Cтраница 2
Статистические закономерности приводят к закону равнораспределения кинетической энергии по степеням свободы, что открывает, в частности, возможность расчета теплоемкостей газов и твердых тел. Отступления от закона равнораспределения, безусловно справедливого в рамках классической физики, объясняются проявлением квантовомеханических закономерностей. [16]
Квантовая теория предупреждает нас, что закон равнораспределения, применимый к классическим системам, может нарушаться для систем, которые, подобно колебаниям атомов в кристалле, необходимо рассматривать в рамках квантовой механики. Причина несоответствия этому закону связана с неспособностью квантового осциллятора поглотить меньше, чем его полный квант энергии. Это уменьшает эффективность осцилляторов, входящих в состав образца, и, следовательно, снижает его теплоемкость. [17]
Газ с постоянным отношением теплоемкостей подчиняется закону равнораспределения. [18]
Колебательная энергия стремится к величине, соответствующей закону равнораспределения. Итак, воздух с равновесным возбуждением колебательных степеней свободы молекул дает пример совершенного газа с переменными теплоемкостями. [19]
Первый закон, классический, основан только на законе равнораспределения, а второй, квантовый, на том, что фоно-ны с наименьшей энергией, которые играют главную роль при низких температурах - не что иное, как кванты звука, а для звуковой волны частота всегда обратно пропорциональна длине волны. [20]
В этом случае поступательная слагающая теплоемкости, исходя из закона равнораспределения, составляет 3 / 2, а вращательная составляющая - R. Последнее не точно, если описывать вращательное движение посредством квантовой механики, а не классической. [21]
Планк получил уравнение (19.11) в 1897 г. К тому времени закон равнораспределения был известен уже около 30 лет. [22]
Закон равнораспределения энергии по степеням свободы движения молекулярная 104 поступательного движения атомов см. Закон равнораспределения энер гии по степеням свободы движения потенциальная 16 ел. [23]
Смолуховский рассматривает частицы взвеси как упругие сферы, имеющие постоянную мгновенную скорость, задаваемую по закону равнораспределения. Он рассматривает вначале случай Кнудсена, потому что кинетически он проще случая Стокса, для которого длина свободного пробега мала по сравнению с а. [24]
Все эти трудности были сразу преодолены предположением Эйнштейна о том, что атомарные осцилляторы следуют не закону равнораспределения, а тому же самому закону, который ведет к формуле излучения Планка. Тогда средняя энергия не будет пропорциональна абсолютной температуре, но уменьшается с падением температуры более быстро по закону, который зависит еще от частот осцилляторов. Такие высокочастотные осцилляторы, как электроны, при обычной температуре не дают в теплоемкость никакого вклада, а только атомы, если они не слишком легкие и не слишком сильно связаны. Эйнштейн заявил, что эти условия удовлетворяются в случае многоатомных молекул, для которых Друде оценил частоты, и показал, что измерения теплоемкости алмаза довольно хорошо согласуются с его новыми формулами. [25]
Эта теорема называется законом равномерного распределения кинетической энергии по степеням свободы, или, коротко, законом равнораспределения. [26]
Теплоемкость всех веществ, особенно это заметно для твердых тел, зависит от температуры, что также явно противоречит закону равнораспределения. [27]
Если двухатомные молекулы двигаются поступательно, вращаются вокруг своей оси и атомы в них колеблются один относительно другого, то энергия согласно закону равнораспределения будет уже не 5lzRT, a 7 / zRT кал / моль. [28]
Это предположение имеет здесь, в классической теории, смысл констатации чисто эмпирического факта, и ни в малейшей степени не опирается на существование закона равнораспределения. [29]
Молекулы водорода имеют вращательные кванты, большие по величине, а потому молекулы этого газа начинают вращаться только около 40 К, и лишь при 200 К начинает соблюдаться закон равнораспределения. [30]