Cтраница 2
Итак, на РД-стадии в начале космологического расширения господствовали огромные температуры, огромные плотности материи и при этом рт рвещ. Подчеркнем, что отношение пт / пвещ все время практически не меняется в ходе расширения, / вещ Ю8 - На поздней стадии это обеспечивается сохранением фотонов РИ, которое не взаимодействует с веществом, на ранней стадии постоянство пт / пвещ обеспечивается условием термодинамического равновесия. [16]
Однако сделанный ими выбор частного решения, определившийся выбором однородного начального распределения плотности материи, соответствует случаю (3.7) и, как мы видим, совершенно не отражает свойств общего случая. [17]
Против первой возможности - строгой справедливости закона Ньютона и достаточно быстрого уменьшения плотности материи в бесконечности - можно, следуя Эйнштейну, выставить существенные аргументы, если стать на ту точку зрения, что вся звездная система должна находиться в статистическом равновесии. Если бы потенциал на больших расстояниях был конечен ( следовательно, плотность массы достаточно быстро уменьшалась), то целые небесные тела могли бы покидать звездную систему и последняя пустела бы по законам статистической механики до тех пор, пока полная энергия системы оставалась бы больше работы, необходимой для удаления одного из небесных тел в бесконечность. Исключенный еще Нейманом и Зеелигером случай бесконечных значений потенциала па очень больших расстояниях ( ото имеет место, если плотность массы пе убывает достаток ЕЮ быстро при г - оо) по Эйнштейну исключается потому, что он противоречит опытному факту довольно малых скоростей звезд. В случае справедливости ( В) все эти затруднения исчезают, так как тогда динамически возможны равномерное распределение материи с цд. [18]
Отметим, что в этом решении пространственная метрика неоднородна и анизотропна, а распределение плотности материи стремится при t - - 0 к однородному. Трехмерная скорость v имеет [ в приближении ( 4) ] равный нулю ротор. [19]
Отметим, что в этом решении пространственная метрика неоднородна и анизотропна, а распределение плотности материи стремится при t - О к однородному. [20]
Физической моделью такого поля может служить пространство, которое на всем своем протяжении однородно, причем плотность материи постоянна во всем пространству ( [173], стр. Для островного распределения материи можно говорить о внутренней и внешней задачах при интегрировании уравнений поля, и в этом случае (13.1) определяет решения внешней задачи. [21]
Физической моделью такого поля может служить пространство, которое на всем своем протяжении однородно, причем плотность материи постоянна во всем пространстве ( [156], стр. Для островного распределения материи можно говорить о внутренней и внешней задачах при интегрировании уравнений поля, и в этом случае (13.1) определяет решения внешней задачи. [22]
Вода почти в двадцать раз легче золота, однако по признакам совершенно ясным имеет такую же плотность материи; и прежде всего ее, так же как и золото, нельзя сжать в меньший объем приложением какой бы то ни было внешней силы. На этом основании представляется весьма вероятным и почти несомненным, что частицы связанной материи воды находятся в непосредственном соприкосновения ( ибо протекающая материя, если бы таковая находилась в промежутке между связанными частицами, уступила бы малейшему давлению) и следовательно расположены, можно сказать, наиболее плотно. Затем, различная величина частиц и пор IB разных телах нисколько не может содействовать приобретению различий в плотности материи, если допустить, что в каждом теле фигура и расположение частиц одинаковы. Итак, приняв пропорциональность плотности тела весу его, остается прибегнуть к различию фигуры. Для того чтобы плотность материи в телах была наибольшей, самой подходящей фигурой корпускул будет кубическая. Итак, допустим, что частицы золота имеют подобную форму, хотя его поры, открытые для самой воды, даже загруженной соляными частицами, а также и вполне гибкая природа этого металла и препятствуют признать это. [23]
Именно из этого исходил Эйнштейн в поисках своих знаменитых уравнений тяготения, связавших геометрию пространства с плотностью материи. Уравнения тяготения возникают как следствие локальной симметрии пространства-времени. Эти уравнения объединили механику и тяготение; из них при малых скоростях вытекают уравнения ньютоновой механики. [24]
Этим волнам отвечают возмущения, в которых наряду с гравитационным полем испытывает изменение скорость, но ае плотность материи; их можно назвать вращательными возмущениями. [25]
Подчеркнем, что изотропизация должна произойти на стадии, когда расширение происходит с практически параболической скоростью и плотность материи практически равна критической. Что касается изотропизации таких параметров, как кривизна трехмерного пространства в разных направлениях, то это пока не требуется в нашем определении. [26]
Этим волнам отвечают возмущения, в которых наряду с гравитационным полем испытывает изменение скорость, но не плотность материи; их можно назвать вращательными возмущениями. [27]
Из физических соображений легко видеть, что это число равно 8: начальные условия должны задавать распределение плотности материи и трех компонент ее скорости, а также еще четырех величин, характеризующих свободное ( не связанное с материей) гравитационное поле ( см. ниже § 107); для свободного гравитационного поля в пустоте начальными условиями должны задаваться лишь последние четыре величины. [28]
Для удовлетворительного решения проблемы нам необходимо знать, адекватны ли гипноны экстремальным условиям с колоссальными температурами и плотностью материи, характерными для ранних этапов развития Вселенной. [29]
Для удовлетворительного решения проблемы нам необходимо знать, адекватны ли гипионы экстремальным условиям с колоссальными температурами и плотностью материи, характерными для раиних этапов развития Вселенной. Разумеется, одной термодинамике не под силу решить эти проблемы, как не в силах решить их и одна динамика, даже в высшей своей форме - теории поля. Именно поэтому объединение динамики и термодинамики открывает новые перспективы. [30]