Поведение - свободный электрон
Cтраница 2
При сравнительно небольших частотах ( инфракрасные лучи) оптические свойства металла обусловливаются главным образом поведением свободных электронов. Но при переходе к видимому и ультрафиолетовому свету начинают играть заметную роль связанные электроны, характеризующиеся собственной частотой, лежащей в области более коротких длин волн. Участие этих электронов обусловливает, так сказать, неметаллические оптические свойства металла. [16]
При сравнительно небольших частотах ( инфракрасные лучи) оптические свойства металла обусловливаются главным образом поведением свободных электронов. Но при переходе к видимому и ультрафиолетовому свету начинают играть заметную роль связанные электроны, характеризующиеся собственной частотой, лежащей в области более коротких длин волн. Участие этих электронов обусловливает, так сказать, неметаллические оптические свойства металла. Так, например, серебро, которое в видимой области характеризуется очень большим коэффициентом отражения ( свыше 95 %) и заметным поглощением, т.е. типичными оптическими особенностями металла, в области ультрафиолета обладает резко выраженной областью плохого отражения и большой прозрачности; вблизи Л 316 нм отражательная способность серебра падает до 4 2 %, т.е. соответствует отражению от стекла. [17]
Анализ формулы (4.47) показывает, что поведение электронов в кристаллах во многих отношениях отличается от поведения свободных электронов. [18]
В Цюрихе, по-видимому, Ландау задумал и начал еще одну работу - о квантовомеханическом описании поведения свободных электронов, или, как принято было говорить, электронного газа в металлах. В это время он внес важный вклад во многие области физики - рассказывает Пайерлс. [19]
По-видимому, там же, в Цюрихе, Ландау задумал и начал еще одну работу о квантовомеханическом описании поведения свободных электронов, или, как принято было говорить, электронного газа в металлах. Опубликованная в результате статья называется Диамагнетизм металлов. Ландау предсказал - открыл теоретически - возникновение совершенно особых магнитных свойстн у газа свободных электронов в металле. Ему удалось эти сделать потому, что он, в отличие от общепринятого подхода, основанного на законах классической механики и классической статистики, впервые применил квантование к электронному газу и таким образом пришел к результату, что в этом сильно нетривиальном газе появится состояние, известное как диамагнетизм. [20]
Почему первая функция используется для описания поведения свободных электронов в газовом разряде, тогда как вторая требуется при описании поведения свободных электронов в металле. [21]
В металлах концентрация свободных электронов очень велика, так что большая часть атомов оказывается ионизованной; практически вся проводимость металлов объясняется поведением свободных электронов, как об этом говорилось в гл. В полупроводниках же, где концентрация свободных электронов значительно меньше, нужно учитывать, наряду с движением в электрическом поле этих свободных электронов, и другой процесс, который может играть не меньшую роль в их проводимости. [22]
В металлах концентрация свободных электронов очень велика, так что большая часть атомов оказывается ионизованной; практически вся электропроводность металлов объясняется поведением свободных электронов, как об этом говорилось в гл. [23]
В металлах концентрация свободных электронов очень велика, так что большая часть атомов оказывается ионизованной; практически вся электропроводность металлов объясняется поведением свободных электронов, как об этом говорилось в гл. В полупроводниках же, где концентрация свободных электронов значительно меньше, нужно учитывать, наряду с движением в электрическом поле этих свободных электронов, и другой процесс, который может играть не меньшую роль в их проводимости. [24]
В металлах концентрация свободных электронов очень велика, так что большая часть атомов оказывается ионизованной; практически вся проводимость металлов объясняется поведением свободных электронов, как об этом говорилось в гл. В полупроводниках же, где концентрация свободных электронов значительно меньше, нужно учитывать, наряду с движением в электрическом поле этих свободных электронов, и другой процесс, который может играть не меньшую роль в их проводимости. [25]
 |
Кривая зависимости интенсивности К ж-линии алюминия от энергии. ( По данным Фарино. [26] |
Так как вместимость второй зоны оценивается величиной в 8 электронов на атом, то эта зона, очевидно, заполнена весьма мало, и поведение электронов в ней, в согласии с наблюдениями, весьма близко к поведению свободных электронов. [27]
Поэтому жидкие сплавы в этих системах могут вести себя таким же образом в отношении чистых компонентов; если последние показывают аномальную структуру ( например, Bi-Sb), тогда так же будут вести себя и сплавы, степень отклонения сплавов от поведения свободных электронов, например, должна быть подобной степени отклонения для чистых компонентов. Желательно прямое исследование этих систем; кажется, невозможно получить много информации о структуре из физических измерений. Необходимо далее изучать их электронные свойства, чтобы установить достоверность существования аномалий удельного сопротивления при атомном отношении 2: 1 или 1: 2 и определить предел, до которого можно использовать модель свободных электронов, чтобы описать эти свойства. Этот эффект также следует распознавать при изучении дифракции и, возможно, оценивать при определении измерений плотности, вязкости или даже термодинамических свойств. Аномальная зависимость магнитной восприимчивости от состава в системе Fe-Co может быть ложной, как и отсутствие скачка в температурном коэффициенте удельного сопротивления в системе Bi-Sb. [28]
Целесообразность понятия дырок состоит в том, что весьма сложный анализ кинетики электронов в почти полной валентной зоне сводится к сравнительно простому анализу кинетики дырок в почти пустой ( по отношению к дыркам. При этом поведение дырок оказывается аналогичным поведению свободных электронов в почти пустой ( по отношению к электронам. [29]
При невысоких температурах доля электронов, перешедших в возбужденные состояния, невелика. Как мы уже отмечали, поведение электронов почти пустой зоны аналогично поведению свободных электронов с массой т [ формула ( VIII. [30]
Страницы: 1 2 3