Электронное поглощение

Cтраница 1

Электронное поглощение обычно простирается от - 7500 А со стороны красного конца видимой части спектра до 1200 - 1100 А далекого ультрафиолета, или шумановской области. Эта область соответствует расстоянию между уровнями энергии порядка 38 ккал ] Эйнштейн ( - 13 000 см или 1 7 эв) в красной области и 250 ккал / эйнштейн ( - 80 000 см 1 или 11 эв) в далеком ультрафиолете. Колебательные уровни разделены интервалом, составляющим приблизительно 1 - 10 ккал. Вращательные уровни энергии обычно близки друг к другу ( за исключением очень легких молекул, например водорода) с интервалом около 0 1 ккал / молъ ( - 35 см 1 или 0 004 эв), и чисто вращательный спектр лежит в далекой инфракрасной области выше 30 мк. [1]

Электронное поглощение молекулы ассоциировано с мнимой частью ( Ь) той же комплексной переменной. Параметры, связанные между собой так, что один из них пропорционален действительной, а другой мнимой части одной н той же комплексной переменной, можно, в свою очередь, связать между собой с помощью преобразований Кроннга - Крамерса; таким образом, по спектру поглощения можно определять показатель преломления и, наоборот, спектр поглощения можно найти по дисперсии показателя преломления. Иными словами, у показателя преломления имеется дисперсия по частоте света, используемой при его определении, и показатель преломления аномально изменяется в области полосы поглощения. [2]

Электронное поглощение УЗ в металлах является основным при низких темп-рах. В длинноволновой области ( ft / l) электронное поглощение обусловлено вязкостью электронного газа; коэф. [3]

Спектральные кривые оптического поглощения поди-акрилонитрила на различных стадиях термообработки при 220 С. [4]

Спектры электронного поглощения имеют одну интересную особенность. По мере увеличения проводимости полимеров ( что обычно достигается повышением температуры обработки) очень сильно возрастает электронное поглощение во всей области спектра, вплоть до - 15 мк, включая и видимую область спектра. В работе [14] для начальной стадии этого процесса на примере комплексов политетрацианэтнлена с металлами было показано, что длинноволновый спад в электронных спектрах поглощения весьма размыт. Так как этот спад определяется размером областей полисопряжения, то такая диффузность края полосы поглощения, по мнению авторов, указывает на то, что имеется набор областей полисопряжения различной длины. Эта размытость тем больше выражена, чем лучше проводимость полимера. [5]

В электронном поглощении эти пики соответствуют УФ-обла-сти. [6]

Гигантские квантовые осцилляции коэффициента поглощения ультразвука в цинке на частоте 220 МГц при.| Температурная зависимость коэффициента продольных звуковыхволнв свинце на частоте 50 МГц. 1 - в сверхпроводящем состоянии. 2 - при разрушении ciiepx - проводимости магнитным полем.| Зависимость электронного коэффлцисата усиления ультразвука 1. от дрейфовой скорости электронов v. [7]

Значит, электронное поглощение, обусловленное АЭВ через деформац. Ge, Si) и полуметаллах ( Bi), где энергия электрона имеет неск. [8]

Сдвиг спектра электронного поглощения ПАН в длинноволновую область при температурах выше 250 С указывает на дальнейшее развитие процесса, возможно включающее объединение ранее образовавшихся сопряженных блоков. [9]

Схема, характеризующая электронное поглощение двухатомной молекулы, показана на рис. 9.13. Кривая потенциальной энергии, относящаяся к основному состоянию, аналогична по своей форме кривой, характеризующей зависимость энергии от ыежъядерного расстояния для ионов натрия и хлора, приведенной на рис. 1.2. Наиболее устойчивой является комбинация с межатомным расстоянием а, которому соответствует минимум энергии на кривой основного состояния. Для такой молекулы должно существовать несколько возбужденных электронных состояний. На рис. 9.13 показана кривая только для одного из них, а именно возбужденного состояния с наименьшей энергией. Если молекула подвергается облучению, энергия которого соответствует вертикальной линии, показанной на рис. 9.13, то происходит поглощение излучения, сопровождающееся переходом электрона из основного состояния в возбужденное. [10]

Рассматриваются общие закономерности электронного поглощения и испускания многоатомных соединений в жидкой фазе. Благодаря взаимодействию со средой, а также миграции колебательной энергии внутри системы процессы поглощения и испускания сложных молекул подчиняются определенным статистическим закономерностям. Это позволяет получить ряд спектральных соотношений универсального характера и предложить достаточно общие методы определения молекулярных спектроскопических и термодинамических параметров. Они могут быть использованы при исследовании процессов перераспределения колебательной энергии и условий нарушения термодинамического равновесия в растворах, изучении конфигурации частиц среды и релаксации электронных состояний, для разделения полос поглощения и испускания, структура и форма которых искажаются за счет перекрывания спектров нескольких электронных переходов, различных типов центров, наличия примеси, что необходимо для последовательного и глубокого анализа влияния среды на спектры. [11]

Окна прозрачности для типичных стекол. [12]

При сравнении спектров электронного поглощения аморфных Si, Ge, As, Se, AsaSea и стекол со спектрами кристаллических веществ были выявлены значительные различия в интен-сивностях поглощения, что указывает на особенности структуры этих веществ в аморфном и кристаллическом состоянии. [13]

Основная особенность спектров электронного поглощения состоит в том, что они содержат информацию, насколько жестко удерживаются электроны у ядер или между ядрами и какая энергия необходима для перевода электронов с нижней на верхние орбитали. Однако не каждый из мысленно возможных переходов осуществим на практике, и причины этого заключаются в следующем. Некоторые из верхних электронных состояний могут требовать, чтобы находящиеся на них электроны имели параллельные спины; такие состояния называют триплетными в отличие от состояний со спаренными спинами - синглетных. Следствием этого правила является то, что число полос в спектре поглощения меньше, чем число возможных теоретически энергетических изменений в молекуле. Второе ограничение в отношении поглощения света связано с тем, что если электронный переход не сопровождается изменением симметрии орбитали, а следовательно, и изменением дипольного момента молекулы, то не будет наблюдаться явно выраженного поглощения света. Это связано с тем, что электромагнитное излучение не взаимодействует с системой, если только механические перемещения частиц не сопровождаются периодическими изменениями электромагнитного поля вокруг них. Это обстоятельство также ограничивает число полос в спектре и помогает объяснить, почему наблюдаемые спектры несравненно проще, чем те, которые можно было бы вывести, рассматривая все громадное множество возбужденных состояний, теоретически возможных для молекулы. [14]

Изменение Интенсивности поглощения ПдН - воло-кон в процессе термической обработки. [15]

Страницы: 1 2 3 4