Поверхность - волновой фронт
Cтраница 1
 |
Размеры пятна и эквифазных поверхностей для моды ТЕМ0о в конфокальном резонаторе. [1] |
Поверхности волнового фронта ( обозначенные на рпс. Как следует из свойства симметрии, в центре резонатора волновой фронт плоский. У зеркал волновые фронты совпадают с профилем их поверхности, что естественно, особенно для зеркал, имеющих металлические поверхности. [2]
На поверхности волнового фронта может возникать как единичная ВД, так и целая система дислокаций. Появление ВД кардинальным образом меняет топологию волнового фронта. Эквифазная поверхность перестает быть многолистной ( см. рис. 2.7.1, а и осуществляется переход к единой поверхности со специфической винтовой структурой. [3]
Интенсивность на поверхности сходящегося волнового фронта растет обратно пропорционально уменьшающейся поверхности фронта, что дает для сферы закон 1 / г2, а для цилиндра 1 / г, где г - радиальная координата, отсчитываемая от центра фокальной области или соответственно от фокальной оси. При г - 0 как первое, так и второе выражения стремятся к бесконечности, что, естественно, лишено физического смысла. Происходит это вследствие того, что в окрестности фокуса неприменима лучевая ( геометрическая) трактовка, из которой вытекают указанные соотношения. Для определения поля вблизи фокуса требуется решить задачу в ее дифракционной постановке. Исследования короткофокусных сферических, а также цилиндрических систем были выполнены позднее, на базе работ Дебая [7] и Зоммерфельда [11], в основном силами сотрудников Акустического института. Некоторые из этих работ, непосредственно относящиеся к фокусирующим ультразвуковым излучателям, легли в основу настоящей части книги. [4]
Согласно принципу относительности, уравнение поверхности волнового фронта 1Ф - - 0 ковариантно относительно преобразований Лоренца. Но единственным 4-тензором с одной компонентой является 4-ска-ляр, поэтому фаза Ф должна быть релятивистским скаляром. [5]
Согласно принципу относительности, уравнение поверхности волнового фронта еФ 0 ковариантно относительно преобразований Лоренца. [6]
Напряжения с наибольшим уровнем лежат в области, ограниченной поверхностью волнового фронта. [8]
Вместо лучей можно рассматривать распространение волн, движение которых характеризуется единичным вектором п, нормальным к поверхности волнового фронта. [9]
В (7.1.27) в а cos ( if - i) - проекция рабочей грани зеркального элемента на поверхность волнового фронта; она соответствует прозрачной части амплитудной решетки. [10]
Здесь через Я0 обозначен скачок функции и при переходе через фронт; через пх, пу, nz - компоненты единичного вектора, нормального к поверхности волнового фронта. [11]
Кр, Кс, Ki показывают, во сколько раз возросли величины р, v или / в фокусе по сравнению с их значениями на поверхности волнового фронта фокусирующей системы. [12]
Здесь индексы 1 и 2 символизируют две области, разделяемые поверхностью фронта; через Кп обозначена произвольная постоянная; через Н - первый дифференциальный параметр от поверхности волнового фронта. [13]
 |
Углы падения, дифракции и блеска дифракционной решетки.| Дифракция света от ступеньки дифракционной решетки. [14] |
Определим аппаратную функцию дифракционной решетки. Для этого разобьем поверхность волнового фронта, падающего на рабочую грань одной из ступенек решетки, на прямоугольные полоски шириной dl, расположенные параллельно ребрам решетки. [15]
Страницы: 1 2 3