Cтраница 1
Действительное поле простое, если К - действительная величина. [1]
Действительное поле заменяют усредненным. В соответствии с характером рассматриваемой модели естественно принять за усредненное поле в ячейке то, какое создают молекулы окружения, когда они находятся в центрах своих ячеек. В различных вариантах теории свободного объема используются, вообще говоря, различные приближения для оценки потенциала внутри ячейки ( см. ниже), но всегда расчет проводится для фиксированной конфигурации окружения, что соответствует постоянству поля внутри ячейки. При таком подходе в формулах для потенциальной энергии молекулы не учитывают действительные мгновенные координаты чдстиц окружения; энергия определяется только положением молекулы в ячейке. [2]
Значение действительного поля возможных отклонений 60 проставляется над соответствующей линией гистограммы. [3]
Таким образом, действительное поле ведет себя почти как классическое поле в той степени, в какой это возможно, когда поле находится в когерентном состоянии. Стоит отметить, что хотя дисперсии обеих канонических переменных не равны нулю, они не зависят от собственного значения г, характеризующего когерентное состояние. Отклонение от классического поведения, следовательно, незначительно, когда v 1, но довольно существенно, когда v 1, особенно для вакуумного состояния. [4]
Таким образом, действительное поле напряжений в установившемся течении минимизирует скорость рассеивания энергии; этот принцип был установлен Гельмгольцем1) для линейно вязкой жидкости. [5]
Коши применительно к действительному полю деформаций, уравнений равновесия и теоремы Гаусса-Остроградского. [6]
Это показывает, что действительное поле напряжений в пластической среде обращает в максимум величину скорости работы поверхностных нагрузок. Уравнение (9.11), выведенное Мизесом, является фактически основой теории пластичности; следует отметить, что пластический потенциал, введенный Мизесом, является непрерывной функцией. [7]
Конформное преобразование сводится к замене действительного поля, которое в силу сложности очертания его границ не поддается непосредственному расчету, другим полем, каждый бесконечно малый элемент площади которого подобен соответствующему ему бесконечно малому элементу заменяемого поля, но очертание границ имеет простую форму, для которой расчетные уравнения известны. [8]
В этом состоит экстремальное свойство действительного поля напряжений. [9]
Как уже отмечалось, отыскание действительного поля деформаций в операциях листовой штамповки является весьма сложной задачей. [10]
Однако для реального факела необходимо учитывать действительное поле плотности в поперечных сечениях и по длине факела. [11]
Рассмотрим сначала вариацию действия SA по действительным полям А; она приведет к уравнениям для калибровочного поля в отсутствие полей материи. [12]
Рассмотрим сначала вариацию действия SA по действительным полям А %; она приведет к уравнениям для калибровочного поля в отсутствие полей материи. [13]
Под дифференциальным рассеянием понимается разность между действительным полем в воздушном зазоре и его основной волной. [14]
Итак, равенство нулю б / определяет действительное поле, и наоборот. Кроме того, на действительном поле и сам / дю обраща - ется в нуль. [15]