Задерживающее поле
Cтраница 3
 |
Схема опытов Франка и Герца.| Зависимость тока от ускоряющего напряжения в опытах Франка и Герца. [31] |
Между сеткой и анодом создается с помощью батареи Б2 слабое задерживающее поле с напряжением около 0 5 В. Это поле препятствует попаданию на анод медленных электронов. Электроны испускаются катодом К, подогреваемым электрическим током. [32]
Появление асимметричных линий объясняется главным образом тем, что часть электронов выбрасывается не в направлении электрического вектора ионизующего фотона. Такие электроды имеют компоненту энергии Е cos2 6 в направлении задерживающего поля, где 9 - угол между направлениями задерживающего поля и электрического вектора фотона. Этот эффект проявляется на всех линиях спектра, имеющих длинноволновый хвост. Его можно снизить и тем самым повысить разрешение, если применить разрезные цилиндрические сетки ( рис. 2.5), так что электроны, выброшенные в любом направлении, для которого 9 больше, скажем 20, задерживаются дисками и не могут достичь коллектора. [33]
Появление асимметричных линий объясняется главным образом тем, что часть электронов выбрасывается не в направлении электрического вектора ионизующего фотона. Такие электроды имеют компоненту энергии Е cos2 6 в направлении задерживающего поля, где 9 - угол между направлениями задерживающего поля и электрического вектора фотона. Этот эффект проявляется на всех линиях спектра, имеющих длинноволновый хвост. Его можно снизить и тем самым повысить разрешение, если применить разрезные цилиндрические сетки ( рис. 2.5), так что электроны, выброшенные в любом направлении, для которого 9 больше, скажем 20, задерживаются дисками и не могут достичь коллектора. [34]
Как показывает опыт, вторичные электроны, вылетающие из поверхности металла, обладают начальными энергиями, лежащими в интервале от нуля до 15 эв. Эти данные получены многими авторами путем дифференцирования вольтамперных характеристик вторичного тока 12 / () - При снятии этих кривых пользуются методом задерживающего поля, для чего коллектору придается сферическая форма и в его центре помещается исследуемый эмиттер. [35]
 |
Зависимость фокусного расстояния /, изображенного на 121, трехэлектродного зеркала от потенциала Vg внутреннего цилиндра. [36] |
Экспериментальное исследование электронных зеркал [276, 315, 302] подтвердило выводы теории и показало, что качество изображения, даваемое зеркалами, сравнимо с качеством изображения, полученного при помощи электронных линз. Электроны, эмитируемые плоским като-дом К, ускоряются иммерсионным объектом В и, пройдя сквозь тонкую сетку N, служащую объектом, так отклоняются поперечным магнитным полем М, что попадают в задерживающее поле исследуемого зеркала Е почти параллельно его оси. Отразившись от зеркала, электроны попадают на флуоресцирующий экран S. Магнитная линза L позволяет совместить изображение сетки с неподвижным экраном при заданных потенциалах на электродах зеркала. [37]
Мишень-электрод, вторичная эмиссия из которого изучается-помещается согласно схеме рис. 11 в центре сферического коллектора. Обычно таким коллектором служит покрытая металлом внутренняя поверхность стеклянного баллона. Задерживающее поле накладывается между мишенью и коллектором. [38]
В переходном слое возникает электрическое поле, имеющее направление от электронного полупроводника к дырочному. Это поле препятствует движению через переходный слой электронов и дырок. Если приложить напряжение такого знака, чтобы задерживающее поле в переходном слое уменьшилось или совсем уничтожилось, то дырки и электроны смогут проходить через слой и, следовательно, может проходить ток. Это свойство переходного слоя на границе полупроводников использовано для устройства выпрямителей. [39]
 |
Спектр масс в области массы 18. [40] |
Импульсный масс-спектрометр основан на зависимости скорости полета ионов от массы. Пучок ионов проходит модулирующее поле с импульсами порядка 10-в сек. Простой радиочастотный масс-спектрометр состоит из системы сеток, образующих задерживающее поле, пропускающее из пучка лишь ионы определенной массы. [41]
Для устранения динатронного эффекта анода желательно иметь постоянное по величине задерживающее поле у анода. При изменении потенциала анода это невыполнимо. Поэтому осуществляют такое расположение электродов, при которых получалось бы наибольшее задерживающее поле при малых анодных напряжениях. Для этого следует приближать защитную сетку к аноду и делать у нее малый шаг витков. Последнее, однако, ограничивается соображениями, рассматриваемыми ниже. [42]
Из вольт-амперной характеристики следует, что при U 0 фототок не исчезает. Следовательно, электроны, выбитые светом из катода, обладают некоторой начальной скоростью и, а значит, и отличной от нуля кинетической энергией и могут достигнуть анода без внешнего поля. При UUo ни один из электронов, даже обладающий при вылете из катода максимальной скоростью итах, не может преодолеть задерживающего поля и достигнуть анода. [43]
Упругие соударения электронов с атомами ртути не могут воспрепятствовать электронам попадать на анод. Неупругие столкновения могут явиться причиной практически полного отсутствия анодного тока. В самом деле, если электроны при неупругом столкновении с атомами ртути потеряют свою энергию настолько, что они не смогут преодолеть слабого задерживающего поля между - сеткой 5 и анодом А, анодный ток должен практически упасть до нуля. [44]
Из вольт-амперной характеристики следует, что при L 0 фототек не исчезает. Следовательно, электроны, выбитые светом из катода, обладают некоторой начальной скоростью i, а значит, и отличной от нуля кинетической энергией и могут / достигнуть анода без внешнего поля. При 17 f / 0 ни один из электронов, даже обладаниями при вылете из катода максимальной скоростью ъ м, не может преодолеть задерживающего поля и достигнуть анода. [45]
Страницы: 1 2 3 4