Микроскопическое поле

Cтраница 3

Для получения напряженности Е микроскопического поля, действующего на молекулу в кубическом кристалле, обычно все заряды разделяют на две части: заряды внутри некоторой сферы микроскопических размеров с центром, совпадающим с координатой молекулы, и заряды вне сферы. Найти микроскопическое поле, действующее на молекулу, если заряды разделить не Сферой, а кубом. [31]

Среднее значение микроскопического поля Н складывается из поля, создаваемого катушкой, которое совпадает с полем Н внутри магнетика ( § 116), и поля, создаваемого поверхностными токами магнетика. [32]

В приближении квазистатического микроскопического поля, согласно Хольцмарку, Дебаю, Маргенау, Вервею, Гриму и др. ( см. [262]), излучающий атом рассматривается внутри фиксированной конфигурации окружающих частиц плазмы. Результирующее ( статическое) микроскопическое поле приводит к штарковскому сдвигу атомных уровней, а распределение этого поля проявляется в профиле линии поглощения. [33]

С точки зрения представлений классической физики потенциальный барьер высотой U является непрозрачной перегородкой для всех частиц, энергия которых EU. Квантово-механическое рассмотрение движения микрочастиц в микроскопических полях показывает, что в ряде случаев частицы с энергией E U могут просачиваться через потенциальный барьер. [34]

Далее, поскольку проведенное в § 57, 58 рассмотрение квазиклассического случая целиком основывалось на существовании гамильтониана вида (62.7), то и эти результаты непосредственно переносятся на электронную жидкость. Это обстоятельство приводит к автоматическому усреднению микроскопического поля. [35]

Уравнения эти справедливы при любом движении элементарных электрических зарядов и, стало быть, при любом движении материальных тел, в состав которых входят эти заряды. Нашей задачей является получение из (110.2) уравнений микроскопического поля в движущихся средах. [36]

К определению напряженности магнитного поля внутри магнетика. Схематически изображен один из элементарных токов.| К определению магнитной индукции внутри магнетика. [37]

Однако по причинам, указанным в § 116, физический смысл магнитной индукции оказывается совсем другим. Обозначим через Нм среднее значение по объему полного микроскопического поля в магнетике ( ср. [38]

Однако во всех реальных опытах мы имеем дело с телами ( или частями этих тел), размеры которых велики по сравнению с межатомными расстояниями. В таких случаях нас интересует усредненное по объему значение микроскопического поля Ем, т.е. макроскопическое поле. Это среднее значение напряженности электрического поля и называют напряженностью электрического поля внутри диэлектрика. [39]

Основные предположения, лежащие в основе теории уравнения Фоккера - Планка, оказываются при этом совершенно прозрачными. Во-вторых, столкновения считаются упругими и, в-третьих, предполагается, что результирующее микроскопическое поле, в котором происходит рассеяние, получается суперпозицией полей каждой из частиц, заключенных в сфере дебаевского радиуса LD. Это предположение основывается на том, что наибольшее значение имеют малые и, следовательно, аддитивные столкновения при взаимодействиях с отдаленными частицами / D & &0 - В терминах такого микроскопического поля оказывается возможным введение вектора полного изменения скорости Av, происходящего в результате одновременного воздействия большого числа частиц. [40]

Таким образом, феноменологическая максвеллова теория макроскопического поля приводит, вообще говоря, к неправильным значениям показателя преломления. Противоречие это, однако, весьма просто разрешается с точки зрения электронной теории микроскопического поля. Действительно, при выводе уравнений макроскопического поля в главе II мы уподобили молекулы диэлектрика электрическим диполям. Если диполи эти квазиупруги, то они должны обладать собственным периодом колебания. Стало быть, и амплитуда переменного вектора поляризации диэлектрика Р, а вместе с тем и амплитуда вектора электрической индукции D eE должны существенно зависеть от периода или длины световой волны. [42]

Таким образом, феноменологическая максвеллова теория макроскопического поля приводит, вообще говоря, к неправильным значениям показателя преломления. Противоречие это, однако, весьма просто разрешается с точки зрения электронной теории микроскопического поля. Действительно, при выводе уравнений макроскопического поля в главе II мы уподобили молекулы диэлектрика электрическим диполям. Если диполи эти квазиупруги, то они должны обладать собственным периодом колебания. Стало быть, и амплитуда переменного вектора поляризации диэлектрика R, а вместе с тем и амплитуда вектора электрической индукции D eE должны существенно зависеть от периода или длины световой волны. [43]

Квантовые генераторы позволяют получить световые волны с напряженностью поля почти такой же величины, как и напряженность микроскопического поля в атомах. В этом случае нарушается принцип суперпозиции, различные волны, распространяющиеся в среде, оказывают влияние друг на друга, и возникает ряд нелинейных оптических явлений. [45]

Страницы: 1 2 3 4