Cтраница 3
Главное преимущество этого приближения состоит в том, что оно дает очень простое выражение для плотности потока результирующего излучения. Ниже будет представлен вывод выражения для плотности монохроматического потока излучения в приближении оптически толстого слоя. [31]
Как и для березовского угля, расчет по серой модели приводит здесь к завышению значения плотности потока результирующего излучения на экранных поверхностях нагрева. Средняя величина этого завышения составляет для всей топочной камеры примерно 10 % по сравнению с расчетом по реальным селективным радиационным характеристикам пламени и поверхностей нагрева. Соответствующим образом занижается, как и для березовского угля, температура газов на выходе из топки по сравнению с имеющимися опытными данными. Расчет с учетом реальных селективных свойств теплового излучения пламени и поверхностей нагрева дает возможность определить температуру газов на выходе из топки, которая хорошо согласуется по значению с имеющимися опытными данными. [32]
В настоящем разделе будет использовано Pi-приближение метода сферических гармоник для нахождения углового распределения интенсивности излучения и плотности потока результирующего излучения для плоского слоя поглощающей, излучающей, и изотропно рассеивающей серой среды с постоянной температурой То. Граничные поверхности 1 и 2 с координатами т О и т to поддерживаются при постоянных температурах 7 1 и Tz соответственно. [33]
После определения плотностей потоков эффективного излучения, из уравнений ( 4 Л 4) можно определить плотность потока результирующего излучения для каждой зоны. [34]
Для прозрачной среды р 0, откуда т0 О и выражение (9.46) дает правильное предельное значение для плотности потока результирующего излучения между двумя диффузно отражающими и диффузно излучающими параллельными пластинами, разделенными прозрачной средой. [35]
После определения плотностей потоков эффективного излучения с помощью соотношений (5.10) могут быть найдены распределе-ния по поверхности каждой из зон плотностей потоков результирующего излучения. [36]
После того как они определены с помощью (8.199), можно рассчитать распределение температуры в среде, а с помощью (8.192) - плотность потока результирующего излучения. [37]
В настоящем разделе будет рассмотрено применение метода разложения по собственным функциям для решения уравнения переноса излучения и нахождения углового распределения интенсивности излучения и плотности потока результирующего излучения в плоским слое поглощающей, излучающей, изотропно рассеивающей серой среды с заданным распределением температуры Т ( г), заключенной между двумя зеркально отражающими, диффузно излучающими, непрозрачными серыми границами. Граничные поверхности т 0 и т TO имеют постоянные температуры Т и Ть степени черноты ei и 82 и отражательные способности pf и р - соответственно. Геометрия задачи и система координат аналогичны приведенным на фиг. [38]
В задачах о совместном переносе тепла излучением, теплопроводностью и конвекцией в поглощающей, излучающей и рассеивающей среде в уравнение энергии входит производная от плотности потока результирующего излучения dqrldt. Хотя эта величина может быть найдена дифференцированием по т соотношений для дг ( т), удобно получить соответствующие выражения непосредственно. [39]
Следовательно, если известно угловое распределение интенсивности излучения / ( т, ц), с помощью соотношений (8.175) и ( 8.177 6) можно найти плотность потока результирующего излучения / и распределение температуры в среде. [40]
Здесь 7 ( 0) и Г ( т0) - температуры среды у границ т 0 и т - TO соответственно; 7 и Г2 - температуры граничных по - верхностей, а плотность потока результирующего излучения qr всюду внутри среды постоянна. [41]
Боулс и Оцйсик [19], используя описанный выше подход - и метод Рунге-Кутта, который позволял легко скорректировать нулевое приближение для наклона профиля температуры на границе т 0, нашли стационарное распределение температуры и плотность потока результирующего излучения в разрушающемся теде. [42]
В настоящем разделе будет проиллюстрировано применение модели полосы и модели узкой полосы в задаче теплообмена излучением в слое селективно поглощающей и излучающей среды в состоянии радиационного равновесия, а также будут записаны соотношения для расчета распределения температуры и плотности потока результирующего излучения в среде. [43]
Если уравнение (8.126) решить совместно с граничными условиями ( 8.125 6) и ( 8.125 в) относительно интенсивности / ( т, [ х), то, подставив полученное выражение для интенсивности в ( 8.124 а) и ( 8.124 в), получим необходимые соотношения для расчета распределения температуры и плотности потока результирующего излучения в среде. [44]
Замкнутая сиетема серых тел; для некоторых зон заданы температуры поверхностей, для остальных - плотности тепловых, потоков. Определим плотности потоков результирующего излучения для зон с заданными температурами и температуры поверхностей зон, для которых известны тепловые потоки. [45]