Cтраница 3
Известно, что проявляемые металлом прочностные и пластические свойства определяются плотностью, подвижностью и взаимодействием дефектов кристаллического строения ( главным образом дислокаций) в процессе воздействий внешней нагрузки. Из-задальнодействующего характера полей напряжений индивидуальных дислокаций их поведение в процессе любого нагружения является взаимно связанным, коллективным, вследствие чего формируются так называемые дислокационные ансамбли. Поэтому весьма актуальна проблема изучения поведения различных ансамблей, сопровождающих пластическую деформацию. Это поведение определяется величиной и. [31]
Это различие связано с тем, что в спиновом стекле роль мельчайших структурных единиц играют спины, полное число которых составляет JV0 - Ю23 см-3, тогда как плотность дефектов N NQ намного меньше. Поскольку ползучесть связана с эволюцией дефектов, а не атомов, то ее особенности определяются поведением ансамбля дефектов. Однако их вклад в термодинамические характеристики в NQ / N 1 раз меньше атомного и практически не обнаружим на фоне атомного. Физическая причина состоит в том, что термическое возбуждение воспринимается всей атомной системой, а механическое ( точнее, его пластическая составляющая) - только дефектами. [32]
В третьей главе изложены некоторые результаты применения метода Монте-Карло к решению задач физической и химической кинетики и релаксации систем с химическими реакциями. Как известно, метод Монте-Карло заключается в статистическом моделировании какой-либо случайной величины с целью определения параметров ее распределения. Задачи физической и химической кинетики могут быть представлены как задачи временной эволюции распределений тех или иных величин, описывающих состояние и поведение ансамблей, состоящих в общем случае из молекул ( атомов, фрагментов), электронов, ионов и других частиц. Так как метод Монте-Карло применим к любым задачам, допускающим статистическое описание, то естественным является его использование для изучения релаксационных процессов в первую очередь, а в более общем случае - для исследования любых процессов перехода молекулярных систем из некоторого начального неравновесного состояния в конечное - равновесное. Метод Монте-Карло позволяет не рассматривать системы газокинетических уравнений, а реализовать своего рода математический эксперимент, моделирующий одновременно релаксацию и собственно химическую реакцию как перегруппировку атомов при столкновении молекул. [33]
Здесь теоретические выводы Онзагера будут рассмотрены на примере рассасывания или распада флуктуации. Рассмотрим адиабатически изолированную систему, представленную микроканоническим ансамблем. Пусть в начальный момент времени в ансамбле, соответствующем этой системе, возникает вызванная внешними причинами или случайная флуктуация от среднего поведения ансамбля. [34]
Первая статья Эйнштейна 1902 года Kinetische The-orie des Warmegleichgewichtes und des zweiten Haupt-satzes der Thermodynamik [1] является замечательным примером того, что, когда пришло время, важные идеи развиваются различными людьми в отдаленных местах почти одновременно. Эйнштейн говорит в своем введении, что никому еще не удавалось вывести условия термического равновесия и второго закона термодинамики из вероятностных соображений, хотя Максвелл и Больц-ман подошли близко к этому. Виллард Гиббс не был им упомянут. Цермело впервые вышел в 1905 году. Подобно Гиббсу, Эйнштейн исследует статистическое поведение виртуального ансамбля одинаковых механических систем очень общего типа. Состояние отдельной системы описывается набором обобщенных координат и скоростей, который может быть представлен как точка в 2 / г-мер-ном фазовом пространстве; энергия дается как функция этих переменных. Единственное использованное следствие динамических законов - это теорема Лиувил-ля, согласно которой любая область в 2 / г-мерном фазовом пространстве всех координат и импульсов сохраняет во времени свой объем. [35]