Cтраница 3
Кинетической теории теплоемкостей, в основе которой лежит закон равномерного распределения энергии по степеням свободы, точно следуют лишь одноатомные газы; в отношении многоатомных газов последняя дает только приближенную картину, причем теплоемкости изменяются с температурой и с природой газа в противоречии с выводами теории. Дальнейшие исследования показали, что кинетическая теория теплоемкостей справедлива лишь для энергии поступательного движения, а для колебательных и вращательных движений надя применять квантовую статистику. [31]
Причина всех этих трудностей заключается в ограниченной пригодности закона равномерного распределения энергии по степеням свободы. В квантовой теории тештоемкостей все эти трудности преодолены. [32]
Обобщение этого на любые движения и составляет сущность закона равномерного распределения энергии по степеням свободы. [33]
В кинетической теории газов, как известно, устанавливается закон равномерного распределения энергии но степеням свободы поступательного и вращательного движений молекул. При столкновениях молекул энергия может непрерывно переходить из одного вида движения в другой во всевозможных количествах - от нуля до максимального значения. [34]
Одно из следствий этой замены заключается в том, что закон равномерного распределения энергии по степеням свободы перестает быть верным для колебательных и других быстро периодических движений: на каждую такую степень свободы приходится не одинаковая, а зависящая от частоты to доля энергии. [35]
Основной причиной убывания теплоемкости является то, что при низких температурах закон равномерного распределения энергии по степеням свободы становится несправедливым. [36]
В случае теплового шума вывод основывается на положениях статистической механики и закона равномерного распределения энергии, согласно которому любая система при абсолютной температуре 0, находящаяся в тепловом равновесии с окружающей средой, обладает тепловой энергией в среднем до kQ на каждую степень свободы, где k - постоянная Больцмана. [37]
Закон Дюлонга и Пти является, как мы видели, следствием закона равномерного распределения энергии по степеням свободы. Поэтому тот факт, что твердые тела в действительности не следуют закону Дюлонга и Пти при низких температурах, показывает, что гипотеза о равномерном распределении энергии по степеням свободы является приближением. [38]
Этот парадоксально звучащий вывод непосредственно следует из теоремы о вириале и из закона равномерного распределения энергии по степеням свободы. [39]
Причины расхождения с опытом классической теории теплоемкости твердых тел состоят в ограниченности используемого закона равномерного распределения энергии по степеням свободы и непригодности его в области низких температур, где среднюю энергию колеблющихся частиц в кристаллической решетке необходимо вычислять по законам квантовой механики. В первоначальной квантовой теории теплоемкости твердых тел, разработанной Эйнштейном, кристалл рассматривается как система N атомов, каждый из которых является квантовым гармоническим осциллятором. [40]
Вычислить величины / п, / / в возможно, основываясь на законе равномерного распределения энергии по степеням свободы, найденном Максвелл ом и Больцманом. [41]
Для одноатомного газа, молекулы которого имеют три степени свободы поступательного движения, закон равномерного распределения энергии по степеням свободы ( стр. [42]
В классической кинетической теории газов для вычисления энергии и теплоемкости многоатомных газов используют закон равномерного распределения энергии по степеням свободы, согласно которому вследствие частых и беспорядочных столкновений газовых молекул происходит постоянное перераспределение энергии, в результате чего на каждую степень свободы приходится одна и та же доля всей энергии. [43]
Однако та же теория приводила к непреодолимому противоречию с опытной величиной теплоемкости металлов: закон равномерного распределения энергии по степеням свободы заставлял ожидать, что, помимо 6 степеней свободы каждого атома в металле, еще добавляется по 3 степени свободы на каждый свободный электрон. [44]
Однако та же теория приводила к непреодолимому противоречию с опытной величиной теплоемкости металлов: закон равномерного распределения энергии по степеням свободы заставлял ожидать, что, помимо 3 степеней свободы каждого атома в металле, еще добавляется по 3 степени свободы на каждый свободный электрон. [45]