Cтраница 1
Поле перемещений обозначим через. [1]
Поле перемещений и температурное поле взаимодействуют между собой; они взаимосвязаны. Эта связанность исчезает, как мы увидим позднее, только для стационарных тепловых потоков и для статических нагрузок. [2]
Поле перемещений иг удовлетворяет уравнениям теории упругости при нулевых объемных силах. [3]
Рассмотрим поле перемещений и и соответствующие ему деформации 8 j и напряжения at-j, возникающие в теле в процессе его деформирования. [4]
Поскольку поле перемещений внутри каждого элемента однозначно определяется его функциями формы и значениями перемещений в его узлах, после решения системы (1.2) можно вычислить деформации и напряжения на всех элементах. [5]
Построим поле перемещений в элементе, полагая, что линейные: и угловые компоненты деформаций в нем постоянны. [6]
Вводится поле перемещений напряжений, компоненты напряжения определяются через производные от компонент перемещений напряжений аналогично формулам Коши в теории деформаций. Уравнения равновесия трактуются как условия совместности напряжений. Соотношения связи между напряжениями деформации определяют дифференциальные соответствия между полями перемещений напряжений и перемещений. [7]
Дано поле перемещений хг Хг АХг, xz Xz АХ3, xs X3 АХЪ где А - константа. Сравнить L и Е в случае, когда константа А очень мала. [8]
Построение поля перемещений и, отвечающего полю напряжений а, представляет собой самостоятельную задачу, на которой останавливаться не будем. [9]
Разрыв поля перемещений на S сопровождается и разрывом поля поворота, равным - ekpq sB4, где у - поверхностный градиент. [10]
Определение поля перемещений основано на решении неоднородных уравнений ( 7) и ( 8) при учете заданных условий на границе тела. [11]
По известному полю перемещений вычисляются полные деформации, по последним и неизменяющимся пластическим деформациям в области Г2 г ri находятся упругие деформации, а по полным и постоянным упругим деформациям в области го г Г2 вычисляются пластические деформации. [12]
Задаются полем перемещений и, v, w в виде степенных функций в локальной системе координат в каждом элементе. [13]
Поскольку как поле перемещений щ, так и и удовлетворяют кинематическим граничным условиям на Аи, разность ш - ш на Аи равна нулю. [14]
Определим теперь поле перемещений в брусе. [15]