Cтраница 3
Эта задача неоднократно рассматривалась в работах советских и зарубежных ученых. Наиболее последовательно математическая модель винтового изотермического течения ньютоновской жидкости была рассмотрена в 1953 г. в серии работ американских авторов Карлея, Маллука и Мак - Келви45 48, явившихся, таким образом, родоначальниками гидродинамического подхода к описанию процесса экструзии. [31]
Форма и геометрические размеры каналов головки и профилирующего инструмента выбираются с учетом размеров машины, а также формы и размеров поперечного сечения изделия или полуфабриката, получаемого на червячной машине, и в конечном счете определяют сопротивление головок течению перерабатываемого материала. Учитывая сложную конфигурацию каналов в реальных головках червячных машин, при теоретическом определении общего сопротивления головок прибегают к методу приближенного расчета, основанному на замене реальных каналов упрощенными моделями, для которых известны аналитические решения. Гидродинамический подход к решению задач о течении той или иной среды по каналам позволяет найти зависимость между объемным расходом и давлением. [32]
Наблюдение самих частиц [48] при помощи современной аппаратуры ( типа электронного микроскопа) представляет одну сторону их исследования. Гидродинамический подход к этим явлениям служит поистине универсальным ключом к пониманию их основных особенностей. Правда, гидродинамика дисперсных систем часто осложняется инерционными эффектами и турбулентностью потока; а такие факторы, как столкновения частиц, наличие у них электрических зарядов и учет поверхностных свойств, еще больше усложняют дело. Однако исследование эффектов, связанных с силами вязкости, действующими в медленных течениях, обычно оказывается полезным и очень часто позволяет объяснить главные особенности наблюдаемых явлений. [33]
В электронике это не всегда имеет место. Очень часто оптимальные режимы работы электронных ламп характеризуются наличием в пучке обгонов и отражений, что не позволяет использовать гидродинамический подход для описания явлений. Вместе с тем для ряда задач гидродинамический подход является наиболее оптимальным. [34]
Формально это уравнение совпадает с уравнением равновесия анизотропно проводящей плазмы [8], у которой проводимость а поперек магнитного поля равна нулю. Следует однако подчеркнуть, что условие сг О ни в коей мере не относится к истинной проводимости плазмы, связанной с микроскопическим взаимодействием электронов и ионов: в рамках используемого здесь гидродинамического подхода мы считаем эту проводимость заданной и никак не связанной с интенсивностью турбулентных пульсаций. Приближение 7j 0 означает лишь, что в плазме возникает такое движение, что первый член в правой части уравнения ( 3) в точности компенсирует поперечную компоненту электрического поля и приводит к исчезновению градиента давления. [35]
В гибких макромолекулах это вызывает изменение степени асимметрии молекулярного клубка и равновесной ориентации в потоке. Эти гидродинамические эффекты, связанные с деформацией молекулярного клубка и потерями энергии на внутреннее трение, рассматривались в большом числе работ, посвященных свойствам разбавленных растворов. Для концентрированных растворов полимеров и полимеров в блоке важное значение имеет межмолекулярное взаимодействие и образование структуры, обычно моделируемой схемой сетки. Большие трудности гидродинамического подхода к оценке поведения таких систем привели к многочисленным попыткам перенести на эти системы основные результаты, полученные для совокупности невзаимодействующих молекулярных клубков. [36]
Это выражение напоминает формулы Грина-Кубо для кинетических коэффициентов в обычной гидродинамике. Необходимо, однако, обратить внимание на несколько важных различий между гидродинамическими кинетическими коэффициентами и их обобщением, используемым в теории флуктуации. Прежде всего отметим, что проекционный оператор Qa исключает из потоков Jm ( r) все вклады флуктуационных гидродинамических мод. С другой стороны, в обычном гидродинамическом подходе проекционный оператор Мори Q исключает лишь те вклады в микроскопические потоки, которые линейны по гидродинамическим переменным. Другое важное отличие состоит в том, что временная эволюция потоков в выражении (9.1.57) определяется приведенным оператором Лиувилля L QaLQa, а в обычных формулах Грина-Кубо оператор эволюции выражается через оператор L QLQ, из которого не исключены вклады гидродинамических флуктуации. Наконец, средние значения в (9.1.57) вычисляются с распределением да, которое описывает состояние с фиксированными ( замороженными) гидродинамическими флуктуациями, в то время как в обычных формулах Грина-Кубо корреляционные функции микроскопических потоков вычисляются в равновесном или локально-равновесном состоянии. [37]
Да, конечно, можно сделать ему упреки, кстати говоря, мы ему много раз делали упреки, что он очень уж так энергично берется за вот эту переработку наших известных понятий. Вот здесь критика поэтому и возникла, потому что не все он пока учитывает при этих явлениях. И я сразу скажу свои замечания, потому что это меня волнует. Все сделано, в основном, на однородных низкопроницаемых коллекторах: и теория, и эксперименты, и выводы, кстати сказать - практические выводы. Конечно, нужна проработка, еще более глубокая, гидродинамического подхода с учетом именно неоднородности пластов. В замечании одного из оппонентов сказано, что они есть, эти коллектора, с прослоями, с разными проницаемостями, хотя и низкими. Так что это задача на будущее. [38]