Поведение - стержень
Cтраница 1
Поведение стержня после потери им устойчивости должно описываться уравнениями сильного изгиба. Однако самое значение критической нагрузки Ткр может быть получено с помощью уравнений слабого изгиба. При Т - Ткр прямолинейная форма стержня соответствует некоторому безразличному равновесию. Это, значит, что наряду с решением X X 0 должны существовать еще и состояния слабого изгиба, которые тоже являются равновесными. [1]
Поведение стержня после потери им устойчивости должно описываться уравнениями сильного изгиба. Однако самое значение критической нагрузки Ткр может быть получено с помощью уравнений слабого изгиба. При Т Ткр прямолинейная форма стержня соответствует некоторому безразличному равновесию. Это значит, что наряду с решением X Y 0 должны существовать еще и состояния слабого изгиба, которые тоже являются равновесными. [2]
Поведение стержня после потери им устойчивости должно описываться уравнениями сильного изгиба. Однако самое значение критической нагрузки Гкр может быть получено с помощью уравнений слабого изгиба. При Т Ткр прямолинейная форма стержня соответствует некоторому безразличному равновесию. Это значит, что наряду с решением X Y О должны существовать еще и состояния слабого изгиба, которые тоже являются равновесными. [3]
Исследуем поведение стержня в обстоятельствах, когда сила F немного превышает критическую Fcr, а изогнутый стержень еще находится в упругом состоянии. В этом случае изогнутая форма равновесия устойчива, хотя исходная ( прямолинейная) форма равновесия нарушена. В самом деле, приложим малую поперечную возмущающую силу, а затем уберем ее. [4]
Рассмотрим поведение полубесконечного вязко-упругого стержня, к свободному концу которого в начальный момент времени прикладывается напряжение aw, которое затем не меняется с течением времени. [5]
Для сравнения было исследовано поведение стержня из литого хрупкого металла, именно цинка, обнаружившего при охлаждении резко выраженную характерную структуру ( фиг. [6]
Испытание позволяет судить о поведении стержня при сжатии его охлаждающейся и сокращающейся в объеме отливкой. [7]
Предположим сначала, что рассматривается поведение стержня при малых значениях времени. [8]
Чтобы выяснить этот момент, рассмотрим поведение стержня с заделанным концом. [9]
 |
Характеристика внецентренно сжатого стержня при различных значениях эксцентриситета. [10] |
Рассмотрим теперь, как отразится на поведении стержня изменение величины начального эксцентриситета. [11]
Результаты сводятся к тому, что поведение молекулы ближе к поведению стержня, чем к поведению гибкого клубка. Этот метод можно также применить для исследования частиц вируса мозаики табака, которые в соответствии с данными электронной микроскопии ( раздел 6), по-видимому, имеют стержнеобразную форму и длину приблизительно 3000 А. В результате получается, что L3200 А; это находится в прекрасном соответствии с величиной, определенной электронно-микроскопическим методом. [12]
Наблюдая за поведением центрально сжатого стержня, можно обнаружить, что поведение стержня будет различным в зависимости от величины приложенной к нему центральной сжимающей нагрузки. До некоторого значения сжимающей силы первоначальная прямолинейная форма равновесия будет устойчивой, а именно, если к сжатому стержню приложить бесконеч-но малую боковую нагрузку ( рис. 2.142), стер - Рис, 2.142. жень незначительно изогнется - отклонится от первоначального положения равновесия, но после снятия бокового возмущения он распрямится - возвратится в исходное положение равновесия. Следовательно, первоначальная форма равновесия устойчива. [13]
Очевидно, что построенная подобным образом диаграмма О - Е характеризует поведение стержня в условиях статики. Однако необходимо отметить, что и при динамических процессах для ряда материалов ( в частности для сталей) закон Гука также имеет место. [14]
Из рассмотрения диаграмм истинных напряжений можно получить некоторые данные, характеризующие поведение стержня из определенного материала при пластической деформации. [15]
Страницы: 1 2 3