Cтраница 1
Плотность энтропии можно определить и для гравитонов; ожидаемый вклад в от реликтовых гравитонов, возникших вблизи сингулярности космологической, также не превосходит sr Полная энтропия в единице сопутствующего веществу объема Вселенной [ к-рый растет xR3 ( t) с расширением Вселенной, R ( t) - масштабный фактор Фридмана-Ро - бертсона - Уокера метрики ], связанная с безмассовыми частицами, мало изменяется, начиная с очень ранних стадий эволюции Вселенной-по крайней мере при ( 1 с после космологич. Иначе говоря, расширение Вселенной идет практически адиабатически. [1]
Нернста, плотность энтропии излучения при нулевой температуре должна стремиться к нулю. [2]
Возможное изменение плотности энтропии вследствие втекания ее в элемент объема или вытекания из него не связано с необратимыми процессами и может иметь любой знак. [3]
Согласно двухжидкостной модели, увеличение плотности энтропии связано с ростом числа нормальных электронов в этом слое. Поэтому Пиппард предлагает простую модель, в которой параметр порядка в поверхностном слое а постоянен, но зависит как от поля на поверхности, так и от температуры. В результате этого величина to в поверхностном слое отлична от величины со в остальной части образца. [4]
Согласно двухжидкостной модели, увеличение плотности энтропии связано с ростом, числа нормальных электронов в этом слое. Поэтому Ппппард предлагает простую модель, в которой параметр порядка в поверхностном слое а постоянен, по зависит как от поля па поверхности, так и от температуры. В результате этого величина ш в поверхностном слое отлична от величины со в остальной части образца. [5]
Рассмотрим адиабатическую деформацию, при которой плотность энтропии S сохраняется постоянной. [6]
С другой стороны, легко показать, что плотность энтропии s ( t) ограничена сверху. В самом деле, величина s ( t) иожет стремиться к бесконечности только в том случае, если подынтегральное выражение в (12.2.4) расходится. [7]
Легко убедиться, что эта величина совпадает с плотностью энтропии. [8]
Таким образом, при установившемся режиме трения удельная энтропия ( плотность энтропии) S композиционного материала активного объема в критическом состоянии предразрушения остается неизменной во времени и определяется теплофизическими свойствами компонентов ( ингредиентов) материала и установившейся температурой в зоне трения. Это значение удельной энтропии 5 в момент, предшествующий разрушению ( износу) материала, предлагается принять в качестве критерия износостойкости. Ранее в работе Гольденбла-та И.И., Бажанова В.Л., Копнова В.А. [68] был предложен энтропийный критерий длительной прочности полимеров, сущность которого заключается в утверждении существования некоторого предельного значения энтропии, накапливаемого в единице объема упруговязкого деформируемого материала в момент, предшествующий разрушению. Это предельное значение энтропии, по мнению авторов [68], может быть или константой материала, или зависеть от температуры и напряженного состояния в момент, предшествующий разрушению. [9]
Таким образом, при установившемся режиме трения удельная энтропия ( плотность энтропии) S композиционного материала активного объема в критическом состоянии предразрушения остается неизменной во времени и определяется теплофизическими свойствами компонентов ( ингредиентов) материала и установившейся температурой в зоне трения. Это значение удельной энтропии S в момент, предшествующий разрушению ( износу) материала, предлагается принять в качестве критерия износостойкости. Ранее в работе Гольденбла-та И.И., Бажанова В.Л., Копнова В.А. [68] был предложен энтропийный критерий длительной прочности полимеров, сущность которого заключается в утверждении существования некоторого предельного значения энтропии, накапливаемого в единице объема упруговязкого деформируемого материала в момент, предшествующий разрушению. Это предельное значение энтропии, по мнению авторов [68], может быть или константой материала, или зависеть от температуры и напряженного состояния в момент, предшествующий разрушению. [10]
Несомненно, существуют и такие термодинамические величины, как температура и плотность энтропии. [11]
В грубом приближении эффекты нелокальности можно учесть, предположив, что плотность энтропии 5 ( г а) зависит не только от самих переменных ош ( г), но и от их градиентов. [12]
При этих условиях энтропия сохраняется, и можно написать уравнение непрерывности для плотности энтропии ро. [13]
Как показывают вычисления, средние по пространству от плотности массы, температуры и плотности энтропии в расширяющейся Вселенной монотонно убывают. Эти факты служат важной основой эволюции сложных структур в Метагалактике. [14]
Для нестационарных процессов с непрерывным временем, вместо постоянной удельной энтропии, нужно рассматривать плотность энтропии, которая, вообще говоря, непостоянна во времени. [15]