Слабое поле

Cтраница 1

Слабое поле не может нарушить связь между орбитальным и спиновым моментом, среднее поле нарушает эту связь, но сохраняет связь между электронами. Сильное поле способно разорвать эту связь. [1]

Слабое поле определяется как поле, при котором расстояние dE - dy меньше межэлектронных отталкиваний. Сильное поле определяется как поле, при котором расстояние d8 dy больше спин-орбитальных аффектов и вызывает спариваниеспинов. [2]

Слабое поле при небольших зарядах приводит к некоторому увеличению коэффициента коагуляции. Подобные результаты были получены и для капелек радиусом 47 5 мкм. [3]

Столь слабое поле не может быть использовано для целей связи из-за того, что его уровень ниже уровня помех, возникающих от посторонних источников. На фоне сильных помех слабый сигнал вообще не может быть обнаружен. [4]

Слабым полям соответствует участок обратимого смещения границ доменов. На этом участке происходит увеличение объема доменов, векторы намагниченности ( магнитных моментов) которых образуют наименьший угол 1с направлением внешнего поля за счет антипараллельно намагниченных доменов. Процесс практически является обратимым, т.е. после удаления внешнего поля образец возвращается в исходное состояние. На участке необратимого смещения границ доменов происходят повороты векторов намагниченности доменов на 90 и 180, что соответствует крутому ходу кривой намагничивания. [5]

Схематический ход кривой намагничивания ферромагнетика. [6]

Слабым полям соответствует участок обратимого смещения границ доменов. На этом участке происходит увеличение объема доменов, векторы намагниченности ( магнитных моментов) которых образуют наименьший угол1 с направлением внешнего поля за счет антипараллельно намагниченных доменов. Процесс практически является обратимым, т.е. после удаления внешнего поля образец возвращается в исходное состояние. [7]

Слабым полям соответствует участок обратимого смещения границ доменов. На этом участке происходит увеличение объема доменов, векторы намагниченности ( магнитных моментов) которых образуют наименьший1 угол; с направлением внешнего поля за счет антипараллельно намагниченных доменов. Процесс практически является обратимым, т.е. после Удаления внешнего поля образец возвращается в исходное состояние. На участке необратимого смещения границ доменов происходят повороты векторов намагниченности доменов на 90 и 180, что соответствует крутому ходу кривой намагничивания. [8]

Такое слабое поле влияет на состояние спиновой системы лишь в случае, если его частота о2 настроена точно на какую-либо линию спектра. Воздействие слабого поля является чисто локальным, и в результате никогда не наблюдается уменьшения количества спектральных линий. IV-48) получим, что ухЯафф у - Д - Уровни энергии ядра А расщепляются согласно уравнению IV-46 на величину V2Yx 2 и - а 2л / АХ, а спектральные линии - на величину Yx a. Так как ядерный спин может влиять на уровни энергии другого спина лишь при спин-спиновой связи между ними и квантование спина ядра X по направлению эффективного поля непосредствено влияет только на уровни энергии этого спина, то в спектре ядра А расщепляются лишь те линии, которые имеют общие уровни энергии со спином X. По мере повышения интенсивности возмущающего поля оно будет воздействовать и на другую линию дублета ядра X; при этом внутренние из четырех линий ядра А будут увеличиваться и сближаться, а внешние - уменьшаться и удаляться. [9]

Рассмотрим слабое поле нулевой массы покоя и с целочисленным спином х во внешней метрике Шварцшильда. [10]

Случай слабого поля соответствует строгому соблюдению принципа Паули, случай сильного поля имеет место, когда разность энергий между наборами орбиталей ( А) больше, чем энергия спаривания спинов. Вследствие этого вначале полностью заполняется набор нижележащих орбиталей. [11]

Конфигурации слабого поля t g ( dl) и t gel ( de) имеют результирующую симметрию основного состояния Т д, как это видно из данных табл. 48, и поскольку они являются орбитально трижды вырожденными, то и в этих случаях симметричное расположение должно быть неустойчивым. Но орбита t2g в первом приближении ( по крайней мере, по-видимому, в гидратах) является несвязывающей, а поэтому искажение должно быть, вероятно, несколько меньшим, чем при вырождении разрыхляющей орбиты. [12]

Для слабого поля ( A TphSl) можно в первом приближении по А, опустить в (3.9) и (3.10) слагаемые, пропорциональные К. Это означает пренебрежение влиянием поля на процессы релаксации. [13]

Поглощение слабого поля при переходах примесь - зона. В [55] было изучено поглощение слабого поля в присутствии сильного при переходах примесь - зона с учетом рассеяния на примесях. [14]

Для слабого поля ищем функцию распределения электронов в виде / / о /, где / о - невозмущенная полем стационарная изотропная и пространственно-однородная функция распределения, a Sf - ее изменение под влиянием поля. [15]

Страницы: 1 2 3 4 5