Магнитное поведение

Cтраница 1

Магнитное поведение этих соединений в упорядоченном состоянии впервые исследовали Виллиамс и др. [74], хотя Джак-карино и др. [75, 76] еще раньше сумели определить для большого числа соединений и величину, и знак поляризации электронов проводимости в узле атома РЗМ, пользуясь методами ядерного и парамагнитного резонанса. Далее результаты измерений намагниченности показали, что взаимодействие спиновых моментов редкоземельных ионов носит ферромагнитный характер. Если это взаимодействие осуществляется через электроны проводимости, то результирующий обмен не будет зависеть от знака взаимодействия ион РЗМ - электрон проводимости. [1]

Магнитное поведение, как правило, не противоречит представлению о косвенном обменном взаимодействии типа взаимодействия РК. КИ, которое осуществляется путем поляризации электронов проводимости. Ситуация, однако, осложняется возможностью межполосного смешивания, которое имеет место в виде взаимодействия 4 / - электронов и электронов полосы проводимости. Это в свою очередь вызывает поляризацию электронов проводимости, которая препятствует поляризации, вызванной гейзенберговским обменным взаимодействием. Результирующая поляризация на данном ионном узле может быть либо положительной, либо отрицательной. Во многих системах знак и величина полной поляризации электронов проводимости были измерены экспериментально в опытах по электронному спиновому резонансу или по ядерному магнитному резонансу. Де Вийн и др. [93] показали, что в общем случае эффективный обменный интеграл меняется с величиной граничного импульса Ферми ky, вид этой зависимости показан на фиг. Смена знака обменного интеграла, наблюдающаяся вблизи значения / гр1 4А - 1, вызвана изменениями относительной доли двух компонент в результирующей поляризации электронов проводимости. Многие из них включают оценку члена 2 F ( 2kpR) для данной частной решетки. [2]

Данный тип магнитного поведения важен как предельный случай в первом ряду переходных элементов, когда орбитальный вклад в магнитный момент не погашен. Промежуточные случаи редки и имеют малое значение. [3]

Другие типы магнитного поведения обнаружены у некоторых твердых тел, когда вследствие взаимодействий особого типа отдельные атомные или ионные магниты ориентируются определенным образом друг относительно друга. В таких ферромагнитных материалах, как железо, результатом этих взаимодействий оказывается то, что в области кристалла, так называемом домене, который может содержать миллионы атомов, все магниты точно параллельны друг другу. В ненамагниченном железе направления намагничивания различных доменов совершенно произвольны. Вследствие этого железо имеет гораздо большую восприимчивость, чем парамагнитные материалы. [4]

Известно несколько видов магнитного поведения веществ, но не все из них характерны для комплексов металлов. Ферромагнетизм, антиферромагнетизм и ферримагнетизм относительно редкие явления в комплексах и имеют значение только в особых случаях. [5]

Известно несколько типов магнитного поведения веществ, но не все они характерны для систем комплексных ионов. [6]

Самым поразительным в магнитном поведении солей, используемых для адиабатического размагничивания, является наличие максимума восприимчивости. Ниже этого максимума расположена область температур, в которой наблюдаются уже упоминавшиеся эффекты релаксации и гистерезиса. Явления в этой области температур очень сходны с явлениями ферромагнетизма и антиферромагнетизма при более высоких температурах. При температурах выше максимума восприимчивости такие явления не встречаются и соль ведет себя как парамагнетик. [7]

Самим поразительным в магнитном поведении солен, используемых для адиабатического размагничивания, является наличие максимума восприимчивости. Ниже этого максимума расположена область температур, в которой наблюдаются уже упоминавшиеся эффекты релаксации п гистерезиса. Явления is этой области температур очень сходны с явлениями ферромагнетизма п антиферромагнетизма при более высоких температурах. При температурах выше максимума восприимчивости такие яиле-ния не встречаются и соль ведет себя как парамагнетик. [8]

Как известно, классификация магнитного поведения веществ основана на знаке, порядке величины и зависимости магнитной восприимчивости % от напряженности магнитного поля и темп-ры. Все вещества обычно подразделяют на диамагнетпки ( с нормальным или аномальным диамагнетизмо. Однако у реальных веществ указанные типы магнитного поведения в чистом виде не наблюдаются. У любой диамагнитной или парамагнитной молекулы, вследствие нарушения сфе-рич. [9]

Параметры взаимодействия между ионами 1г4 в двух солях. [10]

Было проведено сравнение с магнитным поведением неразбавленных солей, которые становились антиферромагнетиками при температурах ниже 3 05 и 2 15 К соответственно. [11]

Из сказанного следует, что магнитное поведение контура зависит от расположения нормали контура и от величины произведения / S. Эти данные можно объединить в одну векторную величину, называемую магнитным моментом кольцевого тока. Ввведение числового коэффициента, да еще вдобавок размерного, может показаться ненужным усложнением. Однако другие формулы при этом упрощаются; оценить это упрощение читатель сумеет значительно позднее. [12]

Из сказанного следует, что магнитное поведение контура зависит от расположения нормали контура и от величины произведения IS. Эти данные можно объединить в одну векторную величину, называемую магнитным моментом кольцевого тока. Ввведение числового коэффициента, да еще вдобавок размерного, может показаться ненужным усложнением. Однако другие формулы при этом упрощаются; оценить это упрощение читатель сумеет значительно позднее. [13]

Основная часть опубликованных работ касается их магнитного поведения, и поэтому ясно, почему в последующем изложении подчеркиваются именно эти свойства. [14]

Основой ее является применение для описания магнитного поведения системы функции Ланжевена, в аргументе которой магнитный момент является моментом однодоменной частицы m vfsp, где Гзр - намагниченность насыщения при данной температуре. [15]

Страницы: 1 2 3 4