощение на атом горючего на единицу плотности замедления меньше в системе с высокой концентрацией горючего, чем в системе с более низкой концентрацией. NF возрастает, то общий резонансный интеграл / разбавленной системы меньше резонансного интеграла в системе с высокой концентрацией горючего, следовательно, р - вероятность избежать резонансного захвата в системе разбавленной больше, чем в концентрированной. [34]
Следовательно, плотность замедления, по этой модели, не зависит от энергии. Одной из важных задач, которые должны быть рассмотрены в этой главе, является определение соотношения между потоком и плотностью замедления при различных физических условиях. [35]
В качестве отступления от основной темы этого раздела, который посвящен численному методу, созданному для определенных типов реакторов на базе диффузионно-возрастного приближения и предполагающего использование быстродействующих вычислительных машин, рассмотрим вопрос о том, как с помощью уравнения (8.368) получить обобщение одно - и двугруппового методов. Использование уравнения (8.368) для этой цели сопряжено с некоторыми трудностями, связанными с присутствием в этом уравнении членов, зависящих от плотности замедления на концах i - ro интервала летаргии; поэтому было бы весьма желательно выразить эти члены через усредненные потоки в смежных интервалах. [36]
Ферми совместно с соответствующим уравнением связи плотности замедления и потока, а также уравнением диффузии для потока тепловых нейтронов достаточно точно описывают пространственное и энергетическое распределение нейтронов в реакторе. Выражение для распределения потока тепловых нейтронов уже было получено, и было показано, что член, характеризующий в этом соотношении источники, в действительности представляет собой плотность замедления до тепловой энергии. Чтобы связать распределение потока быстрых нейтронов, определяемое формулой (7.156), с уравнением для потока тепловых нейтронов, требуется, таким образом, выражение, увязывающее поток быстрых нейтронов с плотностью замедления. [37]
В стационарном состоянии изменение в плотности замедления точно равно скорости, с которой нейтроны уходят из ячейки при поглощении. [38]
Исследуем решение уравнения в частных производных ( 70) в случае, когда среда безгранична и функция источника в терминах обобщенных функций имеет вид 58 ( л:) 8 ( т), S const. Краевое условие, налагаемое на плотность замедления, заключается в том, что она должна стремиться к нулю при стремлении х к бесконечности. [39]
 |
Искажение плотности столкновений резонансом поглощения [ F ( E - плотность столкновений. ф ( Е - поток нейтронов ]. [40] |
Эти особенности усложняют расчеты нейтронного потока. Интегральные уравнения для среды с сильным поглощенном не могут быть решены элементарными методами, изложенными выше. Вероятность нейтрону избежать резонансного поглощении в таких средах обычно получается путем измерения плотности замедления как функции энергии для известного распределения источников нейтронов. [41]
Поведение нейтрона при замедлении в среде, в которой содержатся как поглощающие, так и рассеивающие материалы, описывалось в § 2.1, а. Особенность ядерно-нейтронных процессов, имеющих место в таких средах, заключается в том, что при каждом столкновении нейтрона с ядром имеется конечная вероятность поглощения нейтрона. Таким образом, в процессе замедления нейтрон может выбыть из потока замедляющихся нейтронов н плотность замедления q ( E) уже не будет постоянной величиной в энергетической шкале. Этот процесс еще более усложняется, если среда содержит делящиеся материалы. [42]
Сопряженные уравнения способом, подобным описанному в § 8.8, могут быть превращены в многогрупповые уравнения, удобные для численного интегрирования. Сопряженные уравнения легко решаются, так как соответствующие константы в уравнениях одинаковы и можно использовать ту же самую сетку по переменным пространственным и летаргии, что и при решении основных уравнений. Таким образом, вычисление функций ценности д и ф в данном случае не увеличивает существенно время и усилия, уже затраченные при вычислении плотности замедления и потока. Действительно, полученные в результате расчета значения / и ф могут служить для проверки вычислений плотности замедления q и потока ф, так как собственные числа v одни и те же. [43]
Нахождение сопряженной плотности замедления походит на обратное вычисление плотности замедления: вычисление сопряженной функции начинается с тепловых энергий, где она имеет наибольшее значение, причем сечение деления играет роль источника. Сопряженные нейтроны как бы следуют затем вверх по энергии ( из-за отрицательной производной) с потерями, обусловленными поглощением точно так же, как и в случае плотности замедления. При больших энергиях величина произведения спектра деления на сопряженную функцию определяет число сопряженных нейтронов, начинающих свой путь снова из тепловой области. [44]
Ферми совместно с соответствующим уравнением связи плотности замедления и потока, а также уравнением диффузии для потока тепловых нейтронов достаточно точно описывают пространственное и энергетическое распределение нейтронов в реакторе. Выражение для распределения потока тепловых нейтронов уже было получено, и было показано, что член, характеризующий в этом соотношении источники, в действительности представляет собой плотность замедления до тепловой энергии. Чтобы связать распределение потока быстрых нейтронов, определяемое формулой (7.156), с уравнением для потока тепловых нейтронов, требуется, таким образом, выражение, увязывающее поток быстрых нейтронов с плотностью замедления. [45]
Страницы: 1 2 3 4