Cтраница 2
Итак, поле перемещений описывается уравнениями движения ( 11), в которые уже не входят массовые силы, а также однородными граничными ( 13) и начальными ( 15) условиями. [16]
В результате поле перемещений элемента (3.4) может быть выражено через q, а матрица жесткости элемента получена обычным способом. [17]
Для определения поля перемещений, вызванного массовыми силами, и, в частности, сосредоточенными силами, можно применить либо метод Папковича - Нейбера, либо метод Галеркина. Получение окончательных формул здесь является более простым, чем по методу Кельвина. [18]
При определении поля перемещений внутри злеиенте сводятся гипотезы о недеформируемости в поперечном непревлении и сохре-нении прямолинейности волокне, перпендикулярного срединной поверхности. [19]
Для выделения единственного поля перемещений при отсутствии закрепленных частей границ используются те же приемы, что и при решении неконтактных задач теории упругости в перемещениях при заданных на границе усилиях. [20]
Показать, что поле перемещений uiAxi 5x2; иа5 1 Д а; Msconst дает состояние плоской деформации. [21]
Показать, что поле перемещений ых Ах1 Зх2, ыг 3 - Вх2, и3 5 дает состояние плоской деформации. [22]
Известно, что поле перемещений, определенное по линейной безмомент-ной теории оболочек, характеризуется разрывом в зонах, близких к линиям нулевых кривизн. Применение моментной теории позволяет избежать этого. Однако общее аналитическое решение задачи получить трудно. При проведении численного расчета принято, что характерному параметру SQ соответствует радиус сечения тора. [23]
Известно, что поле перемещений для этой задачи, определенное по линейной безмоментной теории оболочек, характеризуется разрывом в зонах, близких к линиям нулевой кривизны. Применение моментной теории позволяет избежать этого. Однако общее аналитическое решение задачи получить затруднительно. [24]
Таким образом, поле перемещений и напряженно-деформированное состояние тела находят из решения динамической задачи теории упругости при значении / С К ( 1 и), соответствующем адиабатическому процессу. [25]
Очевидно, что поле перемещений и коэффициент интенсивности напряжений ссылочной задачи могут быть определены методом конечных элементов или другим численным методом. Однако дальнейшее использование соотношения (3.61) затруднено в силу следующих обстоятельств. Кроме того, необходимо выполнить преобразование Лапласа этих функций, а затем перейти к физическим переменным, что сопряжено с накоплением погрешности. В работе [ 91 ] па примере двухконсольной балки с трещиной ( ДК Б - образец) предложен ряд упрощений метода весовых функций: приняты единые зависимости коэффициента интенсивности и раскрытия трещины от времени и задано априори пространственное распределение этого раскрытия, что позволило значительно ограничить объем входной информации, берущейся из ссылочной задачи. [26]
Представленное здесь описание поля перемещений связано с именем Лагранжа. [27]
Очень интересное представление поля перемещений через три функции ( которые при отсутствии массовых сил являются би-гармоническими) дал Галеркин. При выводе этих уравнений мы будем пользоваться способом, указанным Моисилом2), в котором применяется простой формализм, пригодный для решения систем дифференциальных уравнений. [28]
Метод Майзеля определения поля перемещений удобен в случае центральной симметрии температурного поля ( толстостенная сферическая оболочка, шар) и осевой симметрии ( толстостенный цилиндр, сплошной цилиндр, упругое полупространство и слой), а также в случае плит и оболочек простой формы, где функции rj L a j & удается определить простым способом. [29]
Согласно способу задания поля перемещений в элементе (8.64), можно утверждать, что & U не зависит от Zft, и, следовательно, при подстановке U в (8.70) мы получим только четыре указанных там слагаемых. [30]