Cтраница 2
Описанный подход требует аппроксимации производных рр ир. Если УРС в некоторых областях параметров обладает особыми свойствами, то для того чтобы исключить нефизические результаты, иногда следует применить процедуру регуляризации. [16]
Описанный подход не свободен от некоторых трудностей в реализации. Ар - 0 и Ае - 0 и преодолеваются регуляризацией. [17]
Описанный подход из-за сложности формул является более громоздким, чем метод линеаризации Роу в газовой динамике. Это даже в большей степени касается МГД кусочно-параболического метода и метода типа Ошера. Принимая это во внимание, можно разработать упрощенные подходы, которые должны ( i) удовлетворять TVD-свойству и ( И) быть достаточно экономичными и робастными. TVD-расширения схемы Лакса-Фридрихса на второй порядок аппроксимации, которое существенно упрощает конечно-объемный численный алгоритм по сравнению со схемами, использующими точное характеристическое расщепление якобиевых матриц. [18]
Описанный подход к определению эйлеровой характеристики орбиобразия был чисто комбинаторным, но между комбинаторикой и геометрией рассматриваемой ситуации имеется красивая связь, даваемая теоремой Гаусса - Бонне. Сначала мы обсудим эту связь для поверхностей. [19]
Описанный подход при определении порога перколяции является примером метода стохастического моделирования, в частности Монте-Карло моделирования. Такое моделирование, как подсказывает название метода, сложным образом связано со случайными числами. В задаче о перколяции случайные числа используются непосредственно, поэтому такое моделирование называется прямым моделированием Монте-Карло. [20]
Описанный подход ориентирован на изображение очень сложных поверхностей, информация о которых представлена только координатами множества точек. Одновременно укажем на его недостатки, а именно: трудоемкость описания объекта, игнорирование падающих теней, преломления и зеркального отражения, относительно большое время счета. [21]
Описанный подход можно развить, предположив, что центральная частота удовлетворяет условию м0Т ( - - - 2пМ - я / 2, где М - некоторое целое число. [22]
Описанный подход реализован в решениях прямой и обратной задач, представлен в алгоритмическом и программном ( приложение) обеспечении. [23]
Описанный подход сопряжен с необходимостью проведения большого объема трудоемких экспериментов при повышенных требованиях к точности измерений. Более распространен иной способ получения макрокинетической информации, основанный на сочетании измерений с математическим моделированием экспериментальной ситуации. При таком подходе центральным является вопрос о выборе рациональной кинетической модели разложения гетерогенных взрывчатых веществ. К сожалению, недостаток информации о свойствах веществ, размерах, форме и механизме образования очагов делают невозможным в настоящее время детальное описание из первых принципов возбуждения и распространения реакции. Отсутствие строгой, физически обоснованной модели возникновения и развития горячих точек частично компенсируется разнообразием полуэмпирических моделей, основанных на самых общих представлениях о характере процесса. Константы соотношений, описывающих зависимость разложения ВВ ( то есть уравнений макрокинетики) от основных параметров состояния, полностью или частично подлежат экспериментальному определению. [24]
Описанный подход, проверявшийся пока лишь на очень простом тест-объекте ( шестигранная плексиглазовая призма с отполированной поверхностью) в условиях лазерной подсветки, может представлять известный интерес для газодинамического, а также плазменного экспериментов. Не исключено, что его удастся обобщить на случай оптически плотных излучателей. Желательно также осуществить тщательно математическое моделирование задачи. [25]
Описанные подходы к созданию прикладного программного обеспечения вычислительного эксперимента не предполагают никаких специальных средств системного программного обеспечения и могут быть реализованы на базе штатных систем общего программного обеспечения ЭВМ. [26]
Описанный подход по имени его авторов - Вентцеля, Крамерса и Бриллюэна - получил название метод ВКБ ( см. гл. [27]
Описанный подход к рассмотрению вероятностей переходов лежит в основе правил отбора, которые позволяют предсказать, вероятность каких переходов отлична от нуля. Величину дипольного момента перехода часто оценивают с помощью таких понятий, как сила осциллятора или коэффициенты Эйнштейна А и В. Последние удобным образом связаны с коэффициентами экс-тинкции, которые являются используемой на практике мерой интенсивности спектральных линий. [28]
Описанный подход применим и к более сложным парам атомов и позволяет приближенно оценить электронное строение образующейся на промежуточной стадии молекулы. При этом, однако, возникают некоторые затруднения, связанные в основном с учетом спин-орбитального взаимодействия в тяжелых атомах, которое усложняет рассмотрение соответствия между различными уровнями. [29]
Описанный подход называется приближением эффективной массы. [30]