Искомое поле
Cтраница 3
Решение системы линейных алгебраических уравнений дает коэффициенты а, а подстановка их в выражение для разложения ы позволяет получить искомое поле перемещений в конструкции. Использование операторов В и D дает возможность по известным значениям г получить поля деформаций ец и напряжений оц. [31]
В результате указанных действий можно получить в первом случае два крайних значения напряженности поля, между которыми заключена величина искомого поля, а во втором - значение, близкое к истинному. Для практических расчетов наибольший интерес представляет, очевидно, получение завышенной в разумных пределах величины напряженности поля, которая давала бы надежную гарантию электрической прочности конструкции. [32]
 |
Траектория заряженной частицы в поле магнитного точечного заряда [ J.. [33] |
Соотношения ( 1, 85) и ( 1, 86) являются решением одних и тех же уравнений движения в искомом поле. [34]
Однако неприятность состоит в том, что распределение токов / зависит не только от конфигурации и свойств магнетика, но и от самого искомого поля В. Поэтому задача о нахождении поля В в магнетике в общем случае непосредственно решена быть не может. Остается попытаться найти иной путь подхода к решению этого вопроса. И первым шагом на этом пути является установление важной связи между током намагничивания / и определенным свойством поля вектора J, а именно его циркуляцией. [35]
Отметим наконец, что, хотя уравнения (13.26), (13.27) представляют собой интегральные уравнения по объему диэлектрического тела, однако суммы в представлении искомого поля при использовании s - метода оказываются двойными для трехмерных и однократными для двумерных задач дифракции. [36]
Упрощение заключается в том, что расчет вихревой составляющей Нв поля, удовлетворяющей единственному уравнению rot Нв J, значительно проще, чем расчет искомого поля Н, так как при этом можно не решать дифференциальных уравнений. Основные вычисления при нахождении искомого поля напряженностью Я связаны с решением скалярного уравнения div ц grad Uu - div аНъ, тогда как в других случаях приходится решать не скалярное, а векторное уравнение, что значительно сложнее. [37]
Для случая, когда группа 65 коммутативна, задача погружения для полупрямого произведения была полностью решена Шольцем [7], который показал, что в этом случае искомое поле К всегда существует. [38]
В самом деле, если многочлен f ( x ] степени п, п, имеет п корней в самом поле Р, то Р будет искомым полем разложения. [39]
Разумеется, основные формулы этого пункта - (6.30), (6.31), (6.33) - можно было бы получить, исходя непосредственно из уравнений (6.27) и граничных условий (6.2) для искомого поля и из уравнений ( 3.4 а, б) и граничных условий (6.28) для ип, однако выкладки при этом получились бы более громоздкими. [40]
Стало быть, поле совокупности этих зарядов в правом полупространстве удовлетворяет условиям задачи, из чего на основании теоремы однозначности следует, что поле это в правом полупространстве тождественно с искомым полем заряда е и зарядов, индуцированных им на поверхности бесконечного проводника. [41]
Стало быть, поле совокупности, этих зарядов в правом полупространстве удовлетворяет условиям задачи, из чего на основании теоремы однозначности следует, чго поле это в правом полупространстве тождественно с искомым полем заряда е и зарядов, индуцированных им на поверхности бесконечного проводника. [42]
Пусть решается простейшая двумерная скалярная задача дифракции ( внутренняя или внешняя) на круговом цилиндре радиуса а. Искомое поле U ( r, cp) должно удовлетворять граничному условию t / ( a cp) 0, волновому уравнению с правой частью ( возбуждающие токи), а если решается внешняя задача - то еще и условию излучения. [43]
После чего, преобразуя поверхностные интегралы в объемные, приходим к представлению и ( у) следующей структуры u ( y) U А, где U известно. Величина Л выражается через искомое поле и разность вспомогательных полей и может быть оценена энергетическими методами. [44]
Упрощение заключается в том, что расчет вихревой составляющей Нв поля, удовлетворяющей единственному уравнению rot Нв J, значительно проще, чем расчет искомого поля Н, так как при этом можно не решать дифференциальных уравнений. Основные вычисления при нахождении искомого поля напряженностью Я связаны с решением скалярного уравнения div ц grad Uu - div аНъ, тогда как в других случаях приходится решать не скалярное, а векторное уравнение, что значительно сложнее. [45]
Страницы: 1 2 3 4