Cтраница 3
Если и для второго компонента бинарной смеси можно найти область спектра, в которой его поглощение линейно связано с длиной волны, то можно построить зависимость Ri f ( Rz), где R - функция оптических плотностей смеси при трех равноотстающих длинах волн в области линейного поглощения второго компонента. Очевидно, что точки пересечения этой зависимости с осями координат соответствуют растворам с с с0 и с2 со. [31]
Величина коэффициента линейного поглощения зависит от длины волны рентгеновских лучей, атомного номера поглощающегося элемента и от его физического и химического состояния. Коэффициент линейного поглощения зависит от агрегатного состояния вещества. Значительно удобнее поэтому характеризовать поглощающую способность вещества массовым ( у. Первый служит мерой относительного ослабления лучей единицей массы вещества, распределенного на поверхности в 1 см2; второй характеризует относительное изменение интенсивности рентгеновских лучей, производимое одним атомом. [32]
ДУ - объем взаимодействия, a J и Р - те части плотности тока и поляризации, которые обусловлены колебательным движением. При линейном поглощении поляризация непосредственно связана с колебаниями заряженных масс или подрешеток навстречу друг другу. При таких нелинейных процессах, как бриллюэновское и рамановское рассеяние, которые будут рассмотрены ниже, колебания приводят к модуляции диэлектрической проницаемости или поляризуемости среды и тем самым обусловливают появление членов нелинейной поляризации. [33]
В § 5 - 1 рассмотрены частные случаи взаимодействия электромагнитного излучения с фононами. В § 5 обсуждается непосредственное линейное поглощение оптическими модами. Оба эти эффекта являются следствием модуляции диэлектрической проницаемости колебаниями, имеющими место в среде. [34]
В § 5 - 7 рассмотрены частные случаи взаимодействия электромагнитного излучения с фононами. В § 5 обсуждается непосредственное линейное поглощение оптическими модами. Оба эти эффекта являются следствием модуляции диэлектрической проницаемости колебаниями, имеющими место в среде. [35]
В некоторых практически важных случаях, например для резонансных сред и сред с тепловой нелинейностью, такое приближение является чрезмерно грубым. В связи с этим рассмотрим влияние линейного поглощения на пороговые условия генерации на примере записи одного типа решеток. [36]
Недостатками описанного выше метода определения / является необходимость независимого измерения сдвига линий, а также влияние сверхтонкой структуры линий и условий опыта ( давления и температуры) на результаты измерений. В этом отношении метод комбинированного измерения полного и линейного поглощения имеет несомненные преимущества. [37]
Дополнительное ограничение на размер кристалла накладывается поглощением кристаллом дифракционных лучей. Таким образом, существует оптимальный размер кристалла, зависящий от коэффициента линейного поглощения. [38]
Наличие самопоглощения можно контролировать, используя, например, известное правило для интенсивности линий в дублетах, когда отношение этих интенсивностей не зависит от температуры и определяется только атомными константами переходов. Если этот способ проверки на самопоглощение невозможно использовать, можно применить метод линейного поглощения [39-46], дающий возможность непосредственно измерить коэффициент поглощения плазмы. [40]
Коэффициент качества излучения k является регламентированной величиной относительной биологической эффективности i, устанавливаемой специальными комиссиями и предназначенной для контроля радиационной опасности. Имеются таблицы коэффициентов качества для разных типов излучения в зависимости от среднего значения линейного поглощения энергии. [41]
Выбор аналитических длин. [42] |
Отношения этих функций представлены в третьей части таблицы. Постоянство этих отношений для каждой строки [ см. уравнение (5.17) ] свидетельствует о линейном поглощении примесей, содержащихся в исследуемых образцах и о применимости к этим образцам метода Прайса - Щвайна. [43]
Эффективное: поперечное сечение может быть введено и другим способом. В частности, оно входит в закон сопровождающего изучаемую реакцию поглощения бомбардирующих частиц. В этом случае з является коэффициентом линейного поглощения, обусловленным рассматриваемым процессом. [44]
Отражение рентгеновских лучей а идеальным кристаллом н. [45] |