Закон - равномерное распределение - энергия
Cтраница 2
 |
Зависимость теплового сопротивления кристаллической решетки хлористого калия от температуры. [16] |
Дебая, когда уже справедлив закон равномерного распределения энергии между всеми степенями свободы твердого тела. [17]
 |
К пояснению возрастания ядерной температуры при поглощении налетающей частицы ядром. [18] |
При этом весьма существенны нарушения закона равномерного распределения энергии по степеням свободы, вытекающие из статистики Ферми - Дирака. [19]
Закон, иногда называемый неточно законом равномерного распределения энергии по степеням свободы, следует называть законом равномерного распределения энергии по квадратичным членам. [20]
Следует сразу же отметить, что закон равномерного распределения энергии по степеням свободы, а следовательно, и полученная формула имеют ограниченную область применения. В самом деле, при формулировке этого закона предполагалось, что энергия может свободно обмениваться между степенями свободы, причем сколь угодно малыми порциями. В действительности же это не так: согласно законам квантовой механики, вращательная и колебательная энергии молекулы могут принимать только ряд определенных дискретных значений и поэтому могут передаваться молекуле и отбираться от нее только определенными порциями. [21]
Этот результат может быть получен из закона равномерного распределения энергии по степеням свободы ( стр. Дюлонга и Пти: грамм-атомная теплоемкость всех химически простых кристаллических твердых тел приблизи - тельно равна 6 кал г-атом град. [22]
Таким образом, в соответствии с законом равномерного распределения энергии среднее значение полной энергии, приходящейся на одну колебательную степень свободы молекулы, должно быть равно. [23]
Из кинетической теории газов следует, что закон равномерного распределения энергии относится к различным видам движения молекулы. [24]
Источником ошибочности полученного результата следует считать принятие закона равномерного распределения энергии по степеням свободы, тогда как сам вывод общего соотношения для числа частот ( 5 134) не вызывает сомнений и оно может быть получено самыми различными путями. В настоящее время достаточно хорошо установлено, что действительно обычный закон равномерного распределения энергии имеет весьма ограниченное значение и для квантованных систем должен быть заменен более сложным законом. [25]
Зависит это от неприменимости в данном случае закона равномерного распределения энергии. [26]
Это соотношение обычно называется в курсах физики законом равномерного распределения энергии по степеням свободы, впервые сформулированным Больцманом. При очень больших плотностях уравнение ( 114) не всегда справедливо, так как в нем не учитываются квантовые эффекты; но оно должно выполняться при условиях, существующих внутри большинства горячих звезд. [27]
В основе классической теории теплоемкости твердых тел лежит закон равномерного распределения энергии по степеням свободы. Однородное твердое тело рассматривается как система независимых друг от друга частиц, имеющих три степени свободы и совершающих тепловые колебания с одинаковой частотой. [28]
Мы видим, таким образом, что максвеллов закон равномерного распределения энергии по степеням свободы имеет тот существенный недостаток, что число молекулярных степеней свободы любого реального тела не остается при нагревании или охлаждении тела неизменным, но изменяется с изменением состояния тела. [29]
В основе классической теории теплоемкости твердых тел лежит закон равномерного распределения энергии по степеням свободы. Однородное твердое тело рассматривается как система независимых друг от друга частиц, имеющих три степени свободы и совершающих тепловые колебания с одинаковой частотой. [30]
Страницы: 1 2 3 4