Поле - падающая волна
Cтраница 4
 |
Конфигурации несимметричных изломов I ( слева и II ( справа типов и зависимости коэффициентов преобразования из Я10 - в Я-д-волиы прошедшего поля от угла 1 а ( tyi 30, к 2 8. [46] |
В многомодовом диапазоне несимметричные изломы по-разному проявляют свойство преобразования волн одного типа в другой. Как видно из рис. 11, для излома I типа в спектре прошедшего поля преобладают Я о-волны с наиболее высокими номерами. Значения а за, при которых нарушается плавный ход зависимостей, соответствует критическим ширинам волновода 2 для q - ft волны. Аналогичные свойства несимметричного излома проявляются и в случае дифракции высших Яро-волн. При этом поведение зависимостей исследуемых величин усложняется из-за сложной структуры поля падающей волны. [47]
 |
Схема экспериментального устройства для исследования оптической бистабильиости. [48] |
Явление оптической бистабильности, по-видимому, может найти разнообразные применения в оптических устройствах важного прикладного значения. Поэтому мы остановимся на этом явлении и довольно подробно изложим его теорию. Рассмотрим экспериментальную схему, представленную на рис. 9.1. Когерентное световое излучение лазера ( поле Ef) падает на зеркало, от зеркала частично отражается, а частично проходит в среду. Здесь оно распространяется в виде волны Е1 и достигает второго зеркала. Затем тоже частично отражается ( Е2), а частично выходит из системы. Нас интересует, как связано поле Ет прошедшей волны с полем Et на входе. В дальнейшем будем считать, что резонатор Фабри-Перо, изображенный на рис. 9.1, настроен в резонанс ( или почти в резонанс) с полем EI падающей волны. Качественно новые явления могут возникать, если резонатор заполнен веществом, для которого поле падающего света оказывается резонансным или почти резонансным. В отличие от обычного случая лазера, активное вещество которого некогерентно накачивается извне, в нашем случае в отсутствие когерентного поля EI вещество находилось бы в основном состоянии. [49]
Страницы: 1 2 3 4