Линейное поглощение

Cтраница 1

Линейное поглощение Ds ( в оптических плотностях) регистрируется также фотоэлектрическим способом с помощью линейчатого источника света. [1]

Качественно линейное поглощение в различных средах определяется одним и тел же процессом ионизации среды. Количественно граница прозрачности различается почти па порядок величины, составляя 2 - 5 эВ для кристаллов и стекол и 10 - 20 эВ для газов. [2]

Метод линейного поглощения применим для отдельных простых линий или для линий с полностью разделяющимися компонентами сверхтонкой структуры. В случае линии с перекрывающимися компонентами сверхтонкой структуры поглощение следует находить путем графического интегрирования. [3]

Наличие только линейного поглощения, не нарушающего (1.100), не меняет физического смысла соотношений Мэнли - Роу даже при i YS Тз - В этом случае (1.99) уже не приводят к интегралам движения, что снижает их практическую ценность. Однако все соображения о трансформации фотонов в трех-волновом взаимодействии, как видно из (1.99), остаются в силе. [4]

При линейном поглощении поляризация непосредственно связана с колебаниями заряженных масс или подрешеток навстречу друг другу. При таких нелинейных процессах, как бриллюэновское и рамановское рассеяние, которые будут рассмотрены ниже, колебания приводят к модуляции диэлектрической проницаемости или поляризуемости среды и тем самым обусловливают появление членов нелинейной поляризации. [5]

Величина коэффициента линейного поглощения зависит от длины волны рентгеновских лучей, атомного номера поглощающегося элемента и от его физического и химического состояния. Коэффициент линейного поглощения зависит от агрегатного состояния вещества. Значительно удобнее поэтому характеризовать поглощающую способность вещества массовым ( у. Первый служит мерой относительного ослабления лучей единицей массы вещества, распределенного на поверхности в 1 см2; второй характеризует относительное изменение интенсивности рентгеновских лучей, производимое одним атомом. [6]

Согласно экспериментальным данным, коэффициент линейного поглощения прямо пропорционален квадрату частоты. Затем ищутся решение соответствующей задачи термоупругости с найденным распределением тепловых источников и термоупругие напряжения. [7]

Первое слагаемое в их правых частях отвечает за линейное поглощение. Следующая сумма в (3.20) ( от которой в (3.21) осталось одно слагаемое) описывает двухпучковое взаимодействие. Это взаимодействие всегда синхронно, а энергообмен за счет него возможен лишь при уц Ф 0, т.е. когда имеется сдвиг голограммы относительно записавшей ее интерференционной картины. Это особенно наглядно демонстрирует система уравнений (3.21), описывающая именно двухпучковое взаимодействие. Наконец, последнее слагаемое в (3.20) описывает параметрический процесс, когда, как отмечалось выше в отношении уравнений (3.13), две волны записывают голограмму, третья дифрагирует на ней, порождая четвертую. Видно, что такой параметрический процесс может происходить при любом ( Pij. Это и понятно, поскольку для считывающей волны голограмма оказывается подобной заданной, а дифракция на заданной голограмме одной волны не зависит от положения штрихов голограммы. [8]

Схемы встречного ( а и попутного ( б четырехпучковых взаимодействий. [9]

Первое из слагаемых в правой части выписанных выше уравнений отвечает за линейное поглощение волн. Далее идут члены в фигурных скобках. Первое слагаемое учитывает пространственно однородное изменение показателя преломления, обусловленное воздействием всех четырех волн. [10]

Уравнение (5.8) справедливо для любых трех длин волн, находящихся в области линейного поглощения примеси. Все известные модификации методов анализа вещества в присутствии примеси, использующие три аналитических длины волны, в принципе эквивалентны друг другу и могут быть объединены под названием метода трех аналитических длин волн ( ТАДВ или метода Бейнса - Эби. Тем не менее, один из методов данной группы, метод трех равноотстоящих длин волн ( ТРДВ) или метод Брай-са - Швайна [146] можно выделить как наиболее простой и удобный при практическом применении. [11]

Уравнение (5.8) справедливо для любых трех длин волн, находящихся в области линейного поглощения примеси. Все известные модификации методов анализа вещества в присутствии примеси, использующие три аналитических длины волны, в принципе эквивалентны друг другу и могут быть объединены под названием метода трех аналитических длин волн ( ТАДВ) или метода Бейнса - Эби. Тем не менее, один из методов данной группы, метод трех равноотстоящих длин волн ( ТРДВ) или метод Брай-са - Швайна [146] можно выделить как наиболее простой и удобный при практическом применении. [12]

BI, индуцированное полем накачки на частоте ш2; это поглощение добавляется к обычному линейному поглощению на частоте cuj. Вещественная составляющая у / до дает добавку к показателю преломления среды на частоте зондирующего излучения. [13]

Уравнения (5.12) и (5.13) справедливы для любого набора трех длин волн, находящихся в области линейного поглощения примеси. [14]

И / о, W - интенсивности падающего и прошедшего пучков 1.0 - оптическая плотность образца в случае линейного поглощения. Использование этой зависимости для анализа экспериментальных результатов затруднительно. [15]

Страницы: 1 2 3 4