Cтраница 2
Зависимость ( 18 - 30) выражает плотность потока результирующего излучения по толщине плоского слоя среды. [16]
Заметим, что в только рассеивающей среде плотность потока результирующего излучения постоянна по толщине среды. [17]
PI-приближение, по-видимому, приводит к завышению плотности потока результирующего излучения во всех рассмотренных здесь случаях, хотя для только рассеивающих сред точность достаточно хороша. Однако для излучающих, поглощающих и рассеивающих сред точность не столь хороша; величина ошибки зависит от оптической толщины, значения со и отражательной способности граничных поверхностей. [18]
Второе условие означает, что при радиационном равновесии плотность потока результирующего излучения qr в любой точке среды постоянна. [19]
Теперь получим аналитические выражения для распределения температуры и плотности потока результирующего излучения в среде. [20]
В настоящей задаче необходимо найти распределение температуры и плотность потока результирующего излучения в среде. [21]
Ниже будет вкратце рассмотрен предложенный Дайслером метод расчета плотности потока результирующего излучения в плоском слое и между двумя коаксиальными цилиндрами в условиях радиационного равновесия. [22]
Способ определения действительного распределения температуры Т ( г) и плотности потока результирующего излучения qr зависит от типа граничных условий. [23]
Из графиков-видно, что при h / a 5 распределение плотности потока результирующего излучения по поверхности дисков делается почти равномерным. По мере уменьшения этого отношения неравномерность распределения плотности потока результирующего излучения все больше возрастает. [24]
Полученное выражение обычно приводится в книгах по теплообмену как формула для плотности потока результирующего излучения между двумя параллельными бесконечными, диффузно излучающими и диффузно отражающими поверхностями, разделенными прозрачной средой. [25]
Выражение (6.26) имеет знак минус, так как q ( x представляет собой плотность потока результирующего излучения, отводимого с поверхности ребра в пространство. [26]
При использовании моделей полосы и узкой полосы уравнения, определяющие распределение температуры и плотность потока результирующего излучения могут быть выведены, как это делалось в разд. [27]
Преимуществом этого приближения является то, что оно дает сравнительно простое выражение для определения плотности потока результирующего излучения, учитывающее интегральные оптические характеристики газовой среды. [28]
Выведено уравнение переноса излучения, проведено формальное интегрирование этого уравнения, получены формальные решения относительно плотности потока результирующего излучения, ее градиента и пространственной плотности падающего излучения в плоскопараллельном случае. Описаны модели для учета несерости среды, а также рассматривается преобразование азимутально несимметричных задач к азиму-тально симметричным. [29]
Безразмерная плотность теплового потока Q не зависит от т, поскольку в условиях радиационного равновесия плотность потока результирующего излучения qr в среде постоянна. Выражения (8.161) имеют тот же вид, что и (8.134) для серой среды. [30]