Искомое поле

Cтраница 2

Кольца Френеля при наблюдении из точки г, в которой определяется поле. [16]

На самом деле можно показать, что для нахождения искомого поля нужно учитывать лишь вклады rfw ( r) от вполне определенных участков фиксированного волнового фронта. [17]

В приведенных выше выражениях T ( xt t) - искомое поле температур; kitj ( xitt) - коэффициент теплопроводности в твердом теле; p ( xf t), c ( xf t) - плотность материала и его удельная теплоемкость; Q ( x, t - интенсивность тепловыделения; q ( xk t) - тепловой поток на поверхности тела, характеризуемой нормалью п; h ( x t) - ( Nu - в безразмерном виде) коэффициент теплоотдачи, определяемый для случая обтекания тела жидкостью с температурой Tc ( xi t) - температурой среды - выражениями ( 3 36), ( 3 37), Очевидно, что в общем случае уравнения теплопроводности ( 3 39) и теплопереноса ( 3 27) связаны и должны решаться совместно, делая тем самым задачу определения температурных полей в твердом теле трудноразрешимой. [18]

В приведенных выше выражениях T ( xt t) - искомое поле температур; ktj ( Xj t) - коэффициент теплопроводности в твердом теле; p ( xt t), c ( Xj t) - плотность материала и его удельная теплоемкость; Q ( Xf t) - интенсивность тепловыделения; q ( xk t) - тепловой поток на поверхности тела, характеризуемой нормалью п; h ( xt t) - ( Nu - в безразмерном виде) коэффициент теплоотдачи, определяемый для случая обтекания тела жидкостью с температурой Гс ( х - Г) - температурой среды - выражениями ( 3 36), ( 3 37), Очевидно, что в общем случае уравнения теплопроводности (3.39) и тегогопереноса ( 3 27) связаны и должны решаться совместно, делая тем самым задачу определения температурных полей в твердом теле трудноразрешимой. [19]

Найденное С ( т) подставляем в ( 9) и получаем искомое поле. [20]

Таким образом, выражения ( 1) и ( 2) представляют искомое поле скоростей. [21]

Поскольку задача решается в сопряженной постановке, пренебрегая массовыми силами, для нахождения искомого поля температур в направлении осей / и У необходимо совместно рассматривать систему уравнений неразрывности и движения для жидкости и энергий для жидкости и движущейся стенки. [22]

Однако все описанные непрерывные модели, позволяя во многих случаях получить быстро четкую картину искомого поля, больше пригодны для качественных целей, чем для расчетных. [23]

Мы видим, что закон Ньютона можно доказать, исходя из естественных предположений, что искомое поле должно быть сферически симметричным и иметь единственным источником точечную массу. В двумерном мире сила тяготения должна быть обратно пропорциональна первой степени расстояния, в п-мерном - обратно пропорциональна ( п - 1) - й степени расстояния. [24]

Электрическое поле двух проводов с удельными зарядами. [25]

Если электрическое поле создается системой электродов в пространстве, ограниченном бесконечной проводящей плоскостью, то для расчета искомого поля проводящая плоскость может быть замещена фиктивной системой электродов, зеркально отображающей истинную систему. Строя зеркальное отображение провода ( провод 2 на рис. 1 - 1), мы получаем систему из двух проводов с зарядами q и - щ, электрическое поле которых находится методом наложения. Фиктивное поле в нижнем полупространстве далее не принимается в расчет; истинное поле заканчивается на проводящей плоскости. Аналогично может быть найдено поле системы проводов, расположенных над землей. [26]

Известные методы решения [62, 172, 296] стохастической краевой задачи (4.9) основаны на разложении коэффициентов djki ( r) и искомого поля перемещений и; ( г) на осредненные и пульсационные составляющие. В работе [62] и других было показано, что корреляционные функции упругих свойств матричных композитов имеют область отрицательных значений. Существование области отрицательных значений установлено и для корреляционных функций квазипериодических композитов. [27]

На основании уравнения (27.26) сначала производится расчет поля потенциала, а затем с помощью кривых равновесной влажности получают искомое поле влажности. Имеющийся экспериментальный материал в отношении влажностных характеристик строительных материалов, необходимых для расчета рассматриваемым методом, недостаточен. Приближенный расчет дает возможность в известной мере оценить пригодность конструкции. [28]

В этих выражениях интегралы по поверхности 5б отсутствуют, так как на поверхности волновода касательные составляющие вектора Е искомого поля и вспомогательных полей характеристических волн равны нулю. [29]

Отсюда легко определить функции ср, ср2, ср и, подставив их в (3.99) и (3.100), найти искомое поле напряжений и смещений вблизи конца трещины. [30]

Страницы: 1 2 3 4