Задерживающее поле

Cтраница 2

С использованием низкоэнергетического возбуждающего источника света и сферического анализатора энергии электронов в задерживающем поле измерены УФ-фотоэлектронные спектры пленок Сьо толщиной 20 нм, напыленных в вакууме на медную подложку при комнатной температуре. Получены оценки энергий поляризации катионов и анионов Сбо и электронного сродства Сбо в-твердой фазе, которые обсуждены с учетом энергетической релаксации молекул С6о в конденсированном состоянии. Предложена энергетическая - диаграмма твердого С6о, показывающая, что уровень Ферми расположен вблизи дна зоны проводимости и, следовательно, кристаллический Сад является полупроводником п-типа. Из физики твердого тела известно 4, что две другие аллотропные формы - графит и алмаз - являются соответственно металлом и диэлектриком. Фазой с металлическими свойствами ( металлом) называется343 фаза, в которой либо не все квантовые состояния валентной зоны заняты электронами, либо последняя перекрывается зоной проводимости. [16]

Измерение распределения скоростей ( энергий) вторичных электронов наиболее просто может быть произведено уже известным нам методом задерживающего поля в сферическом конденсаторе. Этим методом было выполнено очень много исследований вторичной эмиссии. Тонкий пучок первичных электронов попадает на мишень-эмиттер Э и вторичные электроны собираются на коллекторе С. [17]

Трубка Бениетта. [18]

При данной начальной энергии ионов U0, задаваемой ионным источником, пройти через всю систему сеток и преодолеть задерживающее поле у коллектора могут только ионы, накопившие в высокочастотном поле достаточную дополнит, энергию. [19]

Схема опытов Франка и Герца.| Ионизационное потенциалы атомной ртути. [20]

По мере увеличения напряжения V поля между D и N электроны получают все большую скорость и ч большем числе проскакивают задерживающее поле V. На кривой рис. 24 для ртутных ларов, где по оси абсцисс отложены V, а по оси ординат-отсчеты электрометра, получается круто восходящая ветвь. [21]

В клистроне-усилителе, где связи между обоими резонаторами нет и напряжение между сетками выходного резонатора возбуждается только электронным потоком, максимальное задерживающее поле в выходном резонаторе устанавливается тогда, когда через его зазор течет наибольший ток, иными словами, фазы тока и напряжения всегда устанавливаются так, что от электронного пучка отбирается наибольшее количество энергии. [22]

При таком напряжении ни одному из электронов, даже обладающему при вылете из катода наибольшим значением скорости vm, не удается преодолеть задерживающее поле и достигнуть анода. [23]

Идея создания геттеро-ионных насосов возникла в связи с тем, что было замечено, что ионизационные вакуумметры ( например, триод с задерживающим полем и положительно заряженной сеткой; рис. 202) всегда регистрируют более высокий вакуум. Так как быстрота откачки ионизационных манометрических ламп может быть довольно значительной ( равной по порядку величины 1 л ] сек. [24]

Хронотрон. 1-ионный источник, .. - детенто ионов, 3 - экран источника. 4 - радиус пучка. [25]

Разрешающая сила ограничивается разбросом начальных энергий ионов и тем, что ионы резонансной массы, проходящие систему не в фазе, также выбывают из пучка; поэтому при приближении задерживающего поля к значению, соответствующему макс, энергии резонансного иона, интенсивное. Развертка но спектру масс может происходить как по частоте, так и по ускоряющему напряжению. [26]

В тех случаях, когда концентрация положительных ионов в анодной области, равная концентрации электронов, является избыточной для баланса ионов, анодное падение становится отрицательным, часть электронов не допускается к аноду задерживающим полем, и интенсивность ионизации около анода уменьшается, пока не установится баланс ионов. [27]

Следует заметить, что анодный ток не падает при этом до нуля, так как в объеме газа в этот момент существуют электроны, скорость которых больше первой критической, и поэтому они могут преодолеть задерживающее поле и попадать на анод. [28]

Если к поверхности эми-тера приложено задерживающее поле, создаваемое электродом с отрицательным потенциалом Va, то электроны смогут попасть на этот электрод только в случае, когда их энергия на величину eVa превышает ту энергию, которая необходима для преодоления потенциального барьера в отсутствие задерживающего поля ( фиг. Очевидно, что для передвижения электрона в сторону отрицательного электрода необходимо затратить работу; следовательно, потенциальная энергия у этого электрода больше, чем у эмитера, как и показано на фигуре. [29]

Между положительно заряженной поверхностью металла и электронным облаком возникает электрическое поле. Электрон, покидающий металл, должен преодолеть задерживающее поле этого двойного слоя зарядов. [30]

Страницы: 1 2 3 4