Поведение - поле
Cтраница 2
Для существования конечной инвариантной меры процесса Xf необходимо сделать некоторые предположения о поведении поля Ь ( х) в окрестности бесконечности. [16]
Помимо того, что этот случай наиболее часто встречается на практике, знание поведения поля на всех частотах позволяет воссоздать любой закон изменения во времени, воспользовавшись методом интеграла Фурье. [17]
Далее, необходимо подчеркнуть, что в этой работе мы ограничились теоретическим изучением закономерностей, характеризующих поведение барического поля. Это дало нам возможность исходить из предположения, что давление p ( x y i) известно нам как функция координат и времени. На практике разыскание вида этой функции является как раз основной и наиболее трудной задачей. Это приводит их к необходимости применять методы численного дифференцирования, так как во все соотношения этого рода входят производные. [18]
Наличие у этой линии угловой точки при г 45, xg 0 5 следует из особенностей поведения поля, рассеянного изломом на прямой угол. При г 45 резонансное отражение происходит в непосредственной близости от частоты отсечки L. Откликом на них является повышенный уровень первой высшей волны и полное отражение основной волны. [19]
На границе этого слоя решение укороченного уравнения ( 435), справедливое для внешней области, должно быть согласовано с решением точного уравнения (4.15), описывающего поведение поля в пограничном слое. Поэтому прежде всего рассмотрим уравнение (4.35) и вытекающие из него следствия. [20]
В работе [26], посвященной также решению задач теплопроводности на электролитических моделях, введено понятие приэлек-тродного слоя, являющегося аналогом нашей зоны искажения, и тщательно исследовано поведение поля в нем. При этом размеры модели увеличивались на величину этого слоя, так чтобы искажения, вызванные дискретностью электродов, не затрагивали объема электролита, непосредственно моделирующего исследуемое тело. [21]
Предположение об отсутствии волны, приходящей из z оо, что позволяет использовать формулу (3.3.146), означает, что лучевое поле в темной области описывается выражением ( 3.3.14 в), поскольку это поведение поля согласуется с результатами, полученными для перехода из запрещенной в разрешенную зону. [22]
Уравнения Пуассона и Лапласа являются уравнениями в частных производных; они допускают существование множества линейно независимых друг от друга решений, из которых следует в каждом случае расчета выбрать одно, единственно удовлетворяющее так называемым граничным условиям, описывающим поведение поля на границах между различными диэлектриками, а также между диэлектриками и проводниками. [23]
Уравнения Пуассона и Лапласа являются уравнениями в частных производных; они допускают существование множества линейно независимых друг от друга решений, из которых следует в каждом случае расчета выбрать одно, единственно удовлетворяющее так называемым граничным условиям, описывающим поведение поля на границах между различными диэлектриками, а также между диэлектриками и проводниками. [24]
 |
Простейшая ключевая структура. плоская граница раздела двух однородных. [25] |
С другой стороны, точное решение ключевых задач послужило основанием для развития различных методов физической теории дифракции ( геометрическая теория дифракции [31, 32], метод теневых токов [33], метод краевых волн [34] и многое другое), которые в существенном опираются на знание поведения поля в ключевой структуре. [26]
Феномен вакуумных флуктуации есть проявление этого эффекта потому, что вакуумное состояние является примером особого когерентного состояния. Это поведение поля полностью отличается от того, что происходит с обычным, классическим полем. В сжатом состоянии, которое даже более неклассическое, как мы еще увидим, одна часть поля флуктуирует меньше, а другая часть больше, чем в вакуумном состоянии. В общем случае сжатое состояние есть такое состояние, в котором распределение канонических переменных по фазовому пространству искажено, сжато, таким образом, что дисперсия одной канонической переменной уменьшается ценой увеличения дисперсии другой переменной. Далее мы будем исследовать свойства сжатых состояний для случая, когда двумя каноническими переменными являются две квадратуры электромагнитного поля. Хотя понятие сжатия применяется иногда к иным переменным, чем две полевые квадратуры, оно менее значимо в таких случаях. [27]
В данной главе мы рассмотрим изменение во времени одной моды поля излучения из-за взаимодействия с пучком двухуровневых атомов, как показано на рис. 18.1. Здесь мы не проводим измерений над атомами после того, как они покинули резонатор. Поскольку нас интересует только поведение поля, возмущенное атомами, то есть динамика одной подсистемы, ее состояние может быть описано только с помощью матрицы плотности. [28]
Эта задача также относится к эталонным. Точно так же, как поведение поля при дифракции на цилиндре или сфере передает основные свойства полей в присутствии гладких неплоских поверхностей, поведение поля при дифракции на клине хорошо моделирует волновые процессы при наличии острых кромок и ребер, в частности краев тонких экранов. [29]
Этот результат в самом деле верен, но он нуждается в доказательстве. Один из путей - рассмотреть поведение поля Ya на некоторой подходящей прямой /, которая проходит через точку Р и имеет наклон, промежуточный между наклонами Н и Уа в точке Р; тогда можно показать, что если а не удовлетворяет условию ( 12), то все траектории - утки пересекают / в неправильном направлении. [30]
Страницы: 1 2 3 4