Дисперсионная поверхность
Cтраница 2
В этом случае точка Lo соответствует двум корням т 0, являясь центром симметрии дисперсионной поверхности. [16]
Нормаль к поверхности, проходя через точку Лауэ L, или пересечет ветви 1 или 2 дисперсионной поверхности в двух точках или пройдет в промежутке между ветвями, давая, таким образом, мнимые компоненты волновых векторов, соответствующих экспоненциально затухающим волнам в кристалле ( фиг. [17]
В таком симметричном случае будут получены два одинаковых решения в виде блоховской волны, соответствующие двум ветвям дисперсионной поверхности. [18]
& М обозначает вектор, отнесенный к разности волновых векторов любой пары точек возбуждения на двух различных полостях общей дисперсионной поверхности; ot и О) обозначают полные величины показателей поглощения для волн, связанных с указанными точками. [19]
При покачивании такого вектора в пределах максимума, при постоянном значении частоты v, его начальная точка описывает некоторый определенный лист дисперсионной поверхности. Если же частота меняется в некотором интервале dv, то каждый вектор в данном волновом поле i будет представлен пучком волновых векторов. Качания этих векторов приводит к заполнению их начальными точками определенного объема, внутри которого частоты v будут функциями координат обратного пространства. [20]
Эвальд и Хено показали, что в трехволновом [ случае отражений 11 1 / 1 II / 020 излучения СиКа от Ge лист дисперсионной поверхности, расположенный между точками Lo и La, пересекает главную ось ближе к точке La, чем в случаях одной или двух волн. В случае одной волны точкой возбуждения следует считать точку Lo, находящуюся на расстоянии т 1 от точки La. [21]
Ось, направленная вдоль ( hsh2) и проходящая через точки Lo и La, получает наименование главной оси и точки ее пересечения с дисперсионной поверхностью - наименование главных точек. [22]
 |
Дисперсионная поверхность в двухлучевом приближении. [23] |
Показано плоское сечение обратного пространства; очевидно, изменению плоскости падения пучка электронов соответствует вращение чертежа рис. 21.19, в вокруг OG, при этом дисперсионная поверхность - гиперболоид - имеет две ветви. [24]
Это означает, что, в отличие от более простого случая 111 / 111, здесь минимальные значения величин JLI и а соответствуют не только пересечению дисперсионной поверхности с главной осью, но и другим точкам дисперсионной поверхности. [25]
По мере того как недиагональные элементы матрицы (8.7) vhg будут увеличиваться от нуля, точки или линии пересечения этих сфер будут видоизменяться, приводя к системе непересекающихся поверхностей, или ветвей дисперсионной поверхности, как показано в очень простом случае на фиг. На каждой ветви дисперсионной поверхности нормаль к поверхности будет иметь две точки пересечения, так что если рассматриваются N точек обратной решетки, то будут существовать 2N пересечений и, следовательно, 2N блоховских волн. [26]
Так как эта область обычно очень мала по сравнению с радиусами обеих сфер, которые пересекаются в этом месте, сечения обеих сфер можно считать прямыми линиями - асимптотами к гиперболе, которую дает пересечение дисперсионной поверхности. [27]
Это означает, что, в отличие от более простого случая 111 / 111, здесь минимальные значения величин JLI и а соответствуют не только пересечению дисперсионной поверхности с главной осью, но и другим точкам дисперсионной поверхности. [28]
Поскольку различие между рассеянием по Лауэ и по Брэггу возникает при изменении пограничных условий, содержание гл. Иное расположение дисперсионной поверхности относительно нормали к выходной поверхности кристалла будет специально рассмотрено. [29]
В силу симметрии кривых, на рисунках даны их изображения, расположенные в первой четверти. Видно, что дисперсионные поверхности деформируются как за счет растяжения или сжатия в плоскости х2 const, так и за счет сдвига точек, их образующих, в сторону низких или высоких частот. [30]
Страницы: 1 2 3 4