Cтраница 2
Уравнение ( с) является некоторым обобщением уравнения малых колебаний физического маятника в консервативном поле силы веса. [16]
Эти уравнения и представляют собою дифференциальные уравнения движения свободной материальной точки в декартовых координатах в консервативном поле. [17]
Эти уравнения и представляют собой дифференциальные уравнения движения свободной материальной точки в декартовых координатах в консервативном поле. [18]
При определении изменения энергии следует обращать внимание на то, что изменение потенциальной энергии тела во внешнем консервативном поле равно работе сил поля, взятой с обратным знаком. Сама потенциальная энергия не может быть вычислена без предварительного выбора начала отсчета потенциальной энергии. [19]
В качестве такой системы естественно принять материальную точку, движение которой происходит в плоскости ху под действием сил консервативного поля, причем х та у - обычные декартовы координаты. Можно, разумеется, принять и более сложную систему, для которой х и у будут лагран-жевыми координатами. [20]
Уравнения движения в сочетании с допущением, что F - grad U, дают возможность исследовать проблему равновесия в консервативном поле. Говорят, что материальная точка находится в равновесии в данном силовом поле, если она остается в покое. Это возможно лишь в том случае, если скорость и ускорение материальной точки равны нулю в течение всего рассматриваемого промежутка времени. [21]
Подводя итог рассуждениям, проведенным в предыдущих пунктах, мы можем сформулировать следующее утверждение: баротропное течение идеальной жидкости в консервативном поле внешних сил является безвихревым, если каждая частица первоначально находилась в области покоя или равномерного движения. Кроме того, плоское течение, осесимметричное течение, а также установившееся трехмерное течение при limv O является безвихревым, если течение на бесконечности является равномерным. [22]
Мы приходим, таким образом, к следующему результату, известному под названием теоремы Кельвина: е случае ба-ротропного течения идеальной жидкости в консервативном поле внешних сил циркуляция по любому жидкому контуру не зависит от времени. [23]
Если энергия системы включает потенциальную энергию тел во внешнем консервативном поле, то можно говорить о законе сохранения энергии одного тела, находящегося во внешнем консервативном поле, в частности в поле тяжести Земли. [24]
Рассматривая это равенство, приходим к выводу, что оно является обобщенным выражением теоремы об изменении кинетической энергии несвободной системы, охватывающим случаи движения системы в консервативном поле при дополнительном действии сил сопротивления и наличии стационарных и нестационарных геометрических связей. [25]
Известное из статистической физики распределение Максвелла - Больцмана остается также справедливым и в случае неконсервативного магнитного поля, если вместо потенциальной энергии, которая принимается во внимание в случае консервативного поля, ввести в закон распределения полную энергию микрообъекта. [26]
Поэтому, если мы иногда и будем для краткости называть U потенциальной энергией, то лишь в том смысле, что пондеро-моторные силы магнитного поля связаны с U той же зависимостью, с какой силы консервативного поля сил связаны с потенциальной энергией этого поля. [27]
Поэтому, если мы иногда и будем для краткости называть U потенциальной энергией, то лишь в том смысле, что пондеромоторные силы магнитного поля связаны с U той же зависимостью, с какой силы консервативного поля сил связаны с потенциальной энергией этого поля. [28]
Понятие диссипированной энергии легло в основу установленного Гельмгольцем г) принципа минимума диссипированной энергии, справедливого для всякого медленного стационарного движения, допускающего отбрасывание инерционных членов в уравнениях движения несжимаемой вязкой жидкости, под действием консервативного поля объемных сил. [29]
Поэтому, если мы иногда и будем для удобства выражения называть U потенциальной энергией, то лишь в том смысле, что пондеромоторные силы магнитного поля связаны с U той же зависимостью, с какой силы консервативного поля сил связаны с потенциальной энергией этого поля. [30]